Электромагнитная индукция. Закон Фарадея. Правило Ленца. Самоиндукция. Взаимоиндукция

Электромагнитная индукция – явление возникновения электрического тока, электрического поля или электрической поляризации при изменении во времени магнитного поля или при движении материальной среды в магнитном поле. Согласно закону электромагнитной индукции Фарадея (в СИ): , {\displaystyle {\mathcal {E}}=-{{d\Phi _{B}} \over dt},}где  - {\displaystyle {\mathcal {E}}}электродвижущая сила, действующая вдоль произвольно выбранного контура;  -{\displaystyle \Phi _{B}}{\displaystyle =\iint \limits _{S}{\vec {B}}\cdot d{\vec {S}}}магнитный поток через поверхность, ограниченную этим контуром. Знак «минус» в формуле отражает правило Ленца, названное так по имени российского физика Э. Х. Ленца: Индукционный ток, возникающий в замкнутом проводящем контуре, имеет такое направление, что создаваемое им магнитное поле противодействует тому изменению магнитного потока, которым был вызван данный ток.

Для катушки, находящейся в переменном магнитном поле, закон Фарадея можно записать следующим образом: , где -электродвижущая сила, N-число витков, - магнитный поток через один виток, Ψ-потокосцепление катушки.

Самоиндукция — это явление возникновения ЭДС индукции в проводящем контуре при изменении протекающего через контур тока. При изменении тока в контуре пропорционально меняется и магнитный поток через поверхность, ограниченную этим контуром. Изменение этого магнитного потока, в силу закона электромагнитной индукции, приводит к возбуждению в этом контуре индуктивной ЭДС. Это явление и называется самоиндукцией. Направление ЭДС самоиндукции всегда оказывается таким, что при возрастании тока в цепи ЭДС самоиндукции препятствует этому возрастанию (направлена против тока), а при убывании тока — убыванию (сонаправлена с током). Явление самоиндукции проявляется в замедлении процессов исчезновения и установления тока. При сопоставлении силы электрического тока со скоростью в механике и электрической индуктивности с массой в механике ЭДС самоиндукции сходна с силой инерции. Величина ЭДС самоиндукции пропорциональна скорости изменения силы тока(переменного) i:  {\displaystyle i}{\displaystyle {\mathcal {E}}=-L{\frac {di}{dt}}}.

Коэффициент пропорциональности L называется коэффициентом самоиндукции или индуктивностью контура (катушки).

Взаимоиндукция (взаимная индукция) — явление возникновения ЭДС индукции в одном контуре при изменении силы тока во втором контуре и наоборот. Взаимоиндукция — частный случай электромагнитной индукции. При изменении силы тока в первом контуре, во втором возникает ЭДС: , где - электродвижущая сила во втором контуре, - потокосцепление первого контура, - сила тока в первом контуре, L- взаимная индуктивность контуров. При изменении силы тока во втором контуре, в первом возникает ЭДС: , где - электродвижущая сила в первом контуре, - потокосцепление второго контура, - сила тока во втором контуре, L- взаимная индуктивность контуров. Явление взаимоиндукции применяется для повышения и понижения напряжения переменного тока в трансформаторах.

4. Магнитное поле в в-ве. Диа-, пара- магнетизм. Вектор намагниченности.

Парамагнетики— в-ва, кот.намагнич. во внеш. магн. поле в направ. внеш. магн. поля (J↑↑H) и имеют полож. магн. восприимчивость. Парамагнетики относятся к слабомагнитным вещ-ам, магнитная проницаемость . Диамагне́тики — в-ва, намагнич-ся против направ. внеш. магн. поля. В отсутствие внеш. магн. поля диамагнетики не магнитны. Магнитная проницаемость  и слабо зависит как от напряжённости магнитного поля, так и от температуры. Для колич-го описания намагничения магнетиков вводят вектор. величину — намагниченность, определяемую магн. моментом единицы объема магнетика: , где  - магн. момент магнетика, представ-ий собой вектор. сумму магн. моментов отдельных молекул. С другой стороны, I'/l — ток, приходящийся на единицу длины цилиндра, или его лин. плотность, поэтому магн. момент этого тока p = I'lS/l = I'V/l, где V — объем магнетика. Если Р — магн. момент магнетика объемом V, то намаг­нич. магнетика . В несильных полях намагнич. прямо пропорц. напряженности поля, вызывающего намагничение, т. е. .

