Решение конкретной задачи

1. Для вольт-амперной характеристики, заданной в табл.11, проведем полиномиальную аппроксимацию для заданного рабочего участ­ка с помощью полинома второй степени

i=a₀+a₁u+a₂u²

Для этого составим систему уравнений, подставив вместо напряжений и токов данные, аналогичные табл. 11.

16=a⁰

2=a₀-2a₁+4a₂

0=a₀-4a₁+16a

После решения системы уравнений получаем а₀= 16 мА,

;

Тогда полином 2-й степени для заданного участка ВАХ запишется как i=16+10u+1,5u².

Материал для решения задания 3 изложен в [1,4.3 и 5.1, с. 61-66, 69-71]. Вольт-амперная характеристика (ВАХ) аппроксимирована (заме­нена) отрезками прямых, касательных к реальной характеристике в боль­шинстве точек. Рабочая точка (задано смещение Е) выбрана вблизи нижне­го изгиба ВАХ и амплитуда входного переменного напряжения достаточно велика. Таким образом, реальную ВАХ заменяем линейно-ломаной, со­ставленной из отрезков прямых линий.

ВАХ задаем системой уравнений двух прямых

i={S₀(u-u₀)* при u ≥ u₀

{ O при u ≤u₀

где S₀ - крутизна (угловой коэффициент) линеаризированного участка ВАХ.

для всех вариантов задания, тогда

β≈ 84° - это наклон ВАХ к горизонтальной оси.

На вход подается гармоническое напряжение

u = Е + u_m cosωt. (1)

Напряжение запирания активного элемента iio и входное заданы в табл.12 исходных данных.

Напряжение смещения определяет положение рабочей точки на ВАХ. Через нелинейный элемент протекает ток при условии, что U_BX > u₀, т.е. нелинейный элемент работает с отсечкой. Такой режим характеризует­ся углом отсечки θ. θ - половина той части периода, в течение которой через нелинейный элемент протекает ток и выражается в градусах (если u_BX гармоническое синусоидальное).

Тогда, если в * подставить u (1), то получим при ωt= 0, ток i = 0

i = S₀(E + u_mcos ωt – u₀) = S₀ E + S₀u_mcosθ - S₀u₀ = 0

Сигнал на выходе НЭ получается периодический и содержит при разложении в ряд Фурье в своем составе гармонические колебания с раз­личными частотами.

Постоянную составляющую и амплитуды гармоник найдем по углу отсечки

I_mn = S₀u_m γ_n(θ),

где γ (θ) - коэффициенты, определяющие относительную интенсивность постоянной составляющей первой, второй и т.д. гармоник;

n - номер гармоники (см. рис. 6).

Реально учитываем n = 0, 1, 2, 3. Тогда для построения спектра от­клика

I₀= S₀ u_m γ₀(θ), I₁ = S₀ u_m γ₁(θ) и т.д.