Метод Ван-дер-Пау, измерения удельного сопротивления
Пусть зонды расположены на плоском ребре тонкой пластины, расположенной в нижней полуплоскости (рис.2).
Рисунок 2. Расположение зондов на ребре пластины.
При пропускании тока через зонды 1-4 потенциалы контактов 2 и 3 находятся из двумерной картины растекания тока в пластине:
;
(1)
Введём сопротивление R1=(U2-U3)/J14:
(2)
Аналогично, пропуская ток через контакты 1-2 и измеряя разность потенциалов (U4-U3), найдём:
(3)
Потенцируя логарифмы для R1 и R2 и складывая результаты, получим:
(4)
Уравнение (4) в принципе уже позволяет найти r по измеренным значениям R1 и R2 как корень трансцендентного уравнения. Можно упростить решение этой задачи. Представим
;
(5)
и подставим их в (4):
. (6)
Так как R1 и R2 ~ r, то можно предположить, что
, (7)
где f(R1,R2) - функция, зависящая от R1 и R2. Подставив это выражение в (6), найдём:
. (8)
Рисунок 3. График поправочной функции f(R1/R2).
Из (8) видно, что функция f, являющаяся корнем уравнения (8), действительно зависит только от отношения R1/R2. График f(R1/R2) представлен на рис. 3.
Таким образом, зная f(R1/R2), найдём r из (7):
. (9)
Если отношение çR1/R2-1ê<0,1, то ç1-fê<0,001.
Согласно теории конформных преобразований можно показать, что соотношения (6), (9) справедливы и для образца любой формы. Но при увеличении площади контактов возникает дополнительная ошибка в измерении r.