5. Закон полного тока для магнитного поля в веществе. З-н полного тока для магн. поля в в-ве (теорема о циркуляции вектора В) является: , где I и I' — соответственно алгебраич. суммы макротоков (токов проводимости) и микротоков (молекуляр. токов), охват-мых произв-ым замкн. кон­туром L. Т.е., циркуляция вектора магн. индукции В по произв-му замкн. контуру равна алгебраич. сумме токов проводимости и молеку­лярных токов, охватываемых этим контуром, умнож. на магнитную постоянную. Вектор В харак-ет результирующее поле, созданное как мак­роскопич.токами в проводниках (токами проводимости), так и микроскопич. токами в магнетиках, поэтому линии вектора магн.индукции В не имеют источников и яв-ся замкнутыми.Циркуляция намагниченностиJпо произв. Замк. контуру: . Тогда закон полного тока для магнитного поля в вещ-ве .

6. Ферромагнетики — в-ва, облад. спонтанной намагниченностью, т. е. они намагничены даже при отсутствии внеш. магн. поля. К ферромагнетикам кроме железа относятся, кобальт, никель, гадолиний, их сплавы и соединения. По мере возрастания намагниченность J сначала растет быстро, затем медленнее и, наконец, достигается магнитное насыщение Jнас, уже не завис. от напряженности поля. Сущест. особенность ферромагнетиков — не только большие значения  но и зависимость  от Н. Вначале  растет с увеличением Н, затем, достигая максимума, начинает уменьшаться, стремясь в случае сильных полей к 1 ( =B/( H) = 1+ J/H, поэтому при J = Jнас = const с ростом Н отношение J/H 0, 1). Зависимость J от H(а следовательно, и В от Н) определяется предысторией намагничения ферромагнетика. Это явление получило названиемагнитного гистерезиса. При действии на ферромагнетик переменного магнитного поля намагниченность J изменяется в соответствии с кривой1—2—3—4—5—6—1,кот.наз-ся петлей гистерезиса. Для каждого ферромагнетика имеется определенная температура, называемаяточкой Кюри, при кот.он теряет свои магнитные св-ва. Процесс намагничения ферромагнетиков сопровождается изменением его линейных размеров и объема. Это явление получило название магнитострикции.

7. Момент сил, действующих на контур с током. Работа при перемещении контура с током. Работа по перемещ. проводника с током в магн. поле: . Работа dA, совершаемая силами Ампера при рассматриваемом перемещ. контура в магнитном поле, равна алгебраич. сумме работ по перемещению проводников AВС(dA1) и CDA(dA2), т. е.

Выражение для элементар. работы: . Работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле равна произведению силы тока в контуре наизменение магнитного потока, сцепленного с контуром , . Формула Момента сил, действущую на контур с током, где магнитный момент рамки .

8. Энергия магнитного поля. Магн. поле, подобно электрич., яв-ся носителем энергии. Естественно предположить, что энергия магн. поля равна работе, кот. затра­ч. током на создание этого поля. Работа по созданию магн. потока Ф: . Следовательно, энергия магнитного поля, связанного с контуром, . Энергию магн. поля можно представить как ф-ю величин, харак-их это поле в окружающем пространстве. Частный слу­чай — однородное магнитное поле внутри длинного соленоида Sl = V — объем соленоида. Магн. поле соленоида однородно и сосредот-но внутри него, поэтому энергия заключ. в объеме соленоида и распределена в нем с пост.объемной плотностью .

9. Уравнение колебат. контура. Свободные электромагнитные колебания. Формула Томсона. Колебательный контур — цепь, состоящая из включ. последовательно катушки индуктивностью L, конденсатора емкостью С, и резистора сопротивлением R. Свободные электромагнитные колебания – это периодич. повторяющ-ся изменения электромагнитных величин (q, U, I), происходящие без потреблен. энергии от внеш. источников. Дифференц. урав-е свободных гармонич. колебаний заряда в контуре: .  - формула Томсона.

