Пересмотр ввиду новых и вновь открывшихся обстоятельств
Надзорное производство
Кассационное производство
Апелляционное производство
1. Понятие апелляционного обжалования.
2. Общие правила апелляционного производства.
3. Поводы к возбуждению и предмет апелляционного производства.
4. Апелляционный порядок рассмотрения уголовного дела. Особенности судебного следствия, прений сторон и последнего слова подсудимого.
5. Основания к отмене или изменению приговора суда первой инстанции.
6. Виды решений, принимаемых судом апелляционной инстанции. Особенности приговора суда апелляционной инстанции.
1. Понятие кассационного обжалования.
2. Общие правила кассационного производства.
3. Поводы к возбуждению и предмет кассационного производства.
4. Порядок рассмотрения уголовного дела судом кассационной инстанции.
5. Основания к отмене или изменению приговора судом кассационной инстанции.
6. Виды решений суда кассационной инстанции. Содержание и форма кассационного определения.
|
|
1. Понятие и значение надзорного производства, отличия от апелляционного и кассационного пересмотра.
2. Возбуждение надзорного производства. Порядок принесения надзорных жалоб или представлений,
3. Порядок рассмотрения надзорных жалоб и представлений, уголовного дела судом надзорной инстанции.
4. Основания к отмене или изменению судебного решения в порядке надзора.
5. Решения суда надзорной инстанции. Недопустимость поворота к худшему.
Конспект писать с учетом положений Постановления Пленума Верховного Суда РФ от 11 января 2007 г. № 1 «О применении судами норм главы 48 Уголовно-процессуального кодекса Российской Федерации, регламентирующих производство в надзорной инстанции».
1. Понятие и значение пересмотра ввиду новых и вновь открывшихся обстоятельств, отличия от надзорного пересмотра.
2. Основания, сроки, процессуальный порядок возобновления производства по уголовному делу ввиду новых и вновь открывшихся обстоятельств.
3. Решение суда при установлении новых и вновь открывшихся обстоятельств.
Наряду с энтропией используют ряд других, связанных с ней функций состояния системы. Наиболее важны из них:
1. – внутренняя энергия;
2. – энтальпия;
3. – свободная энергия (функция Гельмгольца);
4. – функция Гиббса.
Данные функции состояния являются термодинамическими потенциалами. Это следует из того, что при равновесных процессах, в которых остаются постоянными некоторые из параметров системы, убыль термодинамических потенциалов равна совершаемой системой работе.
Покажем это, используя первое начало термодинамики .
|
|
1. Внутренняя энергия .
При адиабатическом процессе имеем: .
2. Энтальпия .
В самом общем случае совершаемую системой элементарную работу можно представить в виде:
,
где – работа, не связанная с изменением объема системы (например, работа против сил поверхностного натяжения, работа по перемещению зарядов в электрическом поле и т.д.).
Тогда первое начало имеет вид:
.
Отсюда при одновременном выполнении условий и получим:
.
3. Свободная энергия .
Для обратимых процессов: .
При получим: .
Тогда , т.е. внутреннюю энергию системы можно разделить на две части. Одна из них – свободная энергия – может быть превращена в работу при обратимом изотермическом процессе и в этом смысле является «свободной». Вторая, равная , в том же процессе не может быть превращена в работу и называется связанной энергией.
Для термодинамической системы, находящейся при постоянных температуре и объеме, . При необратимом процессе , т.е. свободная энергия может только убывать, поэтому условием равновесия такой системы будет условие минимума свободной энергии.
4. Функция Гиббса .
С учетом работы, не связанной с изменением объема системы:
.
Тогда .
Отсюда при и имеем:
.
Зависимость давления насыщенного пара
от температуры
Чтобы проинтегрировать уравнение Клапейрона-Клаузиуса, найдём сначала зависимость теплоты испарения от температуры, т.е. L (T).
К состоянию пара при температуре Т от жидкости при температуре Т 0 можно прийти двумя путями.
1-ый способ: испарить жидкость при температуре Т 0 и нагреть пар при постоянном давлении до температуры Т. Затрачиваемая на 1 моль энергия равна:
2-ой способ: жидкость нагреть до Т, а затем испарить.
Начальные и конечные состояния в обоих способах одинаковы, поэтому
В уравнении Клапейрона-Клаузиуса можно пренебречь молярным объёмом жидкости по сравнению с молярным объёмом газа:
«, где .
Кроме того, для пара предполагаем выполнение уравнения
Тогда .
Таким образом, давление насыщенного пара для фазового перехода жидкость–газ определяется формулой:
, где А, B, С – постоянные.