Теоретический материал
Излучательная и поглощательная способности тел, равновесное тепловое излучение. Закон Кирхгофа. Абсолютно черное тело. Экспериментальные данные по излучению черного тела. Формула Стефана-Больцмана. Закон Релея-Джинса. Закон смещения Вина. Введение Планком представления о кванте излучения. Вывод формулы Планка. Фотометрические величины и единицы их измерения. Связь фотометрических величин с вектором Пойнтинга. Спектральные плотности фотометрических величин. Редуцированные фотометрические величины. Фотометрические величины нагретых тел, спектральный коэффициент излучения. Энергетические и световые фотометрические величины. Абсолютная и относительная спектральная световая эффективность. Связь световых и энергетических величин. Индикатриса излучения источника. Эйлеровые и ламбертовые излучатели. Соотношения между фотометрическими величинами. Геометрический и оптический факторы. Инвариант Гершуна. Теорема взаимности.
Основные соотношения
|
|
Энергетическая светимость – физическая величина, определяемая отношением потока излучения, исходящего от малого участка поверхности, к площади этого участка, [Вт/м2] :
(2.1)
Сила излучения – (энергетическая сила света) – физическая величина, определяемая отношением потока излучения , распространяющегося от источника излучения внутри малого телесного угла , к этому углу, [Вт/ср]:
(2.2)
Облученность (энергетическая освещенность) – физическая величина, определяемая отношением потока излучения , падающего на малый участок поверхности, к площади этого участка, [Вт/м2]:
(2.3)
Энергетическая яркость – физическая величина, определяемая отношением потока , излучаемого с малой площадки в малом телесном угле , ось которого составляет угол с нормалью к этой площадке, к геометрическому фактору этого пучка, [Вт/(м2 ср)] :
, (2.4)
где
. (2.5)
Примечание. В том случае, когда геометрический фактор пучка лучей определяется двумя площадками и , нормали к которым образуют углы и с линией, соединяющей центры этих площадок, справедливо равенство:
, (2.6)
где l – расстояние между центрами площадок и ; – телесный угол, под которым видна площадка из центра площадки ; – телесный угол, под которым видна площадка из центра площадки .
|
|
Из (2.4) с учетом (2.1) - (2.6) можно получить следующие соотношения:
,
гдe – интенсивность излучения с площадки в направлении угла , отсчитываемого от нормали к площадке;
,
где – энергетическая освещенность площадки , – угол падения излучения на площадку , l – расстояние между центрами площадок и
Индикатриса силы излучения – отношение интенсивности излучения в произвольном направлении , определяемом угловыми координатами θ и φ, к силе излучения в направлении, принятом за основное (рис. 2.1):
.
Если излучателем является площадка , а основное направление совпадает с нормалью к ней, то
Рис. 2.1.
Источники, для которых энергетическая яркость не зависит от направления наблюдения, т.е. , называются ламбертовыми. Для ламбертовых источников справедливо, что распределение силы излучения симметрично относительно нормали к площадке:
,
где .
Индикатриса силы излучения ламбертовых источников излучения равна:
,
а ось симметрии излучателя называют фотометрической осью.
Излучение с площадки , распространяющееся в диапазоне углов от до и от до , занимает телесный угол:
.
Поток излучения в этом угле:
,
и, следовательно, полный поток излучения с площадки в полусферу равен:
.
Для ламбертового источника:
,
и, следовательно, энергетическая светимость
.
Помимо ламбертовых излучателей часто выделяют источники, излучающие по закону Эйлера, для которых
Спектральные плотности фотометрических величин определяются соотношением:
,
где – любая из основных пяти фотометрических величин (, , , , ).
Спектральные коэффициенты отражения, поглощения и пропускания , , определяются выражениями:
где – монохроматический поток излучения, падающий на тело; , , – монохроматический поток излучения отраженный, поглощённый телом и прошедший через него, соответственно.
Интегральные коэффициенты отражения, поглощения и пропускания , , равны:
,
,
,
где – спектральная плотность потока излучения, падающего на тело.
