Элементная база электроники

ПРЕДИСЛОВИЕ

    Учебное пособие предназначено для изучения студентами не электротехнических специальностей вузов раздела «Основы электроники» общепрофессиональной дисциплины «Электротехника и основы электроники». Данная дисциплина закладывает основы общетехнической подготовки студентов, необходимой для последующего изучения специальных инженерных дисциплин.

    В отличие от имеющейся учебной литературы по электронике в предлагаемом учебном пособие большее внимание уделяется цифровым и программируемым интегральным микросхемам, рассматриваются однокристальные микроконтроллеры, программируемые логические интегральные микросхемы, флэш-память и др.

Пособие состоит из четырех глав.

    В первой главе пособия приводится описание дискретных полупроводниковых приборов: диодов, транзисторов, тиристоров и интегральных микросхем.

    Во второй главе рассматривается схемотехника аналоговых устройств: усилителей, генераторов, вторичных источников питания.

    В третьей главе рассматривается схемотехника цифровых непрограммируемых устройств: логических элементов, триггеров, комбинационных и последовательностных цифровых устройств, аналого-цифровых и цифроаналоговых преобразователей.

    В четвертой главе приводятся сведения о программируемых устройствах: микропроцессорах, микроконтроллерах, программируемых логических интегральных схемах и устройствах памяти.

    В пособии приводятся решения типовых задач, в конце каждой главы – вопросы для самоконтроля. В приложении рассматриваются наиболее характерные представители различных полупроводниковых устройств: диодов, стабилитронов, тиристоров, транзисторов, операционных усилителей и промышленных источников вторичного электропитания. Там же приводится краткая инструкция по использованию программы Electronics Workbench для моделирования различных устройств электроники. Использование этой программы позволяет существенно повысить эффективность получения знаний по электронике.

    В пособии использованы два шрифта. Более крупным шрифтом набраны разделы, предназначенные для студентов, у которых объем лекционных занятий по дисциплине «Основы электроники» составляет 17 часов.

Замечания и пожелания авторы с благодарностью примут по адресу: 241035, Брянск, бульвар 50-летия Октября, 7, издательство БГТУ.

 

Доктор технических наук, профессор Л.А. Потапов

 

 

ВВЕДЕНИЕ

 

    В настоящее время во всех отраслях промышленности и в быту широко используются электронные устройства. Причем тенденция такова, что среди них увеличивается доля информационных устройств и систем автоматики. Это является результатом развития интегральной технологии, внедрение которой позволило наладить массовый выпуск дешевых, высококачественных, не требующих специальной настройки микроэлектронных функциональных узлов различного назначения.

    Благодаря созданию компактных полупроводниковых устройств электровакуумные приборы практически полностью вытеснены из употребления, поэтому в учебном пособии они не рассматриваются.

    Электроника имеет короткую, но богатую собственную историю, которая составляет чуть более 100 лет. Первый ее период связан с эпохой вакуумных ламп и появлением чуть позже ионных приборов. На их основе были разработаны различные электронные устройства. Совершенствование этих устройств шло долгие годы. При этом появились радиотехника, телевидение, электронные вычислительные машины и многое другое.

    Создание в конце 40-х годов ХХ века полупроводниковых диодов и транзисторов позволило сделать электронные устройства более надежными, компактными, потребляющими значительно меньше электрической энергии. Появился новый модульный принцип конструирования электронной аппаратуры. Модули, а в дальнейшем микромодули завершили десятилетнюю эпоху транзисторной электроники и привели к возникновению интегральной электроники, или микроэлектроники.

    Совершенствование технологии изготовления интегральных микросхем позволило увеличить плотность упаковки электронных компонентов, расположив их на одном кристалле. Если плотность упаковки вакуумной техники оценивалась величиной 0,3 элемента в 1 см³, транзисторной – 2,5 эл/см³, то плотность упаковки в интегральных микросхемах достигла многих тысяч элементов. При этом предельное число транзисторов в одной микросхеме уже превышает миллионы.

    В конце 70-х годов на основе больших интегральных микросхем были созданы принципиально новые – программируемые устройства: микропроцессоры, микроконтроллеры, программируемые логические интегральные схемы, устройства памяти и др. Это дало новый импульс интенсивному развитию электроники и привело к разработке и широкому применению электронных вычислительных машин, различных микропроцессорных систем, устройств мобильной связи, цифровых фото- и видеокамер, телевизоров др. При этом отдельные разделы электроники переросли в самостоятельные направления –микропроцессорная техника, телекоммутационные устройства, цифровое телевидение и т.д.

    Интенсивное развитие электроники продолжается и в настоящее время. Обновляется ее компонентная база, разрабатываются новые электронные устройства. Для их освоения и грамотного использования необходима достаточно глубокая теоретическая подготовка. Специалисты различных направлений (в том числе неэлектротехнического профиля) должны иметь представление об используемой базе и принципах работы аналоговых, цифровых и программируемых устройств электроники. Именно эти вопросы и рассматриваются в учебном пособии.

        

ЭЛЕМЕНТНАЯ БАЗА ЭЛЕКТРОНИКИ

 

      В современных электронных устройствах, в основном, применяют полупроводниковые приборы: диоды, транзисторы, тиристоры и интегральные микросхемы. В отличие от пассивных элементов: резисторов, конденсаторов, дросселей (прил. 1) – их называют активными элементами. В последнее время все чаще резисторы и конденсаторы выполняют как полупроводниковые элементы в составе интегральных микросхем или в виде отдельных сборок.

Диоды

 

Диод – двухэлектродный полупроводниковый прибор (ППП) с одним p–n- переходом, обладающий односторонней проводимостью тока. Существует много различных типов диодов – выпрямительные, импульсные, туннельные, обращенные, сверхвысокочастотные диоды, а также стабилитроны, варикапы, магнито-, тензо-, фото-, светодиоды и др.

Выпрямительные диоды. Работа диода объясняется свойствами электрического p–n- перехода.

Вблизи границы двух полупроводников образуется слой, лишенный подвижных носителей заряда (из-за рекомбинации) и обладающий высоким электрическим сопротивлением, – так называемый запирающий слой. Этот слой определяет контактную разность потенциалов (потенциальный барьер). Если к p–n -переходу приложить внешнее напряжение, создающее электрическое поле в направлении, противоположном полю электрического слоя, то толщина этого слоя уменьшится и при напряжении 0,4…0,6 В запирающий слой исчезнет, а ток существенно возрастет (этот ток называют прямым). При подключении внешнего напряжения другой полярности запирающий слой увеличится и сопротивление p –n- перехода возрастет, а ток, обусловленный движением неосновных носителей заряда, будет незначительным даже при сравнительно больших напряжениях.

