Взрывы одиночных зарядов на карьерах применяются довольно редко. Поэтому необходимо знать особенности взаимодействия нескольких зарядов, взрываемых одновременно.
Изучение взаимодействия между зарядами на оптически активных (рис. 9.9, а) и прозрачных (рис. 9.9, б) моделях при скоростной киносъемке процесса развития взрыва показывает, что до момента встречи волн напряжений (темные полосы или затемненные зоны на двух верхних кинограммах) среда вокруг каждого заряда ведет себя так, как будто произошел взрыв одиночного заряда, а затем возникает сложная картина интерференции волн напряжений с заметной разницей в интенсивности дробления среды по линии, соединяющей заряды, и в направлении ЛНС.
При встрече волн напряжений от соседних зарядов напряженное состояние среды резко меняется. При рассмотрении элемента среды, выделенного из массива, на линии, соединяющей соседние заряды 1 и 2 (рис. 9.10, а), видно, что в направлении, перпендикулярном к линии между зарядами, действуют увеличенные по
|
|
сравнению с одиночным взрыванием растягивающие напряжения, что вызывает в этом направлении усиленное действие взрыва и образование магистральной трещины по линии скважин без интенсивного дробления породы вокруг нее, особенно при небольшом коэффициенте сближения скважин. В определенных объемах породы, расположенных между скважинами и открытой поверхностью в глубине взрываемого массива, имеются зоны, где происходит взаимная компенсация напряжений, появляющихся в массиве от соседних зарядов, и общее ослабление напряженного состояния по сравнению с одиночным взрыванием. В этих зонах (рис. 9.10, б) порода подвергается наименьшему дроблению. Минимальный объем этих зон получается при коэффициенте сближения зарядов т≥ 1.
При ведении взрывных работ следует стремиться максимально уменьшить размеры зон пониженного дробления. Это достигается увеличением коэффициента сближения скважин и разновременным взрыванием соседних зарядов.