Между , , и , , справедливы соотношения:
, .
При падении излучения на тело, для которого выполняется законы отражения и преломления, энергетические яркости отраженного и прошедшего излучения соответственно равны:
; ,
где – энергетическая яркость излучения, падающего на тело; n – относительный показатель преломления сред, находящихся за и перед телом.
Если тело обладает диффузным характером отражения или пропускания, то при создании на нем энергетической освещенности оно становится вторичным ламбертовым излучателем с энергетической яркостью:
; .
Редуцированная фотометрическая величина – фотометрическая величина, образованная из соответствующих энергетических величин следующим образом:
(2.7)
где – относительная спектральная чувствительность приемника излучения; – спектральная плотность любой энергетической фотометрической величины; – переводной множитель от единиц энергетических величин к единицам, применяемым в системе редуцированных величин.
Примечание. При редуцированную величину называют относительной редуцированной величиной.
Световая величина – редуцированная фотометрическая величина, определяемая действием излучения на глаз и вычисляемая из формулы (2.7) при условиях:
, лм/Вт
где – относительная спектральная световая эффективность (см. таблицу 2.1).
Таблица 2.1.
Относительная спектральная световая эффективность | |||||||
, нм | , нм | , нм | |||||
380 | 0 | 520 | 0,710 | 660 | 0,061 | ||
390 | 0,0001 | 530 | 0,862 | 670 | 0,032 | ||
400 | 0,0004 | 540 | 0,954 | 680 | 0,017 | ||
410 | 0,0012 | 550 | 0,995 | 690 | 0,0082 | ||
420 | 0,0040 | 560 | 0,995 | 700 | 0,0041 | ||
430 | 0,0116 | 570 | 0,952 | 710 | 0,0021 | ||
440 | 0,0230 | 580 | 0,870 | 720 | 0,00105 | ||
450 | 0,0380 | 590 | 0,757 | 730 | 0,00052 | ||
460 | 0,0600 | 600 | 0,631 | 740 | 0,00025 | ||
470 | 0,0910 | 610 | 0,503 | 750 | 0,00012 | ||
480 | 0,1390 | 620 | 0,381 | 760 | 0,00006 | ||
490 | 0,2080 | 630 | 0,265 | 770 | 0,00003 | ||
500 | 0,3230 | 640 | 0,175 | 780 | 0,000015 | ||
510 | 0,5030 | 650 | 0,107 |
Система световых величин:
|
|
световой поток [лм], ;
яркость [кд/м2], ;
сила света [кд], ;
освещенность [лк], ;
светимость [лм/м2], .
Все предыдущие соотношения для энергетических фотометрических величин применимы к световым величинам. Индексы «e» и «v» в обозначениях фотометрических величин можно опустить, если соотношения относятся только к энергетическим или только световым величинам.
Редуцированные коэффициенты пропускания, отражения и поглощения , , :
;
;
.
Спектральная плотность энергетической светимости абсолютно черного тела (а.ч.т.) определяется по формуле (закон Планка):
(2.8)
где – температура а.ч.т., [К];
;
.
Функция имеет максимум на длине волны, [мкм]:
и принимает на этой длине волны значение
.
Спектральная плотность энергетической светимости реального тела при температуре определяется выражением:
,
где – спектральный коэффициент излучения тела.
Энергетическая светимость а.ч.т. определяется законом Стефана-Больцмана:
,
где .
Энергетическая светимость реального нагретого тела
,
где – интегральный коэффициент излучения тела.
Основные типы задач
1. Какую индикатрису излучения должен иметь точечный источник излучения, расположенный на расстоянии от плоской поверхности, чтобы в диапазоне углов от до облученность поверхности была постоянной и равной .
Решение:
Освещенность произвольной точки В поверхности (рис. 2.2) равна
.
Рис 2.2.
По условию задачи в заданном диапазоне углов значение освещенности должно быть , следовательно:
,
где .
