В разделе 4.1 приведены аналитические решения для расчета относительных термических напряжений в любой точке неограниченной пластины при ее конвективном нагреве в печи с постоянной температурой греющей среды - см. уравнения (4.1)…(4.55), а именно
, (4.56)
на поверхности при Х =1
= (4.57)
и в центре пластины при Х =0
=, (4.58)
где— безразмерные термические напряжения, ;
s 0 = bЕDt 0 / (1 –n) — максимально возможные термические напряжения, Па.
Здесь относительные температуры:
в любой точке
, (4.59)
на поверхности
, (4.60)
в центре
(4.61)
и среднемассовая
,(4.62)
где = (t (τ) –t c)/ Dt 0; Dt 0 = t 0 – tc; t 0 —начальная температура тела, °С;
Fо= aτ / R 02 - число Фурье;
Вi= αR 0/ λ -число Био;
– тепловая амплитуда;
;;; ; ;
– собственные числа, определяемые характеристическим уравнением:
. (4.63)
Решая совместно уравнения (4.57) и (4.58), можно получить формулу связи между термонапряжениями в центре и на поверхности
, (4.64)
где относительный перепад температур получается путем вычитания из (4.60) уравнения (4.61)
(4.65)
|
|
в котором .
Из анализа этих уравнений следует, что динамика изменения напряжений во времени аналогична изменению температурной разности, т.е. резко возрастают, достигая максимального значения при числах Фурье Fomax = 0,05…0,50, а затем постепенно падают, т.е. носят колоколообразный характер.
На практике иногда важнее знать не всю динамику изменения напряжений во времени, а только их максимально возможные характерные величины, например, на поверхности и в центре тела. Целью данного раздела является аналитическое определение указанных величин для цилиндрических тел.