, – уравнение электрических колебаний.  – циклическая частота свободных колебаний. – полная энергия колебательного контура.

10. Переменный ток. Индуктивное, активное, емкостное сопротивления цепи переменного тока. Переменный ток — электрич. ток, кот.с течением времени изменяется по величине или направ. или, в частном случае, изменяется по величине, сохраняя своё направ. в электрич. цепи неизменным. 1). П. т., текущий через резистор сопротивлением R (L®0, C®0): , где амплитуда силы тока . Величина  назыв. реактивным индуктивным сопротивлением 2). П. т., текущий через катушку индуктивностью L(R®0, C ®0). ЭДС самоиндукции . Закон Ома: , откуда , 3) П. т, текущий через конденсатор емкостью С (R®0, L®0). Так как все внешнее напряжение приложено к конденсатору, а сопротивлением подводящих проводов можно пренебречь, то . Сила тока , где . Величина  назыв. реактивным емкостным сопротивлением. Для постоянного тока () , т.е. постоянный ток через конденсатор течь не может. Падение напряжения на конденсаторе . 4).Цепь п. т., содержащая послед.включ. резистор, ка­тушку индуктивности и конденсатор. , ,  -реактивное сопротивление.

11. Мощность переменного тока. Действующие значения U, I, E. Мгнов. значение мощности перемен. тока равно произведению мгнов. знач. напряжения и силы тока: , где , . Учитывая, что , , получим , , поэтому . Такую же мощность развивает пост. ток . Величины ,  наз-ся соответственно действующими (или эффективными) значениями тока и напряжения. Учитывая действующ. знач. тока и напряжения, выражение средней мощности можно запасать в виде , где множитель  называется коэффициентом мощности.

12. Ток смещения. Система уравнений Максвелла. Свойства уравнений Максвелла. Согласно Максвеллу, если всякое перемен. магн. поле возбуждает в окруж. пр-ве вихревое электрич. поле, то должно существовать и обратное явление: всякое изменение электрич. поля должно вызывать появление в окруж. пространстве вихревого магн. поля. Для установления колич. соотношений между изменяющ. электрич. полем и вызываемым им магн. полем Максвелл ввел ток смещения.  - плотность тока смещения.  – плотность тока смещения в диэлектрике, где  — плотность тока смещения в вакууме,  — плотность тока поляризации. Плотность полного тока . Обобщенная теорема о циркуляции вектора Н: . В основе теории Максвелла лежат 4 уравнения: 1) Циркуляция вектора напряженности суммарного поля . 2) Обобщенная теорема о циркуляции вектора Н:  3) Теорема Гаусса для поля D: . 4) Теорема Гаусса для поля В: . Полная система ур-ии Максвелла в дифф. форме: , , , ; , ,  - между величинами существует взаимосвязь.

13. Энергия и поток энергии. Вектор Умова-Пойнтинга.Интенсивность. Импульс электрома­гнитного поля. Шкала Электромагнитных волн. Принципы радиосвязи. Объем. Плотность w энергии электромагнитной волны складывается из объемных плотностей w _эл и w _м, электрич. и магн. полей: . Учитывая получим, что плотности энергии электрич. и маг­н. полей в каждый момент времени одинаковы, т. е. w _эл = w _м. Поэтому  Умножив плотность энергии w на скорость v распрост-ия волны в среде, получим модуль плотности потока энергии: . Вектор плотности потока электромагнитной энергии называется вектором Умова — Пойнтинга: . Импульс электрома­гнитного поля , где W— энергия электромагн. поля. Выражая импульс как р=тс получим р=тс=W/c, откуда . Для электромагн. волн харак-о явление дифракции — огибания волнами различных препятствий. Именно благодаря дифракции радиоволн возможна устой­чивая радиосвязь между удаленными пунктами, разделенными между собой выпук­лостью Земли.