Таким образом, индикатриса излучения источника
|
|
; .
2. Определить яркость L люминесцентной лампы длиной и диметром , находящийся над столом на высоте , если освещенность в точке В на столе под лампой (рис. 2.3) равна лк. Лампу считать ламбертовыми источником.
Решение:
Выделим из лампы элементарный излучатель длиной и диаметром D, который будет виден из точки B под телесным углом
.
Этот излучатель создает в точке В элементарную освещенность
Поскольку , то
,
.
Рис. 2.3.
Проинтегрировав это выражение по всей длине лампы, получим:
,
где .
Следовательно,
.
3. Диск диаметром D, температурой T и с коэффициентом черноты находится на высоте от стола, причем плоскости диска и стола параллельны. Определить облученность и освещенность точки В стола, расстояние от которой до центра диска .
Решение:
Сначала рассчитаем энергетическую яркость диска:
.
Сила излучения диска в направлении точки Вравна:
,
где – угол между нормалью к диску и направлением излучения на точку В.
Искомая облученность равна:
.
Аналогичное выражение получаем и для освещенности в точке В, а именно:
где – яркость диска, определяемая как редуцированная величина по формуле:
.
Последний интеграл на практике вычисляют на ЭВМ с использованием закона Планка (2.8) и данных табл. 2.1.
Задачи для самостоятельного решения
1. Лампа малых размеров без рефлектора находится над горизонтальным столом на высоте 0,5 м от его поверхности. Полный поток лампы, равный 1000 лм, равномерно распределяется по всем направлениям. Какова освещенность стола под лампой?
Ответ: лк.
2. Абсолютно черное тело при температуре затвердевания платины под давлением 101325 Па излучает с плоской круглой площадки радиусом 3 мм. Найти освещённость другой площадки, расположенной в направлении, образующем с нормалью к излучающей поверхности на расстоянии 0,75 м от неё. Угол между нормалью к площадке, воспринимающей излучение, и линией, соединяющей центры испускающей площадки с площадкой, воспринимающей излучение, равен .
Ответ: лк.
3. На каком расстоянии от освещаемого объекта можно считать точечным источник, имеющего форму круглого плоского диска, если его площадь . Допустимая относительная погрешность в определении освещенности, обусловленная пренебрежением конечными размерами источника, не должна превышать 1%.
Ответ: .
4. Найти яркость поверхности Солнца, зная, что в ясный день прямое падение солнечного излучения создает на поверхности, перпендикулярной к направлению на Солнце, освещенность . Угловой размер Солнца . Поглощением и рассеянием излучения в атмосфере пренебречь.
Ответ: .
5. При фотометрических расчетах Солнце часто считают черным телом с температурой . Определить энергетическую яркость Солнца и мощность солнечного излучения, падающего на Землю. Радиус Земли принять равным , угловой размер Солнца .
Ответ: .
6. На оси диска радиусом на расстоянии от центра диска находится источник излучения. Какова индикатриса излучения источника, если распределение облученности по поверхности диска , где – расстояние от произвольной точки до центра диска? Чему равен полный поток излучения , падающий на диск? Рассмотреть два частных случая
а) ;
б) .
В расчетах принять .
Ответ:
а) ; ;
б) ; .
7. Определить энергетическую яркость равнояркого цилиндра, если его размеры
, (рис. 2.4). Цилиндр создает в точке В (, ) облученность ; излучает только боковая поверхность цилиндра.
Ответ: .
Рис.2.4.
8. У равнояркого цилиндра (см. задачу 7) излучает вся поверхность. Энергетическая яркость его . Определить облученность, создаваемую цилиндром в точке В.
Ответ: .
9. В результате колебания напряжения в сети температура вольфрамовой нити накала изменится на . Определить, считая нить серым излучателем, во сколько раз изменится при этом поток, излучаемый нитью, если при номинальном напряжении температуры нити .
Ответ: .
