Симметриялы вибраторлар

Симметриялы вибратор - бойлық көлденең-бөлімдерде ортасында қатысты симметриялы металл сым немесе өзек түрінде, болып табылады. сағ. ағымдар, яғни шамасы бойынша тең болып табылады және сол кезеңін бар. е. берілген теңдік. Бұл әрекетті орындау үшін, келесі шарттар орындау үшін жеткілікті болып табылады: - олардың мөлшері мен нысаны реттеңіз екі жартысынан оның осіне перпендикуляр реттеңіз ортасында арқылы өтетін жазықтық туралы айналы симметрия болуы тиіс; - вибратордың симметриялық бөліктері айналадағы объектілерден бірдей қашықтықта болуы керек; - электрмен жабдықтау, екі сымды бергіштің оның ортасында орналасқан реттеңіз үзілуіне қосылған болуы тиіс, ол бергіштің симметриялы болуы тиіс, яғни, нөлдік әлеуетті органға қатысты әрбір бөлімінде оның сым арқылы кернеу белгісі шамасы және қарама-қарсы тең болуы тиіс.

 

Вибраторларды өндіру үшін өткізгіш металдар қолданылады. CB және CB жолақтарында антенналар әдетте икемді сымды - антенна кабельдерін пайдаланады. Микротолқын диапазонында - штангалар немесе толық түтіктер. яғни оның соңын берілген кернеу антенна сым, антенна геометрия кернеу мен жиілігі, бойындағы диполь антенна ағымдағы тарату есептеу ағымдағы бөлу. дірілді E. Ақаулық Діріл ток сызықтық антенналар теориясы маңызды міндет болып табылады. Nam, CPV, кіріс кедергісі, поляризация - - ешқандай іргелі қиындықтар ағымдағы тарату, шығарындылар сипаттамаларын есептеу белгілі болса. Бұл мәселені шешу үшін өте күрделі болып табылады, бірақ ағымдағы тарату реттеңіз салыстырмалы қалыңдығы, тәуелді екенін жұқа цилиндрлік Діріл шоу ағымдағы бөлу функциясы үшін өрнек - реттеңіз жартысы ұзындығы, және - оның радиусы. Жалпы, реттеңіз түрлі бөлімдерде ағымдағы реттеңіз бойымен үйлестіру байланысты кешенді түрде түрлі кезеңін және амплитудасы бар. Егер, мысалы, өте жұқа реттеңіз үшін, ағымдағы тарату жуық синусоидалы және реттеңіз ортасында қатысты симметриялы болып табылады. Ол реттеңіз ұштарында және түкпір арақашықтықта орналасқан бөлімдерде тораптары бар толқындар тұрып нысанын бар (N -. Қоюға бүтін санды). Тұрақты толқынның ағымының ең үлкен мәні - антинодтағы ток мәні.

Осылайша, реттеңіз еркін бөлімінде ток амплитудасы үшін өрнек түрі бар. реттеңіз барлық бөлімдерде фазалы ток бірдей (жылы-фаза тарату) болып табылады немесе синустық белгісін өзгерту кезінде үздіксіз өзгереді. Тиісінше, лездік ағымдағы мәні: ұзындығы еңістігінің ағымдағы тарату - inphase және Діріл ұзындығы - айнымалы фазалы. реттеңіз қорытынды қалыңдығы ағымдағы тарату синусоидалды және күшті, қалың реттеңіз ерекшеленеді. ең маңызды айырмашылықтар бар: таза нөлге болмауы, ағымдағы жарты толқындардың, әрбір halfwave аясында емес-жылы-фазалы ток ұзындығы толқын ұзындығы баламалы қысқарту минимумның арасындағы қашықтықты қысқарту. а Shaker қорытынды қалыңдығы бойынша ағымдағы тарату таза негізінен радиация шығын сипатталады соңғы, тұрған және саяхат толқындардың Сонымен сәйкес келеді. ұшында ыдыстық жүктеме Ыдыстық жүктеме бар диполь перпендикуляр ось үшін дискіде немесе реттеңіз сым жүйесі ретінде жобаланған және оның негізгі шығарындылар сипаттамаларын сақтай отырып реттеңіз ұзақтығын азайту үшін қажет ретінде пайдаланылады. сым Соңында бөлігінде астам ағып ағымдар, реттеңіз соңында ыдыстық жүктеме ток нуля деген сара кезде, алайда, радиацияның қатысу жоқ. Суретте. (F) соңында жүкпен реттеңіз ұзындығы астам ағымдағы бөлу көрсетеді - мұнда терминалдар және аяқталу жүктеме арасындағы токтың таралу аймағы жүктеме ұзындығы жоқ реттеңіз деп бірдей. Соңы жүктеме реттеңіз «ұзартады» деп. Кезде вибратор ағымдағы бөлу туралы оның әсері екі сым желісі («ыдыстық жүктеме») ашық соңына контейнерін қосылу әсері бірдей болып табылады. реттеңіз ұзындығы айқын өсуі - - сыйымдылық балама ұзындығы (соңы) жүктеме: бұл жағдайда ағымдағы тарату білдіру арқылы беріледі. симметриялық вибратор кернеуі диполь Кернеуі тарату орта бөліктерін симметриялы туысы әлеуетті айырма ретінде айқындалады. Діріл бар болса реттеңіз айналасында кеңістігінде электр процестердің үлкен электр ұзындығы толқын сипатқа ие болады және стресс тұжырымдамасы мағынасыз болып табылады (байланысты қашықтықта айырмашылықты таратқыштың сым индукцияланған ЭҚК фаза сымдар үшін айтарлықтай ерекшеленеді - тұйықталу нәтижесінде кернеу нуля деген сара болады).

