Полосы равного наклона

Особенно важен частный случай интерференции света, отраженного двумя поверхностями плоскопараллельной пластинки, когда точка наблюдения P находится в бесконечности, т.е. наблюдение ведется либо глазом, аккомодированным на бесконечность, либо на экране, расположенном в фокальной плоскости собирающей линзы (см. рисунок 33). В этом случае оба луча, идущие от S к P, порождены одним падающим лучом и после отражения от передней и задней поверхностей пластинки параллельны друг другу. Оптическая разность хода, возникающая между двумя интерферирующими лучами от точки A до плоскости DC,

,

где показатель преломления окружающей пластинку среды принят равным 1, а член ±l₀/2 обусловлен потерей полуволны при отражении света от границы

раздела. Если n>n₀, то потеря полуволны произойдет в точке А и вышеупомянутый член

будет иметь знак минус; если же n < n₀, то потеря полуволны произойдет в точке В и l₀/2 будет иметь знак плюс. Так как ½ AB ½=½ BC ½ = 2 h /cosq', ½ AD ½=2 h tgq¢sinq (h – толщина пластинки, q и q¢ - углы падения и преломления на верхней грани; sinq = n sinq¢) то для разности хода получаем

или через угол падения:

, (151)

Расчеты показывают, что в точке Р будет интерференционный максимум (светлые полосы), если:

, (152)

(m = 0, 1, 2, 3, …);

и минимум (темные полосы), если

(153)

(m = 0, 1, 2, 3, …)

Интерференционные полосы, возникающие в результате наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами, называются полосами равного наклона.

Интерференционные полосы, возникающие в результате интерференции от мест одинаковой толщины, называются полосами равной толщины.