Прямой ток диода создается основными, а обратный – неосновными носителями заряда. Положительный (прямой) ток диод пропускает в направлении от анода к катоду.

 На рис. 1.1 показаны условное графическое обозначение (УГО) диода, его идеальная и реальная вольт-амперная характеристики (ВАХ). Видимый излом ВАХ в начале координат связан с различными масштабами токов и напряжений в первом и третьем квадранте графика. Два вывода диода: анод А и катод К в УГО не обозначаются и на рисунке показаны для пояснения.

На ВАХ реального диода обозначена область электрического пробоя, когда при небольшом увеличении обратного напряжения ток резко возрастает. Электрический пробой является обратимым явлением. При возвращении в рабочую область диод не теряет своих свойств. Если обратный ток превысит определенное значение, то электрический пробой перейдет в необратимый тепловой с выходом прибора из строя.

 

Промышленностью в основном выпускаются германиевые (Ge) и кремниевые (Si) диоды. Кремниевые диоды обладают малыми обратными токами, более высокой рабочей температурой (150…200 °С против 80…100 °С), выдерживают большие обратные напряжения и плотности тока (60…80 А/см² против 20…40 А/см²). Кроме того, кремний – широко распространенный элемент (в отличие от Ge, который относится к редкоземельным элементам).

К преимуществам Ge -диодов можно отнести малое падение напряжения при протекании прямого тока (0,3…0,6 В против

0,8…1,2 В).

    Кроме названных ПП материалов, в сверхвысокочастотных цепях используют арсенид галлия GaAs.

    Полупроводниковые (ПП) диоды по технологии изготовления делятся на два класса: точечные и плоскостные.

Точечный диод образуют Si - или Ge -пластина n -типа площадью 0,5…1,5 мм² и стальная игла, образующая p–n -переход в месте контакта. В результате малой площади переход имеет малую емкость, следовательно, такой диод способен работать в высокочастотных цепях. Но ток через переход не может быть большим (обычно не более 100 мА).

Плоскостной диод состоит из двух соединенных Si - или Ge -пластин с разной электропроводностью. Большая площадь контакта ведет к большой емкости перехода и относительно низкой рабочей частоте, но проходящий ток может быть большим (до 6000 А).

Основными параметрами выпрямительных диодов являются:

– максимально допустимый прямой ток I_пр.max;

– максимально допустимое обратное напряжение U_обр.max;

– максимально допустимая частота f_max.

По первому параметру выпрямительные диоды делят на диоды:

– малой мощности, прямой ток до 300 мА;

– средней мощности, прямой ток 300 мА…10 А;

– большой мощности – силовые, максимальный прямой ток определяется классом и составляет 10, 16, 25, 40, …1600 А.

    Импульсные диоды применяются в маломощных схемах с импульсным характером подводимого напряжения. Отличительное требование к ним – малое время перехода из закрытого состояния в открытое и обратно (типичное время 0,1…100 мкс).

    УГО импульсных диодов такое же, как у выпрямительных диодов.

    К специфическим параметрамимпульсных диодов относятся:

    – время восстановления T _восст– это интервал времени между моментом переключения напряжения на диоде с прямого на обратное и моментом, когда обратный ток уменьшится до заданного значения (рис 1.2,а);

– время установления T _уст– это интервал времени между началом протекания через диод прямого тока заданной величины и моментом, когда напряжение на диоде достигнет 1,2  установившегося значения (рис 1.2,б);

– максимальный ток восстановления I _{обр.имп.макс}.,   равный наибольшему значению обратного тока через диод после переключения напряжения с прямого на обратное (рис 1.2,а).

Туннельные диоды применяют в качестве переключателей, усилителей или генераторов колебаний, поскольку ВАХ этих диодов (рис. 1.3) имеет участок с отрицательным дифференциальным сопротивлением. При этом частота переключений может достигать 40 ГГц. Для получения туннельных диодов используют полупроводниковые материалы с очень большим содержанием примесей и добиваются очень малой ширины p–n- перехода (на два порядка меньше, чем у обычных плоскостных выпрямительных диодов).

Обращенные диоды получают при концентрации примесей в p- и n-областях меньшей, чем у туннельных диодов, но большей, чем у обычных выпрямительных диодов. Такой диод оказывает малое сопротивление проходящему току при обратном включении (рис.1.4) и сравнительно большое сопротивление при прямом включении. Поэтому их применяют при выпрямлении малых сигналов с амплитудой напряжения в несколько десятых вольта.

Диоды Шоттки) получают, используя переход металл-полупроводник. При этом применяют подложки из низкоомного n -кремния (или карбида кремния) с высокоомным тонким эпитаксиальным слоем того же полупроводника (рис.1.5). На поверхность эпитаксиального слоя наносят металлический электрод, обеспечивающий выпрямление, но не инжектирующий неосновные носители в базовую область (чаще всего золото). Благодаря этому в этих диодах нет таких медленных процессов, как накопление и рассасывание неосновных носителей в базе. Поэтому инерционность диодов Шоттки не высока. Она определяется величиной барьерной емкости выпрямляющего контакта (1…20 пФ). Кроме этого, у диодов Шоттки оказывается значительно меньшее, чем у выпрямительных диодов последовательное сопротивление, так как металлический слой имеет малое сопротивление по сравнению с любым даже сильно легированным полупроводником. Это позволяет использовать диоды Шоттки для выпрямления значительных токов (десятки ампер). Обычно их применяют  в импульсных вторичных источниках питания для выпрямления высокочастотных напряжений (частотой до нескольких МГц

Стабилитроны –

полупроводниковые диоды, напряжение на которых в области электрического пробоя слабо зависит от тока. Их используют для стабилизации напряжения.

Рабочим участком на ВАХ стабилитрона является зона электрического пробоя (рис. 1.6).

Чаще всего материалом для стабилитронов служит кремний.

Основные параметры стабилитрона[1…4]:

1) напряжение стабилизации U_ст;

2) дифференциальное сопротивление на участке стабилизации R _д = dU_ст /dI _ст;

3) минимальный и максимальный токи стабилизации I _ст.мин и I _{ст.макс}. Минимальный ток стабилизации обусловлен нелинейностью обратной ветви ВАХ, максимальный – допустимой температурой кристалла;

4) температурный коэффициент напряжения на участке стабилизации, показывающий на сколько (в процентах) изменится U_ст при изменении температуры кристалла на 1 °С (прил.2):

TKU=dU_ст/UdT∙100 %

Промышленностью выпускается стабилитроны с U _ст=1…1000 В,

I _ст.мин= 0,2…10 мА. На участке стабилизации R_д» const и составляет

0,5…200 Ом.

