Тема: Методи розв’язку плоскої задачі теорії пружності.
Решение типовых задач.
Найти интервалы выпуклости и вогнутости, точки перегиба:
а).
1. Область определения функции D(y)=R.
2..
3..
Критические точки второго рода:.,,.
x | (-∞;-1) | x=-1 | (-1;1) | x=1 | (2,5;+∞) |
+ | − | + | |||
выпукла | точка перегиба y(-1)=-6 | вогнута | точка перегиба y(1)=0 | выпукла |
б).
1. Область определения функции D(y): x¹1.
2..
3.
;
.
Критические точки второго рода:
, т.е. числитель равен нулю Þ не существует;
– не существует, т.е. знаменатель равен нулю Þ.
x | (-∞;1) | x=1 | (1;+∞) |
– | не существует | + | |
вогнута | не существует | выпукла |
Точек перегиба нет.
Точний розв’язок бігармонічного рівняння плоскої задачі в багатьох випадках виявляється дуже складним. Для його спрощення застосовують наближений метод скінчених різниць, який дозволяє замінити диференціальне рівняння системою алгебраїчних рівнянь.
Встановимо залежність між похідними функцій в довільній точці та значенням самої функції в цій та сусідніх точках. На рис. 6.1 зображена крива φ(х) та показані п’ять точок, абсциси яких відрізняються на малу величину ∆ х в точці 0:
|
|
(6.1)
Аналогічно можна представити похідну в точці 1:
Другу похідну в точці 0 можна отримати, використовуючи двічі першу похідну:
Зменшивши інтервал в двічі, можна отримати більш точну величину другої похідної в точці 0:
(6.2)
Обчислимо третю похідну в точці 0:
Таким чином:
Підставивши в нього вирази четвертих похідних (6.8), (6.9), отримаємо:
.
Після спрощення та перетворень бігармонічне рівняння для точки 0, виражене через лінійні алгебраїчні рівняння, набуде вигляду:
(6.10)
Напруження в точці 0 отримаємо за допомогою формул (5.3), без врахування об’ємних сил:
або
(6.11)
Рівняння виду (6.10) можна скласти для кожного з вузлів всередині контура; при цьому в частину рівнянь ввійдуть і значення функції φ для вузлів на контурі та для вузлів, розташованих на відстані одного кроку поза контуром. На рис. 6.2 поза контурна сітка позначена штриховою лінією.
Значення функції φ на контурі та поза контуром знаходять виходячи з граничних умов. Таким чином, невідомих значень функції виявиться стільки, скільки і вузлів в середині контура, при цьому таку ж кількість рівнянь виду (6.10) можна скласти. Відповідно, для розв’язку задачі рівнянь достатньо.
Для визначення значення функції на контурі розглядають значення функції φ на контурі ділянки що досліджується, як згинальний момент в балці с таким же навантаженням, що і на цьому краю ділянки. Дійсно, якщо на верхній грані прямокутної ділянки прикладене навантаження q(x), спрямоване до низу, то для цієї грані можна скласти наступну умову:
|
|
(6.12)
Порівнюючи його з залежністю між згинальним моментом та інтенсивністю розподіленого навантаження при згині балок:
можна дійти висновку,що функцію напружень φ на контурі пластини можна прийняти рівною величині згинального моменту в даній точці балки з таким же навантаженням. При цьому балка може мати будь-яке закріплення оскільки його характер впливає тільки на величину сталих, які з’являються після інтегрування співвідношення (6.12):
(6.13)
На напруження вид закріплення балки впливу не має, оскільки напруження дорівнюють другим похідним функції φ і сталі С1, С2 в ці вирази не ввійдуть. На нижній грані пластини функцію φ слід обирати таким чином, щоб вона дорівнювала величині згинального моменту з оберненим знаком.
Похідні функції φ на верхній та нижній гранях , а на бокових представляють собою поперечні сили в відповідних точках балки.
Похідні на верхній та нижній гранях та на бокових можна знайти використавши формулу:
Значення похідних в точках контура можна використовувати і для обчислення, значень функції в точках поза контуром. Так, для точки b (рис. 6.2) відповідно до формули (6.5) можна скласти наступне співвідношення:
Звідси можна знайти величину функції φ в точці а, розташованій поза контуром пластини:
(6.14)
Аналогічно для точки ℓ, що лежить на бічній грані,
звідки значення функції φ в точці k, що лежить поза контуром пластинки,
(6.15)
Таким чином, плоска задача теорії пружності зведена до визначення величин функції φ(x, y) в усіх вузлах сітки. Для цього маємо стільки рівнянь виду (6.10), скільки вузлів в середині пластини. Значення функції на контурі пластини знаходимо з граничних умов за допомогою співвідношень (6.13), а поза контуром – за допомогою відповідних співвідношень (6.14), (6.15). Розв’язуючи систему рівнянь виду (6.10), знаходимо значення функції φ, а за допомогою рівнянь (6.11) визначають напруження в усіх вузлах сітки.
Метод скінчених різниць особливо ефективний при розрахунку складних пластин, коли контур не прямокутний, коли пластина має отвори і т. ін.