Если поместить проводник во внешнее электростатическое поле или его зарядить, то на заряды проводника будет действовать электростатическое поле, в результате чего они начнут перемещаться.
Перемещение зарядов (ток) продолжается до тех пор, пока не установится равновесное распределение зарядов, при котором электростатическое поле внутри проводника обращается в нуль. Это происходит в течение очень короткого времени.
Итак, напряженность поля во всех точках внутри проводника равна нулю,
Отсутствие поля внутри проводника означает, что потенциал во всех точках внутри проводника постоянен (j = const), т. е. поверхность проводника в электростатическом поле является эквипотенциальной. Отсюда же следует, что вектор напряженности электрического поля на внешней поверхности проводника направлен по нормали к каждой точке его поверхности.
Если проводнику сообщить некоторый заряд Q, то нескомпенсированные заряды располагаются только на поверхности проводника.
Как следует из теоремы Гаусса, для вектора смещения и вектора напряжённости, справедливы соотношения: и где e — диэлектрическая проницаемость среды, окружающей проводник.
|
|
Таким образом, напряженность электростатического поля у поверхности проводника определяется исключительно поверхностной плотностью зарядов.
Если во внешнее электростатическое поле внести нейтральный проводник, то свободные заряды (электроны, ионы) будут перемещаться: положительные — по полю, отрицательные — против поля (рисунок слева, а).
На одном конце проводника будет скапливаться избыток положительного заряда, на другом — избыток отрицательного (рисунок слева, б).
Эти заряды называются индуцированными.
Индуцированные заряды распределяются на внешней поверхности проводника.
Определение 1.
Явление перераспределения поверхностных зарядов на проводнике во внешнем электростатическом поле называется электростатической индукцией.