Устройство полевого транзистора с изолированным затвором и встроенным каналом показано на рис. 4.6. Он представляет собой монокристалл полупроводника; обычно кремния, где создана электропроводность какого-либо типа, в рассматриваемом случае p-типа. В нем созданы две области с электропроводностью противоположного типа (в нашем случае n-типа), которые соединены между собой тонким приповерхностным слоем этого же типа проводимости. От этих двух зон сформированы электрические выводы, которые называют истоком и стоком. На поверхности канала имеется слой диэлектрика (обычно диоксида кремния) толщиной порядка 0.1мкм, а на нем методом напыления наносится тонкая металлическая пленка, от которой также делается электрический вывод – затвор. Иногда от основания (называемого подложкой (П)) также делается вывод, который накоротко соединяют с истоком.
Если в отсутствии напряжения на затворе приложить между истоком и стоком напряжение любой полярности, то через канал потечет ток, представляющий собой поток электронов. Через подложку ток не потечет, так как один из p-n-переходов будет находится под действием обратного напряжения.
Выходные характеристики МДП-транзистора подобны выходным характеристикам полевого транзистора с управляющим p-n-переходом. Это объясняется тем, что при увеличении напряжения от нуля, сначала действует закон Ома и ток растет практически прямо пропорционально напряжению, а затем при некотором напряжении канал начинает сужаться, в большей мере возле стока, т. к. на p-n-переходе между каналом и кристаллом увеличивается обратное напряжение, область этого перехода, обедненная носителями, расширяется, и сопротивление канала увеличивается. В результате этого ток стока испытывает два взаимно противоположных процесса и остается практически постоянным до такого напряжения при котором наступает электрический пробой.
Условные графические обозначения МДП-транзистора со встроенным каналом n-типа (а) и p-типа (б)
23. Малосигнальные эквивалентные схемы полевого транзистора с p–n -переходом. Математическая модель.
Характеристики транзистора нелинейны. Однако если он находится в некотором режиме (режим определяется током через транзистор и напряжений на его электродах), то при малом изменении токов и напряжений участки характеристик можно считать отрезками прямых. В таком случае для малых сигналов транзистор можно представить линейным четырёхполюсником.
Он описывается системой двух линейных алгебраических уравнений:
Зададим приращения токов и напряжений в виде малых гармонических колебаний.
U1m = h11I1m + h12U2m
I2m = h21I1m + h22U2m.
Уравнениям (4.9) соответствует эквивалентная схема
Рис. 4.13 |
h11= – входное сопротивле-
ние транзистора при коротком замыкании на выходе для переменной составляющей тока;
h12= – коэффициент обратной связи по напряжению при разомкнутом входе для переменной составляющей тока;
h21= – дифференциальный коэффициент передачи тока при коротком замыкании на выходе для переменной составляющей;
h22= – выходная проводимость транзистора при разомкнутом входе для переменной составляющей тока.