Шкала электромагнитных волн – непрерывн. последоват-ть частот и длин электромагнитных излучений, кот. яв-ся распространяющимся в пр-тве переменным магнитным полем. Теория электромагнитных явлений Дж. Максвелла позволила установить, что в природе существуют электромагнитные волны разных длин. Длина волны или связанная с ней частота волны хар-ют не только волновые, но и квантовые св-ва электромагнитного поля. Соответственно в первом случае электромагнитная волна описывается классическими законами, изучаемыми в этом курсе. Спектром электромагнитных волн наз-ся полоса частот электромагнитных волн, существующих в природе. Спектр электромагнитного излучения в порядке увеличения частоты составляют: Антена 1) Низкочастотные волны(λ>); 2) Радиоволны(<λ<); Атом 3) Инфракрасное излучение(м<λ<); 4) Световое излучение(<λ<); 5) Рентгеновское излучение(<λ<); Атомные ядра 6) Гамма излучение(λ<). Различные участки электромагнитного спектра отличаются по способу излучения и приёма волн, принадлежащих тому или иному участку спектра. По этой причине, между различными участками электромагнитного спектра нет резких границ, но каждый диапазон обусловлен своими особенностями и превалированием своих законов, определяемых соотношениями линейных масштабов. Радиоволны изучает классическая электродинамика. Инфракрасное световое и ультрафиолетовое излучение изучает как классическая оптика, так и квантовая физика. Рентгеновское и гамма излучение изучается в квантовой и ядерной физике. Пр-пы радиосвязи основаны на передаче несущих информацию радиоволн. Они могут передавать голос или цифровые данные. Для этого радиостанция должна иметь: - Устройство для сбора информации в электрический сигнал (микрофон). Этот сигнал наз-ся основной полосой частот в обычном звуковом диапазоне. - Модулятор внесения информации в полосу частот сигнала на выбранной частоте радио. - Передатчик, усилитель мощности сигнала, кот. посылает его на антенну. - Антенну из проводящего электричество стержня определенной длины, кот. будет излучать электромагнитную радиоволну. - Усилитель сигнала на стороне приемника. - Демодулятор, кот. будет способен восстановить первоначальную информацию из принимаемого радиосигнала. - Наконец, устройство для воспроизведения переданной информации (громкоговоритель). Люди могут слышать звуки в диапазоне от 30 Гц и примерно до 12 000 Гц. Этот диапазон наз-ся звуковой спектр. Радиочастотный спектр делится на различные диапазоны частот. Каждый из кот. имеет конкретные хар-стики в отношении излучения и затухания в атмосфере.

14. Основы фотометрии. Фотометрия — раздел оптики, занимающийся вопросами измерения интенсивности света и его источников. В фотометрии исп-ся величины:1) энергетические — хар-ют энергетич. параметры оптического излуче­ния безотносительно к его действию на приемники излучения; 2) световые — хар-ют физиологич. действия света и оцениваются по воздействию на глаз или другие приемники излучения. 1.Энергетические величины. Поток излучения Ф _е -  (Вт). Энергетическая светимость (излучательность) R _Т-  (Вт/м²). Энергетическая сила света (сила излучения) I_e  (Вт/ср). Энергетическая яркость (лучистость) B_e -  (Вт/(ср × м²)). 2.Световые величины. Светимость  (лм/м²). Яркость В_j  (кд/м²). Освещенность Е -  - люкс (лк).

 

 

15. Геометрическая оптика. Принцип Ферма. Законы геометрической оптики. Элементы оптических систем (линзы, призмы, зеркала). Формула тонкой линзы. Построение изображений. Раздел оптики, в кот.з-ныраспрост-ия света рассмат-ся на основе представ. о световых лучах, называется геометрической оптикой. Линзы - прозрачные тела, огранич. двумя пов-тями (одна из них обычно сферическая, а вторая — сферическая или плоская), преломляющ. световые лучи, способные формировать оптические изоб­раж. предметов. По оптическимсв-вам линзы делятся на собирающие и рассеивающие. Линзы с положительной оптической силой яв-ся собирающими, с отрицательной — рассевающими. Принцип Ферма, или принцип наименьшего вре­мени: действительный путь распрост-ия света (траектория светового луча) есть путь, для прохождения кот. свету требуется миним. время по сравнению с любым другим мыслимым путем между теми же точками.  - формула тонкой линзы. Формулу линзы можно записать в виде . Построение изображения предмета в линзах осущ-ся с помощью следу­ющих лучей: 1) луча, проходящ. через оптический центр линзы и не изменяющего своего направления; 2) луча, идущего паралл-о главной оптической оси; после преломления в линзе этот луч (или его продолжение) проходит через второй фокус линзы; 3) луча (или его продолжения), проходящ. через первый фокус линзы; после прелом-ия в ней он выходит из линзы парал-о ее главной оптической оси.