10. Определить температуру вольфрамовой поверхности, если она имеет энергетическую светимость . Поверхность считать серым телом с коэффициентом черноты .
Ответ: .
11. Максимум спектральной плотности энергетической яркости серого диска площадью приходится на длину волны а максимальная его интенсивность . Определить коэффициент черноты тела.
Ответ: .
12. Определить световой поток, излучаемый черным телом на длине волны в диапазоне длин волн Площадь поверхности излучателя температура а.ч.т .
Ответ: .
13. Определить величину телесного угла, в пределах которого заключена половина светового потока, излучаемого одной стороной плоского равнояркого диска.
Ответ: .
14. На расстоянии по нормали к центру равнояркого излучающего диска диаметром и яркостью расположена площадка параллельно плоскости диска. Определить освещенность площадки. Найти минимальное расстояние между площадкой и диском, когда освещенность площадки может быть определена с относительной погрешностью как освещенность от точечного источника, находящегося в центре диска, при силе света, равной максимальной силе света излучающего диска.
Ответ: , .
15. Два круглых диска радиусами и расположены соосно и параллельно друг другу на расстоянии . Малый диск является равноярким излучателем яркостью . Определить закон распределения освещенности на большом диске , где – угол, под которым из центра малого диска видна произвольная точка большого диска. Определить световой поток, падающий на большой диск?
Ответ: .
16. Равнояркий конус, образующая которого равна диаметру основания , расположен над плоскостью на высоте , так что его основание перпендикулярно к плоскости. Определить яркость конуса, если освещенность плоскости под конусом . Определить значение освещенность в той же точке, если основание конуса будет параллельно плоскости.
Ответ: ; .
17. Над плоскостью в системе координат на высоте находится равнояркий диск яркостью L так, что нормаль к его плоскости параллельна оси , а центр находится на оси . Найти распределение освещенности в плоскости , максимальную освещенность и точку B, в которой .
Ответ: ; .
18. Доказать, что равнояркий излучающий шар с яркостью поверхности L и радиусом может рассматриваться как точечный изотропный (эйлеров) излучатель, расположенный в центре шара. Определить силу света этого излучателя.
Ответ: .
19. Плоский диск, излучающий по закону Ламберта, имеет распределение яркости по поверхности , где , , – расстояние от произвольной точки до центра диска. Найти освещенность в точках Ви С плоскости, параллельной диску и удаленной от него на расстояние , если точка В является следом осевой нормали к диску на плоскости, а точка С видна из центра диска под углом к нормали.
Ответ: ; .
20. Равнояркий цилиндр имеет размеры и яркость поверхности . Определить силу света , излучаемую цилиндром под углом к оси цилиндра, а также световые потоки и , излучаемые соответственно боковой поверхностью и основаниями цилиндра.
Ответ: ; ; .
21. Над центром диска диаметром расположен точечный источник света, излучающий по закону Эйлера и имеющий силу света . Каково расстояние h от источника до центра диска, если световой поток, падающий на диск, . Определить максимальное , минимальное и среднее значения освещенности диска.
Ответ: ; ; ; .
22. Решить задачу 21 при условии, что точечный источник излучает по закону Ламберта, т.е. , где , а диаметр диска и падающий поток .
Ответ: ; ; ; .
23. Определить световой поток, излучаемый основанием и поверхностью полушара, а также значение силы света по направлениям ; ; ; и . Полушар равнояркий с яркостью и диаметром основания . Углы отсчитываются от оси симметрии полушара.
Ответ: ; ; .
24. Определить положение максимума освещенности горизонтальной плоскости источником света силой , фотометрическая ось которого направлена перпендикулярно к плоскости. Источник света расположен над плоскостью на высоте .Ответ: .
25. Определить величину и направление максимальной силы света равнояркого цилиндра диаметром основания D, высотой b и светимостью поверхности при условии , где .
Ответ: .
26. Равнояркий шар, диаметром , излучающий световой поток , расположен над центром диска площадью . Определить яркость шара и высоту h над плоскостью диска, при которой на краю диска получается максимальная освещенность.
