На величину коэффициента диффузии влияют:
1. Температура процесса. Обычно в достаточно широком интервале температур применима формула
, (3.14)
где характеризует среднюю энергию теплового движения атомов, а параметр - энергия активации диффузии – имеет смысл глубины потенциальной ямы или высоты барьера между ямами. Для всех примесей замещения, диффундирующих преимущественно по вакансионному механизму, величины E обычно различаются не слишком сильно: в Si, величина лежит в интервале от 2.6 эВ (для B) до 3.5 эВ (для Sb). Для примесей внедрения, диффундирующих по междуузлиям, интервал варьирования существенно расширен в сторону малых значений этого параметра и сильно зависит от эффективного размера атома (иона) диффундирующей примеси. Как правило, чем меньше этот размер, тем меньше Е. Величина предэкспоненциального множителя .
2. Концентрация диффундирующей примеси. Механизмы, определяющие эту зависимость, будут рассмотрены ниже.
3. Концентрация фоновой примеси. Концентрация фоновой примеси сказывается на концентрации вакансий, поэтому этот фактор проявляется в основном для примесей, диффундирующих по вакансионноиму механизму. В общем случае увеличение концентрации фоновой примеси увеличивает величину коэффициента диффузии, при этом обычно несколько уменьшается и величина .
|
|
4. Атмосфера, в которой ведется диффузия примеси. Для Si, наиболее сильно проявляется влияние кислорода. Кислород относится к числу быстродиффундирующих примесей и ускоряет диффузию ряда других примесей. Его роль будет рассмотрена позже.
5. Механические напряжения и сопутствующая им повышенная концентрация дислокаций. Вдоль дислокаций диффузия примеси идет во много раз быстрее, чем в бездефектном материале.
6. Ориентация кристалла. То, что этот фактор должен работать в случае неизотропных кристаллов, представляется достаточно очевидным. Однако его влияние проявляется и в таких кристаллах, как Ge и Si. В данном случае может сказываться роль дислокаций, имеющих некоторые предпочтительные направления в алмазоподобных решетках, и кислорода, всегда имеющегося в качестве фоновой примеси и также имеющего определенные предпочтительные конфигурации кластеров, в виде которых он преимущественно и находится в решетке Si. Этот аспект также будет рассматриваться позже.
В заключение этого раздела нужно заметить, что в большинстве учебных пособий справочные данные по коэффициентам диффузии обычно приводятся без указания конкретных условий, при которых проводились соответствующие эксперименты. Для одной и той же примеси данные разных источников могут различаться в несколько раз. Наиболее корректные данные по диффузии примесей в Si, по-видимому, приведены в двухтомнике С. Зи Технология СБИС.
|
|
В заключении следует упомянуть о параметре, широко обсуждаемом в литературе, посвященной ионному легированию полупроводников, а именно, о коэффициенте активности примеси. Мерой коэффициента активности является отношение числа доноров (или акцепторов) к общему числу находящихся в материале атомов соответствующей примеси. При диффузионном легировании коэффициент активности примеси обычно практически равен единице. Меньшие значения коэффициента активности обычно наблюдаются при концентрациях, близких к предельной растворимости. В данном случае, скорее всего, сказывается образование групп из нескольких соседствующих атомов, часть которых не является активными. Кроме того, примеси могут захватываться на разного типа дефекты и также становиться неактивными.
3.3. МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССОВ ДИФФУЗИИ В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ
При высокой концентрации примеси, как в случае диффузии в условиях постоянной поверхностной концентрации, так и в случае диффузии из ограниченного источника, измеряемые профили распределения концентрации примеси отклоняются от рассчитанных согласно уравнениям (3.13). В большинстве случаев профиль распределения примеси в областях с высокой концентрацией может быть описан с помощью концентрационной зависимости коэффициента диффузии. Для определения концентрационной зависимости коэффициента диффузии из экспериментальных данных используют уравнение (3.5).
В этом раз деле, как и в предыдущем, процесс диффузии рассматривается при двух условиях: постоянной поверхностной концентрации диффузанта и постоянном общем числе атомов диффузанта.
Постоянная поверхностная концентрация. Уравнение (3.5)
(3.5)
представляет собой одномерное уравнение диффузии с коэффициентом диффузии, зависящим от концентрации диффузанта. В тех случаях, когда D зависит только от концентрации диффузанта N и поверхностная концентрация поддерживается на постоянном уровне, уравнение (3.5) может быть преобразованно в обычное дифференциальное уравнение с новой переменной
(3.15)
Тогда , , отсюда и .
Подставляем и во второй закон Фика (3.5):
(3.16)
Таким образом, как D, так и N зависят явным образом только от x.
Решения уравнений с новыми переменными в рассматриваемых ранее случаях будут выглядеть следующим образом.
3.3.1. Диффузия из одной полуограниченной области в другую
Пусть Распределение примеси имеет следующий вид (рис. 3.3):
Краевые условия для этого случая записываются в следующем виде:
Начальные условия:
при и любых , , а;
при и любых , , .
Ход вычислений становится более прозрачным, если временно ввести новую переменную . Тогда (3.16) перепишется в форме, соответствующей уравнению с разделяющимися переменными.
, (3.17)
которое можно записать в виде:
(3.18)
Интеграл этого выражения равен
(3.19)
или
(3.20)
Здесь C1 и C2 - это просто две разных записи для одной и той же постоянной интегрирования. Из (3.20) очередным интегрированием получается:
(3.21)
Произведена замена переменной , а множитель 2при C2 включен в состав постоянной интегрирования С4.
Оставшиеся постоянные интегрирования С3 и С4 нужно определять с учетом начальных и краевых условий. Рассмотрим значение интеграла, , вычисляемого в пределах от uo до + ∞.
Если , и , и, следовательно, С3 =0.
Если , то
, а . (3.22)
Следовательно, .
Таким образом:
(3.23)
В анализировавшемся нами примере область, первоначально не содержавшая примеси, соответствовала положительным значениям аргумента. Если бы она приходилась на его отрицательные значения, то имело бы место соотношение .
Важно отметить, что , так что
.
Таким образом, профиль распределения примеси при диффузии из источника неограниченной мощности обычно записывают в форме
|
|
. (3.24)