Изопроцессы. Газовые законы

Всякое изменение состояния газа называют термодинамическим процессом.

Обычно изменение одного из параметров состояния приводит к изменению всех остальных. Однако часто при изменении состояния системы один из параметров остаётся неизменным. Процессы, протекающие при неизменном значении одного из параметров, называются изопроцессами. Количественные зависимости между двумя параметрами газа при неизменном значении третьего называют газовыми законами.

Изопроцесс, постоянный параметр	Связь между двумя другими параметрами	Формулировка закона	Зависимость между параметрами	График изопроцесса
Изотермический- процесс, протекающий при постоянной температуре Т - const, m, M - const	PV=const P ₁V₁= P ₂V₂	Для данной массы газа произведение давления газа на его объём остаётся неизменным, если температура газа не меняется(закон Бойля-Мариотта)	Между давлением и объёмом обратная зависимость: V V	Изотерма в осях PV,VT,PT
Изобарный – процесс, протекающий при постоянном давлении Р –const, m, M-const		Для данной массы газа отношение объёма газа к температуре остаётся неизменным, если давление газа не меняется (закон Гей-Люссака)	Между температурой и объёмом прямая зависимость: Т T	Изобара в осях VT,PT,PV
Изохорный - процесс, протекающий при постоянном объёме V –const m, M - const		Для данной массы газа отношение давления газа к температуре остаётся неизменным, если объём газа не меняется(закон Шарля)	Между температурой и давлением прямая зависимость: Т T	Изохора в осях PT, VT, PV

Термодинамика

Термодинамикой называют науку о наиболее общих свойствах макроскопических физических систем, находящихся в состоянии термодинамического равновесия, и о процессах перехода между этими состояниями. Она позволяет найти общие закономерности при установлении равновесия в физических системах.

Основные термодинамические понятия

Термодинамика в отличие от молекулярно-кинетической теории не вдаётся в рассмотрение микроскопической картины явлений (оперирует с макропараметрами). Термодинамика рассматривает явления, опираясь на основные законы (начала), которые являются обобщением огромного количества опытных данных.

Внутренняя энергия – энергия физической системы, зависящая от её внутреннего состояния. Внутренняя энергия включает энергию хаотического (теплового) движения всех микрочастиц системы (молекул, атомов, ионов и т.д.) и энергию взаимодействия этих частиц. Кинетическая энергия движения системы как целого и её потенциальная энергия во внешних силовых полях во внутреннюю энергию не входит. В термодинамике и её приложениях представляет интерес не само значение внутренней энергии, а её изменение при изменении состояния системы. Внутренняя энергия – функция состояния системы.

Работа термодинамической системы над внешними телами заключается в изменении состояния этих тел и определяется количеством энергии, передаваемой системой внешним телам при изменении объема.

работа.

Если мы хотим определить работу, совершаемую в конечном процессе, то надо вычислить интеграл

Однако такое вычисление можно провести лишь в том случае, когда давление является определенной функцией объема. Между тем, как следует из уравнения состояния, давление в системе зависит не только от её объема, но и температуры.

Поскольку величина работы зависит от способа пути перехода между состояниями и не определена однозначно для конечного состояния, мы пишем для работы, совершаемой системой на бесконечно малом перемещении, , а не .

Графически работа может быть представлена площадью под кривой, описывающей процесс в координатах (или на плоскости ).

Пусть система квазистатически переходит из состояния в состояние , причем переход может осуществляться по двум альтернативным путям 1 и 2. Обе кривые и определяют давление как функцию объема . Поэтому работа системы определяется для каждого случая однозначно и равна площади соответствующей криволинейной трапеции. Очевидно, что, вообще говоря, .

Вычислим работу, совершаемую молем идеального газа в трех различных процессах:

1. ;

2. , т.к. ;

3. .

Приведенный пример наглядно указывает на зависимость работы, совершаемой системой от пути перехода из начального состояния в конечное.

Если система в результате произведенных в ней изменений вернулась в исходное состояние, то говорят, что она совершила круговой процесс, или цикл. Если произведенный процесс квазистатический, то на диаграмме он изображается замкнутой кривой. Работа, совершенная системой в круговом процессе, численно равна площади цикла, заштрихованной на рисунке. Если цикл проходится в направлении по часовой стрелке, то работа системы положительна, если против часовой – отрицательна.

Количество теплоты. Математическая формулировка первого начала термодинамики.

при соприкосновении внутренняя энергия горячего тела будет уменьшаться и, наоборот, холодное тело будет увеличивать свою внутреннюю энергию, хотя макроскопическая работа при этом не совершается.

Процесс обмена внутренними энергиями соприкасающихся тел, не сопровождающийся производством макроскопической работы, называется теплообменом. Энергия, переданная телу окружающей средой в результате теплообмена, называется количеством теплоты, или просто теплотой, полученной телом в таком процессе.

1-ый закон (начало) термодинамики:

, или .

