В зонной теории твёрдых тел

Зонная теория твёрдых тел позволяет объяснить с единой точки зрения существование металлов, полупроводников и диэлектриков. Попытаемся ответить на вопрос: при каких условиях в кристалле может протекать электрический ток? Для этого электроны должны иметь возможность увеличивать свою энергию за счёт внешнего электрического поля. Иными словами должны быть возможны их переходы между энергетическими уровнями. Проанализируем эту ситуацию.

Возможны два вида энергетических переходов электронов в твёрдых телах.

§ Переходы электронов с одного энергетического уровня на другой в пределах разрешённой зоны (внутризонные переходы).

§ Переходы электронов между энергетическими уровнями соседних разрешённых зон (междузонные переходы).

Выясним, какие из этих переходов могут осуществляться под действием электрического поля. Для этого проведём некоторые оценки.

Валентные зоны большинства твердых тел имеют ширину порядка нескольких электрон-вольт. В зависимости от размеров кристалла расстояние между соседними энергетическими уровнями внутри зоны имеет величину порядка 10^-24 ÷ 10^-22 эВ.

Энергия, которую могут приобрести электроны под действием внешнего электрического поля ≈ 10^-4 ÷ 10^-6 эВ. Этой энергии совершенно недостаточно для междузонных переходов и вполне достаточно для переходов электронов на более высокий энергетический уровень в пределах разрешённой зоны.

Такие переходы электронов возможны, если часть энергетических уровней в разрешённой зоне занята электронами, а часть свободна. Кристалл в этом случае может проводить электрический ток.

Рассмотрим различные случаи заполнения энергетических зон электронами при абсолютном нуле температуры (Т=0).

1. Валентные электроны атомов при их объединении в кристалл образуют валентную зону, заполненную электронами лишь наполовину (а). В этом случае электроны могут под действием электрического поля переходить на более высокие энергетические уровни, то есть участвовать в проводимости.Такой случай заполнения энергетических зон осуществляется в металлах первой группы периодической системы элементов Д.И.Менделеева (Li, Na, K, Rb, Cs).

2. Твёрдое тело может быть проводником и в том случае, если ближайшая разрешённая зона перекрывается с валентной зоной. Образуется широкая «гибридная зона», которую валентные электроны заполняют лишь частично (б). Этот случай реализуется у металлов второй группы периодической системы элементов (Be, Cd, Mg, Zn).

3. Зоны не перекрываются; валентная зона полностью заполнена электронами, ближайшая к ней разрешённая зона полностью свободна (с). Этот случай соответствует диэлектрикам и полупроводникам.

Различие электрических свойств полупроводников и диэлектриков проявляется лишь при Т>0. оно обусловлено различной шириной запрещённой зоны ΔE.

Рассмотрим реальные температуры (при Т» 300К kT» 0,025 эВ).

Если ширина запрещённой зоны невелика (условно ΔE < 1эВ), то энергии теплового движения оказывается достаточно для междузонных переходов. Получив эту энергию, наиболее быстрая часть электронов переходит в зону возбужденных состояний, где имеются свободные энергетические уровни (рис.4.8). Таким образом, в валентной зоне появляются незаполненные энергетические уровни, а в ближайшей разрешённой зоне часть энергетических уровней будет занята электронами. Кристалл в этом случае может проводить электрический ток и будет являться полупроводником. Зона возбуждённых состояний называется зоной проводимости.

Если ширина запрещённой зоны велика (условно ΔE > 3эВ), то энергии теплового движения недостаточно для переходов электронов из валентной зоны в зону проводимости. В таком кристалле отсутствуют свободные носители заряда, кристалл не проводит ток и является диэлектриком.

С точки зрения зонной теории разделение неметаллических материалов на полупроводники и диэлектрики достаточно условно: различие между ними заключается в величине ширины запрещенной зоны. Нельзя также установить точное граничное значение ширины запрещенной зоны, которое отделяет класс полупроводников от класса диэлектриков. Иногда классификацию твердых тел проводят по величине удельного сопротивления (таблица).

Таблица. Удельное сопротивление твердых тел