16. Интерференция света. Время и длина когерентности. Оптическая длина и разность хода. Условие интерференционного минимума и максимума. Методы получения когерентных волн. Расчет интерференционной картины от двух источников. Ширина интерференционной полосы. Интерференция света — перераспределение интенсивности света в рез-те наложения неск. светов. волн. Это явление сопровождается чередующ-ся в пр-ве максимумами и минимумами интенсивности. Время когерентности – время, по истечении кот. разность фаз волны в некоторой, но одной и той же точке пр-ва изменяется на π. Произведение геомет­рич. длины s пути свет. волны в данной среде на показатель n преломления назыв. оптической длиной пути L: L=ns, a DL = L ₂ – L ₁ —назыв. оптической разностью хода. Если оптическая разность хода , то , является условием интерференционного максимума. Если оптическая разность хода , то , и является условием интерференционного минимума. Расчет интерференционной картины от двух источников. Расчет интерфер-й картины можно провести, используя две узкие парал-ые щели  и , распол-ые достаточно близко друг к другу, на раст. d. Максимумы , а минимумы - . Интерференция набл-cя в произ­в. Точке А экрана, парал-го обеим щелям и расположенного от них на расстоянии l, причем l >> d. Имеем , , .  Рассn-е между двумя соседними максимумами (или минимумами), называемое шириной интерференционной полосы, равно  - Метод Юнга. Источником света служит ярко освещенная щель S, от которой световая волна падает на две узкие равноудаленные щели S ₁ и S ₂, парал-ые щели S, играющие роль когер-ых источ. Бипризма Френеля. Она состоит из двух одинаковых, сложенных основаниями призм с малыми преломляющими углами. Свет от источника S преломляется в обеих призмах, в результате чего за бипризмой распр-ся световые лучи, как бы исходящие из мнимых источников S ₁ и S ₂, являющихся когерентным. Зеркала Френеля. Свет от источника S падает расход-ся пучком на два плоских зеркала А ₁ О и А ₂ О, распол-ых относит. друг друга под углом, лишь немного отличающимся от 180° (угол j мал).

17. Интерференция в тонких пленках. Полосы равной толщины и равного наклона. Кольца Ньютона. Применение интерференции света. Явление интерференции набл-ся в тонком слое несмеш-ся жид-й (керосина или масла на пов-ти воды), в мыльных пузырях, бензине, на крыльях бабочек и т. д. Интерференция возникает при разделении первонач. луча света на 2 луча при его прохожд. через тонкую плёнку, напр. плёнку, наносимую на пов-сть линз у просветлённых объективов. Луч света, проходя через плёнку толщиной d, отразится дважды — от внутр. и наружной её поверхностей. Отражённые лучи будут иметь пост. разность фаз, равную удвоенной толщине плёнки, отчего лучи становятся когерентными и будут интерферировать. Полное гашение лучей произойдет при . Если λ=550нм, то толщина плёнки равняется 550:4=137,5 нм.  - условие максимума;  - условие минимума, где k=0,1,2… и L_1,2 - оптическая длина пути первого и второго луча, соответственно. Интерфер-нные полосы, возникающие в рез-те интерференции от мест одинаковой толщины, наз-ся полосами равной толщины. Кольца Ньютона, являющ. классич. примером полос равной толщины, наблюдаются при отражении света от воздушного зазора, образован. плоскопарал. пластинкой и соприкасающейся с ней плосковыпуклой линзой с большим радиусом кривизны. Ин­терфер--ые полосы, возникающие в рез-те наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами, называются полосами равного наклона.