Варикапы. Это полупроводниковые диоды, используемые в качестве емкостного элемента, управляемого электрическим напряжением. Емкость диода зависит от величины обратного напряжения (рис.1.7). Основными параметрами варикапа являются общая емкость С, фиксируемая обычно при небольшом обратном напряжении 2…5 В, и коэффициент перекрытия по емкости

  К_с = С_макс / С_мин при двух заданных значениях обратных напряжений. В большинстве случаев С =10…500 пФ и К_с =5…20. Варикапы применяют в системах дистанционного управления и автоматической подстройки частоты.

Светодиоды. На осно-

веявлений, происходящих в p–n -переходе при протекании через него прямого тока, можно получать полупроводниковые приборы, способные генерировать оптическое излучение. Такими приборами являются полупроводниковые светодиоды. Работа светодиодов основана на инжекционной электролюминесценции, т.е. генерации оптического излучения в p–n -переходе, находящемся под прямым внешним напряжением. Под воздействием внешней энергии электроны в атомах переходят в возбужденное состояние с более высоким уровнем энергии W₂, называемым метастабильным уровнем возбуждения. При возвращении этих электронов с метастабильного уровня W₂ на исходный W₁ происходит испускание фотонов с длиной волны, определяемой соотношением λ= 1,23(W ₂ – W ₁).

         К преимуществам полупроводниковых светодиодов относятся высокий по сравнению с лампами накаливания КПД, относительно узкий спектр излучения и хорошая диаграмма направленности, высокое быстродействие и малое напряжение питания. Все это обеспечивает удобство согласования с интегральными микросхемами, высокую надежность, долговечность и технологичность. Спектр излучения, а, следовательно, и его цвет зависит от используемого полупроводникового материала. Светодиоды изготовляют не на основе кремния или германия как большинство полупроводниковых приборов, а на основе арсенида-фосфида галлия. Яркость свечения пропорциональна прямому току светодиода. Тока в несколько миллиампер достаточно для отчетливой индикации. Светодиоды изготовляют в виде отдельных индикаторов и в виде семисегментных или точечных матриц. Семисегментные матрицы состоят из семи светящихся полосок – сегментов, из которых можно синтезировать изображение любой цифры от 0 до 9 (такие матрицы используются, например, в электронных часах с цифровой индикацией). В точечных матрицах изображение формируется из светящихся точек. На основе точечных матриц можно синтезировать не только изображение цифры, но и любого индицируемого знака (буквы, специального символа и т.д.).

    Фотодиоды. Простейший фотодиодпредставляет собой обычный полупроводниковый диод (см. рис. 1.8, а), в котором обеспечивается возможность воздействия оптического излучения на р–п- переход. В равновесном состоянии, когда поток излучения полностью отсутствует, концентрация носителей, распределение потенциала и энергетическая зонная диаграмма фотодиода полностью соответствуют обычной p-n -структуре. При воздействии излучения в направлении, перпендикулярном плоскости p-n -перехода, в результате поглощения фотонов с энергией, большей, чем ширина запрещенной зоны, в n -области возникают электронно-дырочные пары. Эти электроны и дырки называют фотоносителями. При диффузии фотоносителей в глубь n -области основная доля электронов и дырок не успевает рекомбинировать и доходит до границы p–n -перехода. Здесь фотоносители разделяются электрическим полем p–n -перехода, причем дырки переходят в p -область, а электроны не могут преодолеть поле перехода и скапливаются у границы p–n -перехода и n -области.

Таким образом, ток через p–n -переход обусловлен дрейфом неосновных носителей – дырок. Дрейфовый ток фотоносителей называется фототоком. Фотоносители – дырки заряжают p -область положительно относительно n -области, а фотоносители – электроны – n -область отрицательно по отношению к p -области. Возникающая разность потенциалов называется фотоЭДС E_ф. Генерируемый ток в фотодиоде – обратный, он направлен от катода к аноду, причем его величина тем больше, чем больше освещенность.

    Фотодиоды могут работать в одном из двух режимов – без внешнего источника электрической энергии (режим фотогенератора) либо с внешним источником электрической энергии (режим фотопреобразователя).

    Фотодиоды, работающие в режиме фотогенератора, часто применяют в качестве источников питания, преобразующих энергию солнечного излучения в электрическую. Они называются солнечными элементами и входят в состав солнечных батарей, используемых на космических кораблях. КПД кремниевых солнечных элементов составляет около 20 %, а у пленочных солнечных элементов он может иметь значительно большее значение. Важными техническими параметрами солнечных батарей являются отношения их выходной мощности к массе и площади, занимаемой солнечной батареей. Эти параметры достигают значений 200 Вт/кг и 1 кВт/м², соответственно.

    При работе фотодиода в фотопреобразовательном режиме источник питания Е включается в цепь в запирающем направлении (рис. 1.8, а). Используются обратные ветви ВАХ фотодиода при различных освещенностях (рис. 1.8, б). Ток и напряжение на нагрузочном резисторе R_н могут быть определены графически по точкам пересечения ВАХ фотодиода и линии нагрузки, соответствующей сопротивлению резистора R_н. При отсутствии освещенности фотодиод работает в режиме обычного диода. Темновой ток у германиевых фотодиодов равен 10…30 мкА, у кремниевых 1…3 мкА.

    Если в фотодиодах использовать обратимый электрический пробой, сопровождающийся лавинным умножением носителей заряда, как в полупроводниковых стабилитронах, то фототок, а, следовательно, и чувствительность значительно возрастут. Чувствительность лавинных фотодиодов может быть на несколько порядков больше, чем у обычных фотодиодов (у германиевых – в 200 –300 раз, у кремниевых – в 10⁴ – 10⁶ раз). Лавинные фотодиоды являются быстродействующими фотоэлектрическими приборами, их частотный диапазон может достигать 10 ГГц. Недостатком лавинных фотодиодов является более высокий уровень шумов по сравнению с обычными фотодиодами.

Кроме фотодиодов, применяются фоторезисторы (рис 1.9), фототранзисторы и фототиристоры, в которых используется внутренний фотоэффект. Характерным недостатком их является высокая инерционность (граничная рабочая частота f_гр £ 10…16 кГц), что ограничивает их применение.

Конструкция фототранзистора подобна обычному транзистору, у которого в корпусе имеется окошко, через которое может освещаться база. УГО фототранзистора – транзистор с двумя стрелками, направленными к нему.

Оптроны. Светодиоды и фотодиоды часто используются в паре. При этом они помещаются в один корпус таким образом, чтобы светочувствительная площадка фотодиода располагалась напротив излучающей площадки светодиода. Полупроводниковые приборы, использующие пары «светодиод – фотодиод», называются оптронами (рис. 1.10).  Входные и выходные цепи в таких приборах оказываются электрически никак не связанными, поскольку передача сигнала осуществляется через оптическое излучение.

