Электрическое смещение
Влияние диэлектрика на электрическое поле сводится к действию поляризационных зарядов. К диэлектрикам также можно применить формулу (13.4), добавив к свободным зарядам Q поляризационные q’:
(15.10)
Подставив сюда значение q’ из (15.8), получим
Введем новый вектор
(15.11)
который называют вектором электрического смещения или электростатической индукции. Тогда
(15.12)
Это и есть теорема Гаусса для электрического поля в диэлектрике. Как видно, поток вектора через замкнутую поверхность определяется только свободными зарядами.
Вектор не является силовой характеристикой поля. Это есть вспомогательная величина, с помощью которой определяется , этим и оправдывается введение вектора . Он связан простым соотношением с . Т.к. , то из (15.11) находим
(15.13)
Сегнетоэлектрики
Существует группа кристаллических диэлектриков ч- «сегнетоэлектрики», поляризуемость которых очень велика ( ~104). Они обладают рядом особенностей. Вектор поляризации в таких диэлектриках определяется не только напряженностью поля, но и предшествующим состоянием образца. В них сохраняется остаточная поляризация.
|
|
Лекция 23 | Электроёмкость. Конденсаторы. |
Энергия заряжённого проводника и конденсатора. Объёмная плотность энергии электрического поля. |