2018-02-14
575
В этом случае на жидкость действуют силы давления, силы тяжести и силы инерции переносного вращательного движения ускорения массовых сил будут равны: 
Дифференциальное уравнение (2.8) примет вид:
(3.10)
После интегрирования, с учетом, что 
получим:
(3.11)
Уравнение (3.11) является уравнением параболоида вращения, а поверхности равного давления образуют семейство параболоидов вращения, сдвинутых вдоль вертикальной оси. Каждый параболоид характеризуется некоторым значением постоянной С. Для параболоида свободной поверхности принимаем, что при 
(рис. 3.2) 
,
поэтому 
. Тогда уравнение свободной поверхности примет вид:
(3.12)
или 
(3.13)
Закон распределения давления по объему жидкости получим из уравнения (2.6), подставив в него соответствующие значения X, Y и Z. После интегрирования получаем:
. (3.14)
Постоянную интегрирования 
определим из условия, что при 
и 
, т.е. 
. После подстановки в (3.14) окончательно имеем:
. (3.15)
Для частиц жидкости расположенных на одной вертикали можем записать:
|
|
|
(3.16)
где
,
т.е. существует обычный гидростатический закон распределения давления.