Использование оптронов в электронно-вычислительных устройствах является одним из основных методов повышения помехоустойчивости аппаратуры.

В качестве приемников в оптронах применяются также фоторезисторы, фототранзисторы и фототиристоры.

В настоящее время широко используются оптоэлектронные ИМС – одна или несколько оптопар с дополнительными схемами согласования и усиления.

Оптроны успешно используются вместо импульсных трансформаторов, реле, переключателей, переменных резисторов и др. компонентов, имеющих механические перемещающиеся контакты и плохую совместимость с ПП и микроэлектронными приборами.

Транзисторы

 

Транзистор – полупроводниковый прибор с одним или несколькими электрическими переходами, пригодный для усиления мощности и имеющий обычно три вывода. Транзисторы делятся на биполярные и униполярные (полевые). Первый транзистор был биполярным.

 

 1.2.1. Биполярный транзистор

Термин «биполярный» связан с тем, что в этих транзисторах используются носители зарядов двух типов: электроны и дырки. Для изготовления транзисторов применяют те же ПП-материалы, что и для диодов. В биполярных транзисторах с помощью трехслойной полупроводниковой структуры из полупроводников различной электропроводности создаются два p–n -перехода с чередующими типами электропроводности (p–n–p или n–p–n). Транзисторы конструктивно могут быть беcкорпусными (рис.1.11,а) (для применения, например, в составе ИМС) и заключенными в типовой корпус (рис. 1.11,б). Три вывода биполярного транзистора называются база, коллектор и эмиттер.

В зависимости от общего вывода можно получить три схемы подключения транзистора: с общей базой (ОБ), общим коллектором (ОК) и общим эмиттером (ОЭ). Рассмотрим работу транзистора в схеме ОБ, (рис. 1.12).

Эмиттер инжектирует (поставляет) в базу основные носители, в нашем примере для ПП n -типа ими будут электроны. Источники выбирают так, чтобы E2 >> E1. Резистор R_э ограничивает ток открытого p–n- перехода.

При E1 = 0 ток через коллекторный переход мал (обусловлен неосновными носителями), его называют начальным коллекторным током I_к0. Если E1 > 0, электроны преодолевают эмиттерный p–n- переход (E1 включена в прямом направлении) и попадают в область базы. Базу выполняют с большим удельным сопротивлением (малой концентрацией примеси), поэтому концентрация дырок в базе низкая. Следовательно, немногие попавшие в базу электроны рекомбинируют с ее дырками, образуя базовый ток I_б. Одновременно в коллекторном p–n- переходе со стороны E2 действует много большее поле, чем в эмиттерном переходе, которое увлекает электроны в коллектор. Поэтому подавляющее большинство электронов достигают коллектора.

Эмиттерный и коллекторный токи связаны коэффициентом передачи тока эмиттера

 при U_кб = const.

Всегда D I_к < D I_э, а a = 0,9…0,999 для современных транзисторов.

В рассмотренной схеме I_к = I_к0 + aI_э» I_э. Следовательно, схема ОБ обладает низким коэффициентом передачи тока. Из-за этого ее применяют редко, в основном в высокочастотных устройствах, где по усилению напряжения она предпочтительнее других.

Основной схемой включения биполярного транзистора является схема ОЭ, (рис. 1.13).

Для нее по первому закону Кирхгофа можно записать

I_б = I_э – I_к = (1 – a) I_э – I_к0 .

Учитывая, что 1 – a = 0,001…0,1, имеем          I_б << I_э» I_к.

Найдем отношение тока коллектора к току базы:

.

Это отношение называют коэффициентом передачи тока базы. При a = 0,99 получаем b = 100. Если в цепь базы включить источник сигнала, то такой же сигнал, но усиленный по току в b раз, будет протекать в цепи коллектора, образуя на резисторе R_к напряжение много большее, чем напряжение источника сигнала.

Для оценки работы транзистора в широком диапазоне импульсных и постоянных токов, мощностей и напряжений, а также для расчета цепи смещения, стабилизации режима используются семейства входных и выходных вольтамперных характеристик (ВАХ).

Семейство входных ВАХ устанавливают зависимость входного тока (базы или эмиттера) от входного напряжения U_бэ при U_к = const, рис. 1.14, а. Входные ВАХ транзистора аналогичны ВАХ диода в прямом включении.

Семейство выходных ВАХ устанавливает зависимость тока коллектора от напряжения на нем при определенном токе базы или эмиттера (в зависимости от схемы ОЭ или ОБ), рис. 1.14, б.

Кроме электрического перехода n–p, в быстродействующих цепях широко используется переход на основе контакта металл–полупроводник – барьер Шоттки (Schottky). В таких переходах не затрачивается время на накопление и рассасывание зарядов в базе, и быстродействие транзистора  зависит только от скорости перезарядки барьерной емкости.

Для оценки максимально допустимых режимов работы транзисторов используют основные параметры:

1) максимально допустимое напряжение коллектор–эмиттер  

(для различных транзисторов U _{кэ макс} = 10…2000 В);

2) максимально допустимая мощность рассеяния коллектора P _{к макс} –

 по ней транзисторы делят на транзисторы малой мощности (до 0,3 Вт), средней мощности (0,3…1,5 Вт) и большой мощности (более 1,5 Вт); транзисторы средней и большой мощности часто снабжаются специальным теплоотводящим устройством – радиатором;

3) максимально допустимый ток коллектора I _{к макс}– до 100 А и более;

4) граничная частота передачи тока f _гр (частота, на которой h ₂₁ становится равным единице); по ней транзисторы делят:

- на низкочастотные – до 3 МГц;

- среднечастотные – от 3 до 30 МГц;

- высокочастотные – от 30 до 300 МГц;

- сверхвысокочастотные – более 300 МГц.

 

 1.2.2.Полевые (униполярные) транзисторы

 

Полевые транзисторы делятся на транзисторы с управляющим p–n-переходом (рис. 1.15 ) ис изолированным затвором.

Устройство полевого транзистора с управляющим p-n переходом оказалось проще биполярного.

В транзисторе с n -каналом основными носителями заряда в канале являются электроны, которые движутся вдоль канала от истока с низким потенциалом к стоку с более высоким потенциалом, образуя ток стока I_с. Между затвором и истоком приложено обратное напряжение, запирающее p–n -переход, образованный n -областью канала и p -областью затвора.

Таким образом, в полевом транзисторе с n -каналом полярности приложенных напряжений следующие: U _CИ >0, U зи≤0. При подаче запирающего напряжения на p-n -переход между затвором и каналом (см. рис. 1.16,а) на границах канала возникает равномерный слой, обедненный носителями заряда и обладающий высоким удельным сопротивлением.

