Студопедия
Обратная связь


Авиадвигателестроения Административное право Административное право Беларусии Алгебра Архитектура Безопасность жизнедеятельности Введение в профессию «психолог» Введение в экономику культуры Высшая математика Геология Геоморфология Гидрология и гидрометрии Гидросистемы и гидромашины История Украины Культурология Культурология Логика Маркетинг Машиностроение Медицинская психология Менеджмент Металлы и сварка Методы и средства измерений электрических величин Мировая экономика Начертательная геометрия Основы экономической теории Охрана труда Пожарная тактика Процессы и структуры мышления Профессиональная психология Психология Психология менеджмента Современные фундаментальные и прикладные исследования в приборостроении Социальная психология Социально-философская проблематика Социология Статистика Теоретические основы информатики Теория автоматического регулирования Теория вероятности Транспортное право Туроператор Уголовное право Уголовный процесс Управление современным производством Физика Физические явления Философия Холодильные установки Экология Экономика История экономики Основы экономики Экономика предприятия Экономическая история Экономическая теория Экономический анализ Развитие экономики ЕС Чрезвычайные ситуации


Местные сопротивления

В гидравлике местные сопротивления делятся на 2 группы:

  • Внезапные.
  • Постепенные (плавные).

В каждую группу входят:

    • Расширение
    • Сужение
    • Поворот

5.1. Внезапное расширение канала.



Рис. 5.1
Рассматривается турбулентный режим течения
Коэффициент внезапного расширения: ,  
Для идеальной жидкости:

Потери полного давления при внезапном расширении
Примем следующие допущения:

  • ?1=1, ?2=1   - турбулентное течение
  • касательными напряжениями пренебрегаем из-за малой длины
  • Р=Р1       давление на боковой стенке (эксперимент).

Тогда 

Для контура, ограниченного сечениями 1-1, 1-2 и боковой стенкой канала запишем уравнения сохранения количества движения в проекции на ось канала:

Учитывая уравнения неразрывности V1S1=V2S2, после преобразований получим
                                         (5.1)
Эта формула носит наименование теоремы Борда-Карно.

Вводя понятие степени расширения канала n = S2/S1, будем иметь

Тогда коэффициент сопротивления
                                   (5.2)

Этот результат хорошо согласуется с опытами.

 

5.2. Постепенное расширение канала. Диффузор

Рис. 5.2

Определим коэффициент местных потерь диффузора. Представив, что потери полного напора складываются из двух составляющих. Потери на трение и потери на вихреобразование.

VS=const VS=V1S1,
                            





 , где во – вихреобразование, вр – внезапное расширение.

к – коэффициент смягчения. Для диффузоров с малым углом полураствора (0к = sin ?.  Тогда:




                                     (5.3)

Из формулы (5.3) следует, что существует оптимальный угол полураствора диффузора, соответствующий минимальному гидравлическому сопротивлению. Это утверждение подтверждает рис. 5.3.


Рис. 5.3

 

Все необходимые преобразования представлены ниже:

(5.4)

 





 

Читайте также:

Основное уравнение гидростатики

Равномерное вращение сосуда с жидкостью

Прямолинейное равноускоренное движение сосуда с жидкостью

Режимы течения жидкости в трубах и основы подобия

Гидравлический удар

Вернуться в оглавление: Гидросистемы и гидромашины

Просмотров: 3384

 
 

© studopedia.ru Не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования. Есть нарушение авторского права? Напишите нам