Принципова схема радіоізотопного іонізаційного перетворювача наведена на рисунку 1.25. Перетворювач складається з камери 1, у якій розміщений колектор 2 у вигляді чотирьох вигнутих стержнів та джерело випромінювання α -частинок 3 (препарат радію). До колектора прикладений негативний потенціал 40 В відносно камери. Вилітаючі α -частинки іонізують молекули газу, що знаходяться у камері і створюють струм у колі колектора. Падіння напруги іонного струму на резисторі R підсилює електронний підсилювач 4 і вимірює вторинний перетворювач 5.
Рис. 1.25 - Принципова схема радіоізотопного іонізаційного перетворювача
МАНОМЕТРИ ОПОРУ
Якщо позначити опір провідника, на який діє тиск, через R, зміна опору - через DR, а тиск - через р, та зміна опору відповідатиме лінійному закону:
, (1.46)
де к – п’єзокоефіцієнт, величина якого залежить від матеріалу провідника.
З цього співвідношення виходить, що
(1.47)
Рис.1.27 – Типова конструкція сучасних вимірювальних перетворювачів різниці тисків
1 – корпус, 2 – кришка, 3 – електронна плата, 4 – ущільнювальне кільце, 5 – з’єднувальні провідники, 6 – сенсорний блок, 7 – отвори для приєднання джерела тиску
2.1 ТЕМПЕРАТУРНІ ШКАЛИ
Лінійна залежність між об'ємним розширенням рідини і температурою, тобто
, (2.1)
де k – коефіцієнт пропорційності (коефіцієнт об'ємного розширення).
Інтегруючи рівняння (1) отримуємо:
, (2.2)
де D – постійна інтегрування.
Для визначення постійних k і D використовуються дві вибрані температури t’ і t’’.
Приймаючи при температурі t’ об'єму V’, а при температурі t’’ – об'єм V’’, одержимо
; (2.3) . (2.4)
Віднімаючи з рівняння (2.2) рівняння (2.3), а з рівняння (2.4) рівняння (2.3), одержимо
; (2.5) . (2.6)
Розділивши рівняння (2.5) на рівняння (2.6), одержимо
, (2.7)
де t’ і t’’ – температури відповідно танення льоду і кипіння води при нормальному тиску і прискоренні сили тяжіння 980, 665 см/с2;
V’ і V’’ – об'єми рідини, які відповідають температурам t’ і t’’;
V – об'єм рідини, що відповідає температурі t.
Рівняння (2.7) називається рівнянням шкали температур. Виходячи з другого закону термодинаміки, Кельвін в 1848 р. запропонував визначати температуру на основі рівності:
,
де Т1 і Т2 – температури відповідно холодильника і нагрівача;
Q2 і Q1 – кількість тепла, відповідно одержане робочою речовиною від нагрівача і віддане холодильнику (для ідеальної теплової машини, що працює по циклу Карно).
Нехай Т2 рівне температурі кипіння води (Т100), а Т1 – температура танення льоду (Т0); тоді, прийнявши різницю Т2-Т1=100 і позначивши кількість тепла, відповідну цим температурам, через Q100 і Q0, одержимо:
;
.
Для будь-якої температури нагрівача Т маємо
(2.8)
Рівняння (2.8) є рівнянням стоградусної термодинамічної шкали температур
Табл. 2.1. Системи температурних вимірювань
Принцип | Система | Характеристики |
Термометри розширення | 1. Біметалева пластина | На зміні об'єму рідини або лінійних розмірів твердих тіл при зміні температури, діапазон вимірювання -30...600˚С, точність ±1%, стійкі |
2. Рідинні термометри | Для скляних трубок: вимірювання в діапазоні для ртуті -35...600˚С, спирту -80...70˚С, пентану -200...30˚С, точність ±1% Для металевих трубок: вимірювання в діапазоні 90...650˚С. для ртуті -39...650˚С, точність ±1%, стійкі, дистанційне вимірювання | |
3. Манометричні термометри | На зміні тиску речовини при постійному об'ємі при зміні температури Діапазон -100...650˚С, точність ±0,5%, стійкі, дистанційне вимірювання, точність ±1% | |
Термометри опору | 4. Металеві провідники | На зміні електричного опору провідників і напівпровідників при зміні їх температури Діапазон вимірювань залежить від металу. Для платини -200...850˚С, нікелю -80...300˚С, міді -200...30˚С. Точність вимірювання для платини ±0,5% |
5. Термістори | Не лінійність, діапазон -100...300˚С. Швидка регенерація | |
Термоелект-ричні термометри | 6. Термопари | На зміні термоелектрорушійної сили термопари від температури Діапазон, чутливість, точність залежать від металів, які використовуються для виготовлення термопар. Наприклад, для пари залізо – константант в діапазоні -180...760˚С чутливість 53 мкВ/˚С, точність ±1...3%. Для пари платини – платина/13% родий в діапазоні 0...1750˚С чутливість 6 мкВ/˚С при точності <±1 |
Пірометри випроміню-вання | 7. Оптичні пірометри (зникаюча нитка розжарювання) | На вимірюванні інтенсивності монохроматичного випромінювання нагрітого тіла. Діапазон 600...3000˚С, точність ±0,5%. Відсутній фізичний контакт з нагрітим об’єктом |
8. Радіаційні пірометри | На вимірюванні повної потужності випромінювання нагрітого тіла Діапазон 0...3000˚С, точність ±0,5%. Відсутній фізичний контакт з нагрітим об’єктом | |
9. Пірометри спектрального співвідношення | На вимірюванні розподілу енергії в спектрі теплового випромінювання тіла Діапазон 0...3000˚С, точність ±0,5%, немає фізичного контакту з нагрітим об’єктом. | |
10. Тепловізори | ||
Шумова термометрія | 10. Термометр теплових шумів | На залежності рівня теплових шумів резистора від температури |
Магнетна термометрія | 11. Магнетний термометр | На температурній залежності магнетної сприйнятності парамагнетика. Менше 1 ºК |
Метод ядерного квадрупольного резонанснсу | 12. Ядерний квадрупольний резонансний термометр | На залежності частоти ядерного квадрупольного резонансу термометричної речовини від температури. Діапазон -196… 100˚С. Границя допустимої похибки 0,01˚С, поріг температурної чутливості 0,001˚С |
Акустична термометрія | 13. Акустичні термометри | На залежності швидкості поширення звуку (ультразвуку) у речовині від температури. Роздільна здатність 10-4....10-6К, діапазон температур від -80 до 250 ˚С з абсолютною похибкою 40 мК. |
Томографічні методи вимірювання температури | 14. Томограф |