Если внутренняя энергия системы не изменяется () и к системе не подводится тепло (), из первого начала неизбежно следует, что .

Это означает, что невозможен процесс, единственным результатом которого являлось бы производство работы без каких бы то ни было изменений в других телах. Механизм для осуществления такого процесса получил название перпетуум мобиле (вечный двигатель). Т.о., из первого начала термодинамики следует невозможность построения вечного двигателя.

Другими словами, согласно первому началу термодинамики (закону сохранения энергии при протекании тепловых процессов) термодинамическая система может совершать работу только за счет своей внутренней энергии или (и) каких-либо внешних источников энергии.

Калориметрические опыты проводятся либо при постоянном объеме, либо при постоянном давлении. Запишем первое начало термодинамики применительно к таким процессам.

Если объем системы постоянен, то работа , произведенная системой над внешними телами, равна нулю, и первое начало может быть записано в виде:

Если же постоянно давление, то, представив работу системы как

для первого начала получаем

Теплоемкость.

Теплоемкостью тела называется отношение бесконечно малого количества теплоты , полученного телом, к соответствующему приращению его температуры:

. Теплоемкость, определенная для единицы массы тела, называется удельной и обозначается буквой . Молярной теплоемкостью называют теплоемкость одного моля вещества.

Задание приращения температуры не определяет полностью того бесконечно близкого к начальному состояния, в которое переходит система. Одному и тому же повышению температуры могут соответствовать различные конечные состояния системы и, вообще говоря, различные количества теплоты , полученные системой. Соответственно, могут быть разными и теплоемкости системы при таких переходах. Т.о., теплоемкость есть не функция состояния тела, а характеристика бесконечно малого процесса, совершаемого телом.

Действительно, используя выражения (1.14) и (38) можно записать

теплоемкость для любого тела определена, вообще говоря, неоднозначно. В частности, для изотермического процесса () , а для адиабатического – () .

Особое значение, в том числе и практически важное, имеют теплоемкости, определенные для процессов, происходящих в системе при постоянном объеме или постоянном давлении.

Если система заключена в жесткую оболочку, то объем остается постоянным () и

Если же в системе постоянным поддерживается давление, то в формуле (1.17) отношение следует заменить на частную производную . Тогда для теплоемкости получим

Уравнение Роберта Майера.

Из формул (1.19) и (1.18) следует

Для идеального газа по закону Джоуля ,

а из уравнения Менделеева-Клапейрона получаем .

Т.о., .

Это важное соотношение называется уравнением Роберта Майера.

Теплоемкость и степени свободы. Зависимость теплоемкости от температуры.

Закон о равнораспределении энергии по степеням свободы мы обсудили, когда рассматривали средние значения энергии, приходящиеся на различные степени свободы молекул.

Рассмотрим идеальный газ. Один моль газа содержит молекул, поэтому его внутренняя энергия может быть найдена как

где средняя энергия, приходящаяся на одну степень свободы.

Определим теплоемкости идеального газа в зависимости от строения его молекул.

1) Одноатомные молекулы - три поступательных степени свободы:

. Двухатомные молекулы с жесткой связью - 3 поступательных степени свободы + 2 вращательных степени = 5 степеней свободы. Тогда

. Двухатомные молекулы с упругой связью - 3 поступательных степени свободы + 2 вращательных степени + 1 колебательная степень свободы. На колебательную степень свободы приходится две половинки , т.е. . Тогда

. Многоатомная молекула - тогда введем и теплоемкость:

Эти простые формулы хорошо описывают теплоемкости многих реальных газов (одноатомных и многих двухатомных) вблизи комнатной температуры. Для газов, образованных 3-х атомными молекулами чаще наблюдаются отклонения от полученных значений.

Адиабатический процесс. Уравнение Пуассона.

Процесс, происходящий в системе без теплообмена с окружающей средой, называется адиабатическим.

. Полученное соотношение называется уравнением Пуассона (1781 – 1840). Оно является уравнением адиабаты – кривой, изображающей квазистатический адиабатический процесс.

Величина называется показателем адиабаты, или адиабатической постоянной.

Поскольку переменные , и для идеального газа связаны уравнением , то уравнение адиабаты можно записать как

, или

Так как , то из уравнения (1.30) следует, что при адиабатическом сжатии газ будет нагреваться, а при адиабатическом расширении – охлаждаться. Нагревание газа при адиабатическом сжатии объясняется тем, что производимая внешними силами работа идет на увеличение внутренней энергии газа.

Политропические процессы.

Процессы, идущие при постоянной теплоемкости , называются политропическими процессами. Найдем уравнение политропического процесса. Из первого начала имеем для одного моля:

. Откуда, учитывая

получаем

Решая дифференциальное уравнение (3.10), находим уравнение политропического процесса в переменных и :

Обозначим , тогда уравнение политропического процесса принимает вид:

. В частности, все элементарные процессы (изобарический, изохорический и изотермический) являются политропическими и их уравнения получаются из (3.12).