Закон прямолінійного поширення світла: в однорідному середовищі світло поширюється прямолінійно. Цим законом пояснюється, наприклад, утворення геометричної тіні від освітлюваних предметів.
Закони відбивання та заломлення світла. На межі поділу двох середовищ частина світла відбивається, а частина - заломлюється. Кутом падіння α називається кут між падаючим променем та перпендикуляром до межі поділу, проведеним у точці падіння (мал. а). Кут відбивання α' - це кут між відбитим променем і тим самим перпендикуляром.
Кут заломлення β - це кут між заломленим променем і тим самим перпендикуляром до поверхні (мал. б).
Закони відбивання світла:
1. Падаючий промінь, відбитий промінь і перпендикуляр до межі поділу двох середовищ, проведений у точці падіння променя, лежать у одній площині.
2. Кут відбивання дорівнює куту падіння: α = α'.
Закони заломлення світла:
1. Падаючий промінь, заломлений промінь і перпендикуляр до межі поділу середовищ, проведений у точці падіння променя, лежать у одній площині.
|
|
2. Відношення синусів кутів падіння і заломлення є сталим, і дорівнює відносному показнику заломлення даних середовищ: sinα/sinβ=n21.
Повне відбивання. Коли світловий промінь з більш густого середовища 1 падає на межу поділу з менш густим середовищем 2 і виходить в друге середовище, то кут заломлення β більше кута падіння α (мал.). Якщо поступово збільшувати кут падіння α, то кут β також буде зростати. При певному значенні кута падіння α0, меншому за 90°, кут заломлення β дорівнюватиме 90° і заломлений промінь ковзатиме вздовж межі. При дальшому збільшенні кута падіння, тобто при α>α0 падаючий промінь вже не буде заломлюватись - все світло відіб'ється в те саме середовище, звідки й поширювалось.
Описане явище називається повним відбиванням, а кут α0 - граничним кутом повного відбивання. Значення α0 можна знайти з закону заломлення: sinα0/sin90°=1/n => sinα0=1/n,
де n>1 - відносний показник заломлення першого середовища (оптично більш густого) відносно другого.
Якщо паралельні промені, які падають на поверхню, залишаються паралельними і після відбивання, то таке відбивання називається дзеркальним, а сама поверхня - плоским дзеркалом.
Заломлення в плоскопаралельній пластинці. Плоскопаралельна пластинка - це прозоре тіло, обмежене паралельними площинами. Після проходження крізь плоскопаралельну пластинку промінь не змінює свого напряму, а лише зміщується на відстань х паралельно самому собі (мал.).
Неважко показати, що відстань х пов'язана з товщиною пластинки d формулою де α - кут падіння, β - кут заломлення.
|
|
Заломлення в призмі. Призма - це прозоре тіло, обмежене двома заломними гранями, розміщеними під певним кутом φ одна до одної. На мал. зображено переріз призми площиною, перпендикулярною до її ребер. Заломлення променя відбувається на заломних гранях АВ і ВС призми. Якщо матеріал призми оптично більш густий ніж довкілля, заломлений промінь обидва рази відхиляється до основи призми АС.
Кут φ між заломними гранями називається заломним кутом призми. Кут γ між продовженням променя, що падає на призму і променем, що виходить з призми називається кутом відхилення променя від початкового напряму.
Можна показати, що зв'язок між цими кутами такий: γ=α1+β2-φ, де α1- кут падіння променя на грань АВ, β2 – кут заломлення променя гранню ВС.
4.3