Это приводит к уменьшению ширины проводящего канала. При подаче напряжения между истоком и стоком обедненный слой становится неравномерным (рис.1.16,б), сечение канала возле стока уменьшается, и проводимость канала тоже уменьшается.

ВАХ полевого транзистора приведены на рис.1.17. Здесь зависимости тока стока I с от напряжения U сипри постоянном напряжении на затворе U зиопределяют выходные, или стоковые, характеристики полевого транзистора (рис. 1.17, а).

На начальном участке характеристик ток стока возрастает с увеличением U си.

При повышении напряжения сток–исток до U _си ⁼U _зап –[U _зи ] происходит перекрытие канала и дальнейший рост тока I спрекращается (участок насыщения). Отрицательное напряжение U зи между затвором и истоком приводит к меньшим значениям напряжения U сии тока I с, при которых происходит перекрытие канала.

Дальнейшее увеличение напряжения U _си приводит к пробою p–n-перехода между затвором и каналом и выводит транзистор из строя. По выходным характеристикам может быть построена передаточная характеристика I _с =f(U _зи ) (рис. 1. 17,б). На участке насыщения она практически не зависит от напряжения U_си. Из нее видно, что в отсутствии входного напряжения (затвори–сток) канал обладает определенной проводимостью и пропускает ток, называемый начальным током стока I _c0. Чтобы практически «запереть» канал, необходимо приложить к входу напряжение отсечки U _отс. Входная характеристика полевого транзистора – зависимость тока утечки затвора I ₃ от напряжения затвор – исток – обычно не используется, так как при U _зи <0 р–п- переходмежду затвором и каналом закрыт и ток затвора очень мал (I₃=10^-8 …10^-9 А), поэтому во многих случаях им можно пренебречь.

Как и в случае биполярных транзисторов, полевые имеют три схемы включения: с общим затвором, стоком и истоком (рис. 1.18). Передаточная ВАХ полевого транзистора с управляющим p–n -переходом представлена на рис. 1.17, б.

Основными преимуществами полевых транзисторов с управляющим

p–n- переходом перед биполярными являются высокое входное сопротивление, малые шумы, простота изготовления, низкое падение напряжения на открытом полностью канале. Однако они обладают таким недостатком, как необходимость работать в отрицательных областях ВАХ, что усложняет схемотехнику.

Полевые транзисторы с изолированным затвором бывают двух типов: с встроенным каналом (создается при изготовлении) и с индуцированным каналом (канал возникает при работе транзистора). Но их объединяет то, что металлический затвор изолируется от канала тонким (доли мкм) слоем диэлектрика. Отсюда второе название таких транзисторов – МДП-транзисторы (структуры металл-диэлектрик–полупроводник). А так как диэлектрик часто является оксидом кремния, то имеется третье название – МОП-транзисторы (металл–оксид–полупроводник).

Структура МДП-транзистора с индуцированным каналом n -типа изображена на рис. 1.19, a. На подложке из полупроводника р -типа около истока и стока формируются области n -типа с повышенной концентрацией носителей заряда. На поверхности подложки располагается металлический затвор, изолированный от нее слоем диэлектрика. Между стоком и истоком приложено положительное напряжение U _си. Пока управляющее напряжение между затвором и истоком U _зиотсутствует, ток стока равен нулю, так как цепь исток –подложка – сток представляет собой два включенных навстречу друг другу p–n -перехода. Если на затвор подать положительное напряжение, то под действием электрического поля электроны подложки будут перемещаться в направлении к  затвору, а дырки  – в глубь подложки. В поверхностном слое подложки между истоком и стоком образуется тонкий слой с повышенной концентрацией  электронов. Кроме того, часть электронов диффундирует из областей истока и стока. Поэтому между истоком и стоком образуется (индуцируется)

канал по которому  перемещаются носители заряда, и ток стока при этом становится отличным от нуля. Очевидно, что с повышением напряжения на затворе увеличивается электрическая проводимость канала, и, следовательно, возрастает ток стока (рис.1.19,в).

Применение изолированного затвора позволило резко поднять входное сопротивление. Если у полевых транзисторов с управляющим p–n- переходом оно со-

ставляет до 10⁹ Ом, то у МДП-транзисторов – до 10¹⁴ Ом.

      Разновидностью МДП-транзисторов является транзистор с встроенным каналом (рис.1.20), который создается технологически в поверхностном слое подложки. Это тонкий слой полупроводника, соединяющий исток со стоком,  одинакового с ними типа электропроводности. В таком транзисторе при наличии между стоком и истоком напряжения U _си и при нулевом напряжении на затворе ток стока будет отличен от нуля. При увеличении в сторону положительных (для канала n-типа) значений напряжения между затвором и истоком электрическая проводимость канала за счет обогащения носителями заряда будет увеличиваться, с ток стока – возрастать. Отрицательное напряжение между затвором и истоком будет вызывать сужение канала (обеднение носителями), ток стока будет уменьшаться, а при достижении напряжением некоторого порогового значения — прекратится. Таким образом, транзистор с встроенным каналом управляется разнополярными напряжениями. Межэ лектродные емкости полевых транзисторов между затвором и стоком С_зс, а также затвором и истоком С_зи, обычно не превышают 1…20 пФ. Полевые транзисторы с коротким каналом (длиной 1…3 мкм) являются высокочастотными приборами и могут работать на частотах до нескольких десятков гигагерц.

Конструкция МДП-транзисторов постоянно совершенствуется. Для того чтобы такие транзисторы работали на повышенных частотах, необходимо уменьшать длину канала, снижать собственные емкости, пороговое напряжение и пр. Поэтому появляются транзисторы, выполненные, например, по V -технологии с длиной канала менее 0,1 мкм и способные работать до частот 1,5 ГГц.

В интегральных технологиях изготовления микросхем широко используют МДП-структуры специального назначения. Для примера можно упомянуть структуру типа металл – нитрид – оксид – полупроводник (МНОП), которую используют для получения запоминающих устройств. Она состоит из тонкого

оксида SiO ₂ (барьера) и толстого слоя нитрида Si ₃ N ₄ («ловушка»). При программировании на затвор структуры подают положительное напряжение, достаточное для туннелирования через барьер электронов из подложки. Попав, таким образом, в «ловушку», электроны и созданный ими заряд могут храниться в ней несколько лет, барьер из оксида предотвращает обратный перенос заряда в отсутствии электрического поля. Если на затвор подать достаточно большое отрицательное напряжение, то накопленный заряд рассасывается.

