2020-06-08
208
Для получения когерентных световых волн при использовании обычных источников света применяют методы деления волнового фронта. При этом световая волна, испущенная каким-либо источником, делится на две или более частей, каждая из которой между собой когерентны.
1. Получение когерентных волн методом Юнга.
Источником света служит ярко освещенная щель, от которой световая волна падает на две узкие щели 
и 
параллельные исходной щели S (см. Рис. 9). Таким образом, щели и 
служат когерентными источниками. На экране в области BC наблюдается интерференционная картина в виде чередующихся светлых и темных полос.
Рис. 9. Получение когерентных волн методом Юнга
2. Получение когерентных волн с помощью бипризмы Френеля.
Данная бипризма состоит из двух одинаковых прямоугольных призм с очень малым преломляющим углом, сложенных своими основаниями. Свет от источника преломляется в обеих призмах, в результате этого за призмой распространяются лучи, как бы исходящие из мнимых источников и (см. Рис. 10). Эти источники являются когерентными. Таким образом, на экране в области BC наблюдается интерференционная картина.
|
|
|
Рис. 10. Получение когерентных волн с помощью бипризмы Френеля
3. Получение когерентных волн с помощью разделения по оптической длине пути.
Две когерентные волны создаются одним источником, но до экрана проходят разные геометрические пути длины 
и 
(см. Рис. 11). При этом каждый луч идет в среде со своим абсолютным показателем преломления. Разность фаз между волнами, приходящими в точку на экране, равна следующей величине:
,
где 
и 
– длины волн в средах, показатели преломления которых равны соответственно 
и 
.
Рис. 11. Получение когерентных волн с помощью разделения по оптической длине пути
Произведение геометрической длины пути на абсолютный показатель преломления среды называется оптической длиной пути.
,
– оптическая разность хода интерферирующих волн.