 

 

Кішкентай вибраторлар үшін, вибраторға жақын өріс екі сымды сызықтың көлденең қимасында болғандықтан және кернеуді бөлу екі сымды желіге ұқсас. Ұзақ ұзындықты вибраторлар үшін бетінің зарядының тығыздығына пропорционалды болып табылатын вибратордың бетіне қалыпты электр өрісінің компоненттерінің қарқындылығы анықталады. Электрондық пошта тұрғысынан ең қауіпті. бұзылу - бұл антенналар немесе зарядтардың таралуының максимумдары жанында дірілдің бөліктері. қоршаған кеңістіктің М нүктесінде жинақталатын еңістігінің өрісі эмиссиялар диполь кернеулі электр өрісі осы нүктесінде Діріл ұзындығы барлық шексіз бөліктерін жинақталатын кен векторлық қосындысы ретінде анықталуы мүмкін. Өйткені Секцияның ұзындығы ерікті түрде аз болуы мүмкін, содан кейін осы бөлімдегі ағымдық бөлу біркелкі болуы мүмкін, яғни, Симметриялық вибраторды ұзындығы үздіксіз бөлінген Герц дәптерінен тұрады деп санауға болады.

M - қарапайым өріс - алыс аймақта симметриялық секциялардың сомасы. саласындағы мөлшері мен реттеңіз және Діріл ұзындығы бойынша токтың кешенді амплитудасының бөлу арқылы анықталады Полярлық бұрышы оның тәуелділік -: а М нүктесінде реттеңіз құрылған өріс кернеулігі барлық элементтерді астам біріктіру арқылы табуға болады. Түзу сызықты Діріл электр өрісінің ғана меридиандық компонент бар, сондықтан магнит өрісі тек компоненті (орта тән кедергісі) бар. Содан кейін: симметриялық реттеңіз фазасы орталығы (далалық фазасы үйлестіруге бұрыштық тәуелді емес, және факторы сфералық толқынын сипаттайды) реттеңіз ортасында орналасқан алды нақты ағымдағы тарату синусоидалды ауыстырылуы мүмкін, сондықтан ажырамас магнитудасы функцияның түріне нашар тәуелді. Интеграл тригонометриялық функциялардың өнімін олардың сомасына ауыстыру арқылы есептеледі; біз аламыз: антеннаның ағымы. кері тең нормалаушы факторы нормаланған Нам көбейту арқылы алынған бұрышына байланысты далалық амплитудасы E үшін өрнек факторы анықталады диполь Nam радиациялық үлгісі. DN осіне бір максималды перпендикуляр болған кезде. Бұл жағдайда (), бізде бар:. Нормаланған ND формада жазылады:,. ол барынша сәулелену бағытын анықтау, содан кейін қалыпқа факторын есептеу қажет болғанда.