Ответ: ; .
27. Киноэкран площадью равномерно освещается световым потоком Найти яркость экрана, если его коэффициент диффузного отражения .
Ответ: .
28. Через небольшое отверстие в полой сфере с диффузно отражающей внутренней поверхностью падает узкий пучок света, создающий на небольшом участке площадью поверхности освещенность . В результате площадка становится вторичным излучателем. Доказать, что освещенность любой точки внутренней поверхности сферы от вторичного излучателя постоянна, и найти величину этой освещенности при коэффициенте отражения поверхности .
Ответ: .
29. Вольфрамовый шарик диаметром освещает лист белой бумаги с расстояния . Коэффициент теплового излучения вольфрама ; яркость бумаги, имеющей коэффициент диффузного отражения , составляет . Найти температуру вольфрамового шарика, если световая эффективность излучения вольфрама .
Ответ: .
30. Над центром диска радиусом на высоте расположен ламбертовый источник с осевой силой света . Непосредственно перед диском расположена пластина с осесимметричным распределением коэффициента пропускания . Найти функцию , если известно, что освещенность диска постоянна, а световой поток, падающий на диск,
Ответ: .
. Определить индикатрису силы излучения равнояркого непрозрачного параллелепипеда (рис. 2.5) с энергетической яркостью и со сторонами , выбрав направление фотометрической оси вдоль оси . Найти локальные экстремумы функции в плоскостях и и её глобальный экстремум. Определить поток излучения , падающий от параллелепипеда на круг радиуса , параллельный плоскости , центр которого находится на оси на расстоянии от начала координат, если известно: , , , .
Рис. 2.5.
32*. Над плоскостью (рис. 2.6) на высоте находится равнояркий диск яркостью и диаметром так, что нормаль к его плоскости параллельна оси . Найти распределение освещенности в плоскости , максимальную освещенность и точку , в которой . Определить световой поток, падающий на плоскость .
Рис. 2.6.
33*. На расстоянии от центра О равнояркого цилиндра находится круг, плоскость которого параллельна основанию цилиндра (рис.2.7). Радиус основания цилиндра , высота и яркость .
Найти функцию распределения освещенности , где – радиальная координата произвольной точки круга. Чему равен радиус круга R, если известно, что максимум функции приходится на край круга? Найти световой поток , падающий на круг.
Рис. 2.7.
34*. Небольшой диффузно рассеивающий цилиндр с коэффициентом отражения поверхности , радиусом основания и высотой находится на расстоянии над плоскостью и ориентирован так, что его ось параллельна оси х. Цилиндр освещается параллельным пучком лучей от точечного источника излучения силой , находящегося на той же высоте и удаленного от цилиндра на расстояние вдоль оси . Определить зависимость силы излучения цилиндра (как вторичного источника) от угла , лежащего в плоскости , и облученность в точке на плоскости (рис. 2.8); .
Рис 2.8.
35*. Нагретый цилиндр с радиусом основания и высотой , находящийся на расстоянии от плоскости (рис. 2.9), имеет зависимость спектрального коэффициента излучения от длины волны , где λ – длина волны в мкм. Определить температуру T цилиндра, если известно, что монохроматическая освещенность создаваемая им в точке на длине волны в диапазоне длин волн равна ; , . Чему равна монохроматическая облученность в этой точке на длине волны в диапазоне длин волн ?
Рис 2.9.
36*. Определить температуру Т равнояркого излучающего цилиндра с радиусом основания и высотой (см. рис. 2.9), если известно, что в точках и плоскости х O у, перпендикулярной к оси цилиндра и отстоящий на расстояние от его центра, монохроматические облученности и на длинах волн и , в диапазонах длин волн относятся между собой, как . Цилиндр считать серым телом с коэффициентом излучения . Чему равна освещенность в точке B в диапазоне длин волн на длине волны , соответствующей максимальной спектральной плотности энергетической светимости цилиндра; , ,