Найдем такую точку , в которой заданная система сил приводится к равнодействующей (рис. 1.30).
Воспользуемся теоремой о параллельном переносе силы.
Перенесем главный вектор в точку , при этом расстояние выберем из условия:
. | (1.16) |
Силу R в точке обозначим и добавим присоединенный момент
. | (1.17) |
Из сравнения (1.16) и (1.17) следует, что главный момент и присоединенный момент равны по величине и противоположны по направлению, т.е. в сумме они дают 0. Следовательно является равнодействующей данной системы сил.
Очевидно, изложенный метод может быть применен всегда, т.е. произвольную плоскую систему сил можно привести либо к равнодействующей (случай 1), либо к паре сил (случай 2).