Основными параметрами полевыхтранзисторов являются:

1) крутизна переходной характеристики S = dI _c/ dU _зи при U _си= const (0,1…500 мА/В);

2) дифференциальное сопротивление стока (канала) на участке насыщения R _c= dU _си / dI _c при U _зи = const (10³…10⁶ Ом);

3) сопротивление открытого канала R _к (0,1…300 Ом);

4) начальный ток стока I_{c 0} при U _зи = 0 (0,01…600 мА);

5) напряжение отсечки U _отс (0,2…10 В);

6) максимально допустимые напряжения стоки–сток, затвор–исток;

7) максимальная мощность рассеивания стока P_{c max} (сотни ватт);

8) максимальный ток стока I_{c max} (до сотен ампер);

9) максимальная рабочая частота f _max.

Мощные полевые транзисторы с вертикальным каналом широко применяются в устройствах управления мощной нагрузкой, импульсных источниках питания при максимальным напряжением стоке–исток до 1000 В.  Их обычно называют MOSFET-транзисторы.

MOSFET – это аббревиатура от английского словосочетания Metal -Oxide-Semiconductor Field Effect Transistor (металл-оксидные полупроводниковые полевые транзисторы). Данный класс транзисторов отличается, прежде всего, минимальной мощностью управления при значительной выходной (сотни ватт), чрезвычайно малым значением сопротивления в открытом состоянии (десятые доли Ома при выходном токе в десятки ампер), а следовательно, минимальной мощностью, выделяющейся на транзисторе в виде тепла.

Получают транзисторы с вертикальным каналом методом двойной диффузии (рис.1.17.). На подложке n⁺ - типа с введенным эпитаксиальным слоем n^- - типа проводят первую диффузию (получают области p- типа). Затем диффузией донорной примеси (фосфор) создают исток с высокой концентрацией носителей n⁺- типа. Между истоком и стоком в вертикальном направлении создается канал, управляемый напряжением между затвором и истоком. Поликремниевый электрод затвора изолирован от металла истока слоем SiO₂. Такая структура транзистора с вертикальным каналом в отличие от транзисторов с горизонтальным каналом (рис.1.19.) позволяет создать максимальную площадь контактов истока и стока и уменьшить сопротивление выводов.

Следует отметить, что при такой технологии изготовления мощного полевого транзистора в его структуре появляется паразитный биполярный транзистор, который может включиться, когда скорость изменения напряжения на стоке окажется слишком большой.

В зависимости от области применения (низкие напряжения и большие токи или высокие напряжения и жесткие требования к динамическим характеристикам) разработаны различные технологии изготовления MOSFET-транзисторов. Технология MDmesh (Multiple Drain mesh) и STripFET фирмы STMicroelectronics основаны на многочисленных вертикальных p -структурах стока, что значительно уменьшает сопротивление сток/исток в открытом состоянии (RDS ON). Кроме очень низкого RDS ON, новая вертикальная структура кристалла обеспечивает превосходные динамические характеристики (dV/dt). Например, низковольтный (20 В) транзистор STV160NF02L рассчитан на токи до 160 А и имеет сопротивление сток/исток в открытом состоянии 0,0016 Ом. MOSFET-транзисторы другой Z-серии, например STW8NC90Z, рассчитаны на напряжения до 900 В, полностью защищены от электростатического пробоя и выбросов напряжения в затворной цепи вследствие переходных процессов., но обеспечивают токи до 7,6 А и имеют сопротивление сток/исток в открытом состоянии 1,38 Ом.

    Биполярные транзисторы с изолированным затвором (БТИЗ) являются новым типом активного прибора, который появился сравнительно недавно. Его входные характеристики подобны входным характеристикам полевого транзистора, а выходные – выходным характеристикам биполярного. В литературе этот прибор называют IGBT (Insulated Gate Bipolar Transistor).

По быстродействию IGBT-транзисторы (рис.1.22) значительно превосходят биполярные. Их чаще всего используют в качестве мощных ключей, у которых время включения 0,2-0,4 мкс, а время выключения 0,2-1,5 мкс, коммутируемые напряжения достигают 3,5 кВ, а токи 1200 А.

Транзисторы этого типа вытесняют тиристоры из высоковольтных схем преобразования частоты и позволяют создать импульсные источники вторичного электропитания с качественно лучшими характеристиками.

Активные приборы нового типа используются достаточно широко в инверторах для управления электродвигателями, в мощных системах бесперебойного питания с напряжениями свыше 1 кВ и токами в сотни ампер. В какой-то степени это является следствием того,что во включенном состоянии при токах в сотни ампер падение напряжения на транзисторе находится в пределах 1,5…3,5В. Как видно из структуры IGBT-транзистора (рис. 1.22), это достаточно сложный прибор, в котором транзистор типа р – п – р управляется МОП-транзистором с каналом типа п.

Коллектор IGBT-транзистора (рис. 1.23, а) является эмиттером транзистора VT4. При подаче положительного напряжения на затвор у транзистора VT1 появляется электропроводный канал. Через него эмиттер транзистора IGBT(коллектор транзистора VT4) оказывается соединенным с базой транзистора VT4. Это приводит к тому, что он полностью отпирается и падение напряжения между коллектором транзистора IGBTи его эмиттером становится равным падению напряжения на эмиттерном переходе транзистора VT4, просуммированному с падением напряжения U _сина транзисторе VT1.

В связи с тем, что падение напряжения на р–n -переходе уменьшается с увеличением температуры, падение напряжения на отпертом IGBT-транзисторе в определенном диапазоне токов имеет отрицательный температурный коэффициент, который становится положительным при большом токе. Поэтому падение напряжения на IGBT-транзисторе неопускается ниже порогового напряжения диода (эмиттерного перехода V Т4).

При увеличении напряжения, приложенного к транзистору IGBT,увеличивается ток канала, определяющий ток базы транзистора VT4, при этом падение напряжения на IGBT-транзисторе уменьшается.

При запирании транзистора VT1 ток транзистора VT4 становится малым, что позволяет считать его запертым. Дополнительные слои введены для исключения режимов работы, характерных для тиристоров, когда происходит лавинный пробой. Буферный слой п⁺ и широкая базовая область n^– обеспечивают уменьшение коэффициента усиления по току p–n–p -транзистора. Общая картина включения и выключения достаточно сложная, так как наблюдаются изменения подвижности носителей заряда, коэффициентов передачи токау имеющихся в структуре p–n–p - и n–p–n -транзисторов, изменения сопротивлений областей и пр. Хотя в принципе IGBT–транзисторы могутбыть использованы для работы в линейном режиме, пока в основном их применяют в ключевом режиме.

При этом изменения напряжений у коммутируемого ключа характеризуются кривыми, показанными на рис. 1.24.