Кеңістіктік MD-лар осы осьтердің айналасындағы осьтерді айналдыру арқылы алынады. DN өсіп келе жатқанда, олар тар. Дегенмен, DN-да қазірдің өзінде жан-жағын жапырақтары пайда болады, содан кейін негізгі лоб бірнеше бөлінеді. Неғұрлым көбірек (), жапырақ қаншалықты тар, ал соғұрлым үлкен сан. Қысқа қысқыштар () герцтік дипольмен бірдей DN-ге ие. жарты толқын еңістігінің үшін () емес нормаланған және нормаланған NAM матч:. Бір ең жоғары жұмыс Нам ұзындығы реттеңіз ағымдағы диполь ұзындығы, кіріс антенна аталатын болып табылады: немесе: формула ұзындығы бойынша есептелген Д.Н. арқылы ең жоғарғы ток электр өріс кернеулігі:. antinodes ағымдағы бірдей санау және кірісінде ток реттеңіз ағымдағы жарты толқын ұзындығы, өйткені Антинодты ток кіріс терминалдарымен сәйкес келеді:. Кішкентай вибраторлар үшін (): - геометриялық ұзындығының жартысы. Симметриялық вибратордың сәулелену кедергісі алыс өрістегі белгілі өрістен есептеледі. Ом: ал толқын үшін, Ом: реттеңіз үшін жарты толқын (): екі тән мәселелерді ескеріңіз.

Теңгерімді дипольдің кіру импедансы

Жұқа вибраторлар жағдайында ол белгілі бір кернеу мен ағым арқылы анықталады, әйтпесе жұқа вибраторлар болмаса, әдетте эксперименттік деректер қолданылады. РА мен ХА-ны цилиндрлік симметриялы вибратордың кіріспе импедансқа қатысты әр түрлі салыстырмалы диаметрлеріне тәуелділігі үшін эксперименттік қисықтарды қарастырайық.

Қарсылық сәл ғана реттеңіз қалыңдығына тәуелді және жиілігі артады бірсарындылығы арттырады кезде, ол ең жетеді және қайтадан төмендейді. Maxima RA лауазымы реттеңіз қалыңдығы қатты тәуелді: өте жұқа үшін - бүтін сан - максималды онда N жақын, / 2 nλ үшін, толқын ұзындығы L үшін қол. Яғни. үлкен мән РА реттеңіз ұзындығы 2L ≈ λ, 2λ болады, 3λ,..... Діріл қалың, төменгі λ / л барынша RA және төменгі оның мәні қол жеткізді. біз реттеңіз ұзындығы түзетуге және операциялық жиілігін (толқын ұзындығы) өзгерту үшін болса, онда ол сондай-ақ, қалың реттеңіз түрленеді деп пайда олардың кіріс кедергісі жіңішке заттарға қарағанда тегіс өзгереді. Реактивті компонент-ақ өте кең ауқымда өзгереді. реттеңіз қалыңдығын арттыру қисық XA (л / Х) теңестіріледі. Кіру импеданс азаяды Діріл Maxima XA реактивті компонент, және Максимум және минимум актінің арттыру ұзындығы. комп. жақын, Діріл ВБ толқындық кедергісі құны ұмтылады. реттеңіз әрбір иық ұзындығы он толқын ұзындығының одан артық болғанда, кіріс кедергісі ДБ мәніне жақын, белсенді болып табылады. Вибратордың резонансты ұзындығы

резонанстық ұзындығы - өте жұқа реттеңіз резонансты ұзындығы үшін = 0. антенна реактивті XA кіріс жарты толқын ұзындығының бүтін санына жақын болатын ұзындығы: λ / 2, λ, 3 / 2λ,... үлкен реттеңіз қалыңдығы, көп реттеңіз деп аталатын қысқарту, яғни жарты толқын ұзындығының бүтін санына еселі резонанстық ұзындығы айырмашылығы. және т.б., екінші - 2L ≈ λ / 2-резонансты кезде 2L ≈ λ бірінші деп аталады.

Қысқартулардың абсолюттік мәні артады: вибратордың бір иығында қысқару қай жерде. параллель - тақ, тіпті әр түрлі пікірталас реактивті маңында өзгеру сипаты - сериясы резонанстық контуры, тіпті жақын Тақырыптар тақ баламасы жақын кезде жиілігі кіріс кедергісін баламалы сұлбалары реттеңіз бірдей, тіркелген ұзындығы емес. индуктивті, т.б. - 2L <λ / 2 диполь λ / 2 <2L <л ыдыстық кіріс импеданс бар кезде толқын ұзындығы En (бірінші гармоникалық) диполь антенна яғни, Діріл кіріс реактивті қажеті жоқ, онда толқын ұзындығының ең үлкен болып табылады бірінші резонанстағы толқын ұзындығы. Ауыстыруды орындаңыз және алыңыз: - өз толқындарының ұзындығы вибратордың жалпы геометриялық ұзындығынан екі еседен сәл артық. жұқа Діріл 2l = λ / 2 жарты толқын ұзындығына реттеңіз кіріс кедергісі: ZA = (+ i42,5 73,1) Ом яғни дәл λ / 2 тең ұзындығы бар Діріл резонанс бапталмаған: ол индуктивті қарсылық кіріске ие.

