2.1. Программа «Синтез», созданная на основе использования теории В.Т. Овчарова [4].
Для расчета ЭОС методом Синтеза изложенном в параграфе 1.3.1 использована теория Овчарова. В этой теории все внутренние траектории вычисляются из крайней с помощью выражения
r | = q2j | Z | , | (2.1) | |
Ф0 | l |
где j - функция, описывающая крайнюю траекторию электронного пучка в цилиндрической системе координат; r - радиальная координата цилиндрической системы координат; Z - продольная координата цилиндрической системы координат; Ф0 - единица измерения радиальных размеров пучка; l - единица измерения продольных размеров пучка; q2 – криволинейная ортогональная координата.
Для крайней траектории пучка q2 = 1, для осевой q2 = 0, а для остальных 0< q2 <1.
Решение внутренней задачи формирования аксиально-симметричного электронного пучка сводится к решению следующего дифференциального уравнения:
j2u” + 2jj’u’ + 4ujj² + 2 | j4h2 - jk4hk2 | = | i | . | (2.2) |
j2 | Ö u |
В этом уравнении j(x) - функция, описывающая крайнюю траекторию электронного пучка и по виду совпадающая c функцией j(Z/l) выражения (2.1); и(x) - функция, описывающая распределение потенциала на оси пучка; h(x) - функция, описывающая распределение магнитного поля на оси пучка; hk = h(0) - значение функции h(x) на катоде; jk = j(0) - значение функции j(x) на катоде.
|
|
Поскольку на оси пучка криволинейная система координат совпадает с цилиндрической, функции и(х) и h(x) тождественны функциям, описывающим соответственно распределение потенциала и магнитного поля на оси пучка в цилиндрической системе координат.
Штрихами в уравнении (2.2) обозначено дифференцирование по переменной х. Входящая в (2.2) постоянная вычисляется по формуле
= 0,297 | H0 l | , | (2.3) |
Ö V0 |
где Н0 - единица измерения магнитного поля, Э; l - единица измерения продольных размеров пучка, см; V0 - единица измерения потенциала, В.
Входящая в (2.2) постоянная i характеризует ток пучка. Она связана с микропервеансом пучка (по потенциалу V0) следующим соотношением:
i = | 0,0605 Pm | , | (2.4) |
m2 |
где m = (Ф0 / l); Pm - микропервеанс пучка, мкА/В3/2.
Внешняя задача в параксиальной теории формирования решается в криволинейной системе координат. При этом используется трансцендентное уравнение
V = u + m2q22 (u j j² + | 2 | ´ | j4 h2 - jk4 hk2 | ) + |
4 | j2 |
+ | m²i | (1 – q22 + ln q22), | (2.5) |
4Ö u |
где V = U /U0 - потенциал иcкомой эквипотенциали.
Уравнение (2.5) решается относительно функции q2 (x) для каждого значения x.
В результате решения вычисляется функция q2*(x), определяющая форму искомой эквипотенциали в криволинейной ортогональной системе координат.
|
|
Далее делается переход от криволинейной системы координат к цилиндрической с помощью уравнения
| dx | = - | m2 j(x) j¢(x) | q2, | (2.6) |
d q2 | 1 + [m q2 j¢(x)]2 |
которое решается при следующих начальных условиях:
q2 = 0; x = x. | (2.7) |
Интегрирование производится до q2 = q2*, где q2* - решение уравнения (2.5) для данного x.
Соответствующее q2* значение переменной x есть x*, которая используется дня вычисления цилиндрических координат r и z:
ì ½ í ½ î | r | = m q2* j(x)*; | (2.8) |
l | |||
Z | = x*. | ||
l |
В большинстве практических случаев уравнения (2.5) и (2.6), определяющие внешнюю задачу, могут быть решены лишь численно с помощью электронных вычислительных машин.
Распределение потенциала внутри пучка в первом приближении параксиальной теории формировании в криволинейной системе координат определяется уравнением
V1 = u + m2q22 (u j j² + | 2 | j4 h2 - jk4 hk2 | ), | (2.9) | |
4 | j2 |
где V1 - потенциал искомой эквипотенциали. Распределение плотности тока внутри пучка в криволинейной системе координат является однородным.