При изготовлении полевых транзисторов с изолированным затвором (ПТИЗ), имеющих вертикальный канал, образуется паразитный биполярный транзистор, который не находил практического применения. Схематическое изображение такого транзистора приведено на рис. 1.25,а. На этой схеме VT – полевой транзистор с изолированным затвором, Т1 – паразитный биполярный транзистор, R ₁ –последовательное сопротивление канала полевого транзистора, R ₂ – сопротивление, шунтирующее переход база – эмиттер биполярного транзистора Т1. Благодаря сопротивлению R₂ биполярный транзистор заперт и не оказывает существенного влияния на работу полевого транзистора VT. Выходные вольт-амперные характеристики ПТИЗ, приведенные на рис. 1.25,б, характеризуются крутизной S и сопротивлением канала R ₁.

 

Рис. 1.25. Схема замещения ПТИЗ с вертикальным каналом (а) и его вольт-амперные характеристики (б), схема замещения транзистора типа IGBT (в) и его вольт-амперные характеристики (г)

 

Структура транзистора IGBT аналогична структуре ПТИЗ, но дополнена еще одним р–n- переходом, благодаря которому в схеме замещения (рис. 1.25,в) появляется еще один p–n–p -транзистор T2. Образовавшаяся структура из двух транзисторов T 1 и T 2 имеет глубокую внутреннюю положительную обратную связь, так как ток коллектора транзистора T 2 влияет на ток базы транзистора T 1, а ток коллектора транзистора T 1 определяет ток базы транзистора Т2. Принимая, что коэффициенты передачи тока эмиттера транзисторов T 1 и T 2 имеют значения α₁ и α₂, соответственно, находим I _к2 = I _э2α₂, I _к1 = I _э1α₁ и I _э = I _к1 + I _к2 + I _с.

Из последнего уравнения можно определить ток стока полевого транзистора 

                                          I _c = I _э(1 – α₁ – α₂).    

Поскольку ток стока I _с   ПТИЗ можно определить через крутизну S и напряжение U _З, на затворе I_C  = SU _З,определим ток  IGBT транзистора

,

где S _э = S/ [1 – (α₁ + α₂)]– эквивалентная крутизна биполярного транзистора с изолированным затвором. Очевидно, что при α₁ + α₂ ≈ 1 эквивалентная крутизна значительно превышает крутизну ПТИЗ. Регулировать значения α₁ и α₂ можно изменением сопротивлений R ₁и R₂ при изготовлении транзистора. На рис. 1.25,г приведены вольт-амперные характеристики IGBT транзистора, которые показывают значительное увеличение крутизны по сравнению с ПТИЗ. Так, например, для транзистора BUP402 получено значение крутизны 15 А/В.

Другим достоинством IGBT-транзисторов является значительное снижение последовательного сопротивления и, следовательно, снижение падения напряжения на замкнутом ключе. Последнее объясняется тем, что последовательное сопротивление канала R ₂шунтируется двумя насыщенными транзисторами T 1 и Т 2, включенными последовательно.

Условное схематическое изображение БТИЗ приведено на рис. 1.26. Это обозначение подчеркивает его гибридность тем, что изолированный затвор изображается как в ПТИЗ, а электроды коллектора и эмиттера изображаются как у биполярного транзистора.

Поскольку в основу транзисторов типа IGBT положены ПТИЗ с индуцированным каналом, то напряжение, подаваемое на затвор, должно бытьбольше порогового напряжения, которое имеет значение 5...6 В.

Быстродействие БТИЗ несколько ниже быстродействие полевых транзисторов, но значительно выше быстродействия биполярных транзисторов. Исследования показали, что для большинства транзисторов типа IGBT времена включения и выключения не превышают 0,5... 1,0мкс.

Для уменьшения количества дополнительных внешних компонентов в состав IGBT-транзисторов вводят диоды или выпускают модули, состоящие из нескольких компонентов (рис. 1.26, а – г). Их условные обозначения включают: букву М–  модуль беспотенциальный (основание изолировано); 2 – количество ключей; буквы ТКИ – биполярный с изолированным затвором; ДТКИ – диод/биполярный транзистор с изолированным затвором; ТКИД – биполярный транзистор с изолированным затвором/диод; цифры: 25, 35, 50, 75, 80, 110, 150 – максимальный ток; цифры: 1, 2, 5, 6, 10, 12 – максимальное напряжение между коллектором и эмиттером U_кэ(*100В). Например модуль МТКИД-75-17 имеет U_КЭ =1700 В, I=2*75А, U_КЭотк =3,5 В, P_Kmax =625 Вт.

 

Статический индукционный транзистор (СИТ или SIT-транзистор) представляет собой полевой транзистор с управляющим p–n -переходом, который может работать при обратном смещении затвора (режим полевого транзистора) и при прямом смещении затвора (режим биполярного транзистора). В результате смешанного управления открытый транзистор управляется током затвора, который в этом случае работает как база биполярного транзистора, а при запирании транзистора на затвор подается обратное запирающее напряжение. В отличие от биполярного транзистора обратное напряжение, подаваемое на затвор транзистора, достигать 30 В, что значительно ускоряет процесс рассасывания неосновных носителей, которые появляются в канале при прямом смещении затвора.  

В настоящее время имеются две разновидности СИТ-транзисторов. Первая разновидность транзисторов, называемых просто СИТ, представляет собой нормально открытый прибор с управляющим p–n -переходом. В таком приборе при нулевом напряжении на затворе цепь сток–исток находится в проводящей состоянии (рис.1.27). Перевод транзистора в непроводящее состояние осуществляется с помощью запирающего напряжения U _зи отрицательной полярности, прикладываемого между затвором и истоком. Существенной особенностью такого CИТ транзистора является возможность значительного снижения сопротивления канала R _сив проводящем состоянии пропусканием тока затвора при его прямом смещении.

СИТ-транзистор, как и ПТИЗ, имеет большую емкость затвора, перезаряд которой требует значительных токов управления. Достоинством СИТ-транзисторов по сравнению с биполярными транзисторами является повышенное быстродействие. Время включения практически не зависит от режима работы и составляет 20...25 нс при задержке не более 50 нс. Время выключения зависит от соотношения токов стока и затвора.

Для снижения потерь в открытом состоянии СИТ вводят в насыщенное стояние подачей тока затвора. Поэтому на этапе выключения, так же как и в биполярном транзисторе, происходит процесс рассасывания неосновных носителе заряда, накопленных воткрытом состоянии. Это приводит к задержке выключения и может лежать в пределах от 20 нс до 5мкс.

Специфической особенностью СИТ-транзистора, затрудняющей его применение в качестве ключа, является его нормально открытое состояние при отсутствии управляющего сигнала (рис.1.27.). Для его запирания необходимо подать на затвор отрицательное напряжение смещения, которое должно быть больше напряжения отсечки.