Реттеңіз резонанс реттеу үшін қажетті жарты толқын реттеңіз Δl, сиреуі, Діріл кіріс алшақтықты (қуысқа паразиттік сыйымдылық) жуандығы мен нысаны де байланысты. λ / 2a> 50 формула кезде пайдаланылуы мүмкін: аз сенімді қалың реттеңіз формула үшін, бері Осы резонанстық ұзындығы еңістігінің қатты кіріс алшақтықты және жалғаулардың нысанына байланысты. Қажет жасалады және бұрын ұқсас графигін анықтау, алуға эксперименттік белгілі қысқарту. толқын реттеңіз Кіру импеданс: белсенді компонент: жұқа реттеңіз, бұл қарсылық қиын келіссөздер жүргізуге қабылдау, жоғары мәндерге жетуі мүмкін. Қысқарту жарты толқындық вибраторға ұқсас. реттеңіз салыстырмалы қалыңдығын қысқарту телімі.

Реттеңіз бір тіркелген жиілікте жұмыс істеуге арналған, егер ең жақсы жолы - еңістігінің резонанстық ұзындығы

1. таңдау орнату негізгі әдістері. Бірінші резонанстық (жарты толқын диполь) тиісті жиілікте реттеңіз ұзындығы болса, бұл осциллятор яғни, бірнеше жиілікте мәнісі бапталған болады, HF диапазонында пайдаланған кезде. Дегенмен, ұзындығы резонанстыққа, әсіресе қозғалатын объектілерге тең келетін вибраторды әрдайым жасау мүмкін емес. жүктеме соңына орнату

2. - реттеңіз бойлық өлшем азайту үшін пайдаланылады, Діріл тіркелген жиілікте жұмыс істеу үшін ғана жарамды болып табылады. Оның мүмкіндіктері өте жақсы емес, өйткені Соңғы жүктемелердің ұзындығы вибратордың ұзындығынан ұзағырақ болуы мүмкін. Эквивалент ұзындығы соңы жүктеме сым жүктеме және сымын ұзақтығына байланысты болады. радиалды сымдар саны астам алты соңы жүктеме үздіксіз диск ретінде қолданылады, егер. бір мезгілде радиациялық тұрақтылығын арттыру бірінші Тақырып шарттарын қамтамасыз ету үшін сымдар ұзындығын және санын таңдау арқылы, сондай-ақ тиімді ұзындығы артады. индуктивтілік катушкалары мен конденсаторлар - - шоғырланған реактивті орнату

3. (- 2,0 ÷ 30 МГц KB әуе станциясы қосылған) қажет болған жағдайда кең жиілік диапазонында антеннаны қайта жаңғырту, сондай-ақ ол қажетті антенна өлшемдерін орындау мүмкін емес, егер пайдаланылады және. резонансты жағдайы: XH = га.

 

Ъ

Пайдаланылған әдебиеттер тізімі

1. Қазақ тілі терминдерінің салалық ғылыми түсіндірме сөздігі: Электроника, радиотехника және байланыс. — Алматы: «Мектеп» баспасы, 2007 жыл. ISBN 9965-36-448-6

2. Белоусов С.П., Гуревич Р.В., Клигер Г.А., Кузнецов В.Д. Антенны для радиосвязи и радиовещания СВ, ДВ и КВ.– Изд-во «Связь», 1980.

3. Чернышов В.П. Антенно-фидерные устройства радиосвязи и радиовещания.– Изд-во «Связь», 1978.

4. Черный Ф.Б. Распространение радиоволн.– Изд-во «Советское радио», 1972.

5. Поляков В.Т. Посвящение в радиоэлектронику.– Изд-во «Радио и связь», 1988.

6. Блиндер Е.М., Фурман С.Л. Телевидение.– Изд-во «Радио и связь», 1984.