Рисунок 3.4
Рисунок 3.3
Необходимо установить закон движения снаряда в сопротивляющейся среде при условии, если известны характеристики снаряда, физико-механические характеристики среды и начальные условия проникания.
Рисунок 3.1
Деформация среды происходит за счет соударения снаряда со средой и образования в ней ударных волн. Конфигурация и размеры движущейся среды и скорость ее движения зависит от коэффициента В (рисунок 3.1).
Задача о проникании в сплошную среду может быть сформулирована следующим образом:
При этом необходимо выбрать наиболее существенные факторы: массу снаряда, форму его головной части, скорость встречи и физико-механические свойства среды.
Введем допущения: снаряд считается абсолютно жестким телом, кинетическая энергия расходуется только на деформацию среды и сообщение скорости движения частицам среды, т.е. на преодоление силы сопротивления среды.
Процесс проникания можно разбить на три этапа:
1. удар о поверхность среды;
|
|
2. собственно проникание;
3. проникание при наличии откола или сквозное пробивание (при среде конечной толщины).
Первый этап - соударение со средой и проникание на глубину, равную длине головной части. Этот этап характеризуется переменной площадью контакта снаряда со средой и переменной скоростью его движения в среде. При внедрении снаряда в грунт на глубину его головной части скорость падает не более, чем на 5...6%. При этом сила сопротивления достигает максимума за счет увеличения площади контакта. Во время удара формируется волна сжатия (ударная волна) наибольшей интенсивности. В результате отражения волны от поверхности раздела будет происходить отрыв частиц хрупкой или жидкой среды. При этом формируется всплеск среды и образуется воронка (кратер), размеры которого зависят от параметров снаряда, скорости встречи и свойств среды. Волна разряжения от свободной поверхности вязкой (пластичной) среды приводит к смещению частиц среды и на ее поверхности у проникающего тела образуется валик (рисунок 3.2).
Рисунок 3.2
На втором этапе проникания площадь контакта снаряда со средой (при
a = 0) будет постоянной. Однако, скорость снаряда в процессе проникания будет уменьшаться, в связи с чем сила сопротивления движению снаряда также будет уменьшаться. За снарядом образуется проход.
Для сред конечных размеров (преград), если скорость снаряда достаточно велика, следует рассматривать и третий этап - сквозное пробитие.
преград, сопротивление разрыву которых меньше сопротивления сжатия (чугун, бетон, цементированные стали) образовавшаяся ударная волна сжатия, достигнув тыльной поверхности преграды и отражаясь от нее волной разряжения может вызвать откол среды (рисунок 3.3).
|
|
волна разряжения волна сжатия
откол
Рассмотрим схему сил, действующих на снаряд при проникании в сплошные среды (рисунок 3.4).
Цм
М
цд
a
V
Равнодействующая сила приложена в центре давления, который расположен впереди центра масс. Приведем к центру масс, введя опрокидывающий момент М.
В общем случае силу сопротивления Fx можно представить в виде суммы трех сил
(3.1)
- сила динамического сопротивления, вызванная инерцией частиц среды, приводимых в движение при проникании снаряда, и пропорциональная квадрату скорости.
(3.2)
- коэффициент, зависящий от формы головной части и угла атаки,
- плотность среды,
- площадь поперечного сечения снаряда.
- сила вязкого сопротивления, возникающая в результате преодоления трения между частицами среды и пропорциональная скорости проникновения.
(3.4)
- коэффициент, зависящий от формы головной части.
- коэффициент вязкости среды.
- диаметр снаряда.
- сила статического сопротивления, величина которой характеризует прочность среды и не зависит от скорости проникания.
- коэффициент, зависящий от формы головной части.
- площадь поперечного сечения снаряда.
- предел прочности среды на раздавливание.
Эта формула впервые была предложена Г.И.Покровским. Н.А.Забудским была предложена двухчленная формула для силы сопротивления.
(3.5)
Обозначив и , получим формулу Забудского для
силы сопротивления среды.
(3.6)
- коэффициент, зависящий от формы головной части.
В этой формуле не учитывается сила вязкого сопротивления. Это не приводит к большим ошибкам, т.к. малых значениях скорости движения сила вязкого сопротивления существенно меньше силы статического сопротивления , а при больших скоростях она становится меньше, чем сила динамического сопротивления .
Определим закон движения тела в среде, т.е. по какому закону будет изменяться глубина и скорость проникания.
Уравнения будем составлять при следующих допущениях:
- тело проникает в среду по нормали;
- движение прямолинейное с углом атаки, равным 0;
- тело в процессе проникания не деформируется.
В этом случае можно записать
, (3.7)
где – масса тела, – сила сопротивления среды.
Или =
В нашем случае ускорением свободного падения можно пренебречь, т.к.
Выражение для силы сопротивления примем в виде двухчленной формулы
(3.8)
Начальные условия запишем в виде = 0, = 0, , где - скорость встречи. Будем составлять уравнение движения в параметрической форме
Тогда (3.9)
Проинтегрируем уравнение при указанных начальных условиях
(3.10)
Введем новые переменную ,
(3.11)
Обозначим , тогда или, перейдя к десятичным логарифмам (3.12)
(3.13)
Введем новую переменную ,
(3.14)
(3.15)
при
Коэффициенты для расчета глубины и времени проникания приведены в табл. 3.2, 3.3.
Таблица 3.2
Среда | ||
Свеженасыпанная земля | 4,518´106 | 60´10-6 |
Песок (грунт) | 4,263´106 | 20´10-6 |
Глина | 10,251´106 | 35´10-6 |
Дерево | 11,368´106 | 10´10-6 |
Кирпичная кладка | 30,968´106 | 15´10-6 |
Таблица 3.3
0…0,5 | 0,5…1,0 | 1,0…1,5 | 1,5…2,0 | |
1,1 | 1,0 | 0,9 | 0,8 |
– удлинение головной части.
Представляет интерес зависимость скорости проникания от глубины проникания.
(3.16)
Для расчета взрывателей необходимо знать и зависимость силы сопротивления по пути и времени.
(3.17)
В конце проникания сила сопротивления становится равной силе статического сопротивления
(3.18)
Все приведенные зависимости получены для условия, что поперечная площадь снаряда в процессе проникания постоянна. Однако это не так. Сила достигает максимума при (длина головной части) и реальная зависимость имеет вид (рисунок 3.5).
|
|
Теоретическая кривая
Экспериментальная кривая