Этого недостатка лишены БСИТ-транзисторы, в которых напряжение отсечки технологическими приемами сведено к нулю.

Благодаря этому БСИТ-транзисторы при отсутствии напряжения на затворе заперты, так же как и биполярные транзисторы, что и отражено в названии транзистора – биполярные СИТ-транзисторы.

Поскольку СИТ- и БСИТ-транзисторы относятся к разряду полевых транзисторов с управляющим p–n -переходом, их схематическое изображение и условные обозначения такие же. Таким образом, определить СИТ-транзисторы можно только по номеру разработки, что весьма затруднительно, если нет справочника. Например, СИТ-транзистор КП926 имеет максимальное значение напряжения 400 В, ток стока 16 А, напряжение отсечки – 15 В, а БСИТ-транзистор КП955 – напряжение 450 В, ток 25 А, напряжение отсечки 0 В.

Несмотря на высокие характеристики СИТ- и БСИТ-транзисторов, они уступают ПТИЗ по быстродействию и мощности управления. К достоинствам СИТ-транзисторов следует отнести малое сопротивление канала в открытом состоянии, которое составляет 0,1... 0,025 Ом.

 

Тиристоры

Тиристором называют полупроводниковый прибор с тремя (или более) p—n -переходами, вольт-амперная характеристика которого имеет участок с отрицательным дифференциальным сопротивлением и который используется для коммутаций в электрических цепях.

Простейшим тиристором с двумя выводами является диодный тиристор (динистор). Триодный тиристор (тринистор) имеет дополнительно третий (управляющий) электрод. Как диодный так и триодный тиристоры имеют четырехслойную структуру с тремя

р–п-пе реходами (рис. 1.28).

 

Крайние области р₁ и п₂ называются анодом и катодом,соответственно, с одной из средних областей р₂ или n₁ соединен управляющий электрод. П₁, П₂, П₃ – переходы между p - и n -областями.

Источник Е внешнего питающего напряжения подключен к аноду положительным относительно катода полюсом. Если ток I _у через управляющий электрод триодного тиристора равен нулю, его работа не отличается от работы диодного. В отдельных случаях бывает удобно представить тиристор двухтранзисторной схемой замещения с использованием транзисторов с различным типом электропроводности р–n–р и п–р–п (рис. 1.28, б). Как видно из рис.1.28, б, переход П₂ является общим коллекторным переходом обоих транзисторов в схеме замещения, а переходы   П₁ и П₃ – эмиттерными переходами. При повышении прямого напряжения U _пр(что достигается увеличением ЭДС источника питания Е) ток тиристора увеличивается незначительно до тех пор, пока напряжение U _прне приблизится к некоторому критическому значению напряжения пробоя, равному напряжению включения U _вкл (рис.1.29).

При дальнейшем повышении напряжения U _пр под влиянием нарастающего электрического поля в переходе П₂ происходит резкое увеличение количества носителей заряда, образовавшихся в результате ударной ионизации при столкновении носителей заряда с атомами. В результате ток в переходе быстро нарастает, так как электроны из слоя п₂ и дырки из слоя р₁ устремляются в слои р₂ и п₁ и насыщают их неосновными носителями заряда. При дальнейшем увеличении ЭДС источника Е или уменьшения сопротивления резистора R ток в приборе нарастает в соответствии с вертикальным участком ВАХ (рис.1.29) Минимальный прямой ток, при котором тиристор остается во включенном состоянии называется током удержания I _уд. При уменьшении прямого тока до значения I _пр< I _уд(нисходящая ветвь ВАХ на рис.1.29) высокое сопротивление перехода восстанавливается и происходит выключение тиристора. Время восстановления сопротивления p–n -перехода обычно составляет 10…100 мкс.

Напряжение U _вкл, при котором начинается лавинообразное нарастание тока, может быть снижено дополнительным введением неосновных носителей заряда в любой из слоев, прилегающих к переходу П₂. Эти добавочные носители заряда увеличивают число актов ионизации в р–п- переходе П₂, в связи с чем напряжение включения U _вклуменьшается.

Добавочные носители заряда в триодном тиристоре, представленном на рис. 1.28, вводятся в слой р₂ вспомогательной цепью, питаемой от независимого источника напряжения. В какой мере снижается напряжение включения при росте тока управления, показывает семейство кривых на рис.1.29.

Будучи переведенным в открытое (включенное) состояние, тиристор не выключается даже при уменьшении управляющего тока I _у до нуля. Выключить тиристор можно либо снижением внешнего напряжения до некоторого минимального значения, при котором ток становится меньше тока удержания, либо подачей в цепь управляющего электрода отрицательного импульса тока, значение которого, впрочем, соизмеримо со значением коммутируемого прямого тока I _{п р} .

Важным параметром триодного тиристора является отпирающий ток управления I _{у вкл}– ток управляющего электрода, который обеспечивает переключение тиристора в открытое состояние. Значение этого тока достигает нескольких сотен миллиампер.

Из рис. 1.29 видно, что при подаче на тиристор обратного напряжения в нем возникает небольшой ток, так как в этом случае закрыты переходы П ₁ и П ₃. Во избежание пробоя тиристора в обратном направлении (который выводит тиристор из строя из-за теплового пробоя хода) необходимо, чтобы обратное напряжение было меньше U _{обр.макс}.

В симметричных диодных и триодных тиристорах обратная ВАХ совпадает с прямой. Это достигается встречно-параллельным включением двух одинаковых четырехслойных структур или применением специальных пятислойных структур с четырьмя p–n -переходами.

В настоящее время выпускаются тиристоры на токи до 3000 А и напряжения включения до 6000 В.

Основные недостатки большинства тиристоров – неполная управляемость (тиристор не выключается после снятия сигнала управления) и относительно низкое быстродействие (десятки микросекунд). Однако в последнее время созданы тиристоры, у которых первый недостаток устранен (запираемые тиристоры могут быть выключены с помощью тока управления).

Симистор (рис. 1.31, а) – это симметричный тиристор, который предназначен для коммутации вцепях переменного тока. Он может использоваться для создания реверсивных выпрямителей или регуляторов переменного тока.

Полупроводниковая структура симистора содержит пять слоев полупроводников с различным типом проводимостей и имеет более сложную конфигурацию по сравнению с тиристором. Вольт-амперная характеристика симистора приведена на рис. 1.31, в.

Как следует из вольт-амперной характеристики симистора, прибор включается в любом направлении при подаче на управляющий электрод УЭ положительного импульса управления. Требования к импульсу управления такие же, как и для тиристора. Основные характеристики симистора и система его обозначений такие же, как и тиристора. Симистор