Явление интерференции применяется для улучшения качества оптических приборов (просветление оптики) и получения высокоотражающих покрытий. Поэтому это явление применяется для подтверждения волновой природы света и для измерения длин волн (интерференционная спектроскопия).

18. Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля. Зонная пластинка. Дифракцией наз-ся огибание волнами препятствий, встреч-ся на их пути, или в более широком смысле — любое отклонение распрост-ия волн вблизи препятст­вий от законов геометрич. оптики. Благодаря дифракции волны могут попадать в область геометрич. тени, огибать препятствия, проникать через небольшие отверстия в экранах и т. д. Согл. Пр-пу Гюйгенса — Френеля, световая волна, возбуждаемая каким-ли­бо источником S, может быть предст-а как результат суперпозиции когерентных вторичных волн, «излучаемых» фиктивными источниками. Такими источ-ми могут служить бесконечно малые элементы любой замкнутой поверхности, охватывающ. источник S. Френель решил вопрос о прямолинейном распространении света, рассмот­рев взаимную интерференцию вторичных волн и применив прием, получивший назва­ние метода зон Френеля. Правомерность деления волнового фронта на зоны Френеля подтверждена экс­периментально. Для этого используются зонные пластинки — в простейшем случае стеклян. пластинки, состоящие из системы чередующихся прозрач. инепрозрач. концентрических колец, построенных по принципу расположения зон Френеля, т. е. с радиусами r_m зон Френеля, определяемыми выражением для заданных значений а, b и l (т = 0, 2,4,... для прозрачных и т = 1, 3, 5,... для непрозрачных колец).

19. Дифракция Фраунгофера на одной щели. Дифракция Фраунгофера, имеющ. боль­шое практич-е значение, наблюдается в том случае, когда источник света и точка наблюдения бесконеч. удалены от препят-ия, вызвав. дифракцию. Чтобы этот тип дифракции осуществить, достаточно точечный источник света поместить в фокусе собирающ. линзы, а дифракцион. картину исследовать в фокальной плоскости второй собирающ. линзы, устан-ой. за препятствием. Рас-м дифракцию Фраунгофера от бесконечно длин. щели. Оптич. разность хода между крайними лучами МС и ND, идущими от щели в произв-м направлении j, , где F — основание перпен-а, опущен. из точки М на луч ND, если число зон Френеля четное, то  соответ-щий действию одной не скомпенсированной зоны Френеля и наблюдается дифракцион. максимуми в точке В наблюдается дифракцион. минимум (полная темнота), если же число зон Френеля нечетное, то .

20. Дифракция на многих щелях. Дифракционная решетка. Период и постоянная решетки. Распределение интенсивности на экране. Дифракционная решётка — оптич. прибор, действие кот. основано на испол-ии явления дифракции света. Представляет собой совокупность больш. числа регулярно распол-ых штрихов (щелей), нанесённых на некоторую пов-сть. Если ширина каждой щели равна а, а ширина непрозрач. участков между щелями b, то величина d=a+b называется постоянной (периодом) дифракционной решетки. Если дифрак. решетка состоит из N щелей, то условием главных минимумов яв-ся  условием главных максимумов , а условием допол. Минимумов , . Следов., в случае N щелей между двумя главными максимумами распол-ся N–1 допол. минимумов, раздел-ых вторич. максимумами, созд-ми весьма слабый фон.       

21. Дисперсия света. Аномальная и нормальная дисперсия. Электронная теория дисперсии. Дисперсией света назыв. зависимость показателя преломления n вещ-ва от частоты n (длины волны l) света или зависимость фазовой скоростиvсвет. волн от его частоты n. Дисперсия света представляется в виде зависимости . Следствием дисперсии яв-ся разложение в спектр пучка белого света при прохождении его через призму. Величина,  называемая дисперсией в-ва, показывает, как быстро изменяется показатель прело­мления с длиной волны. Показатель преломления для прозрач­ных веществ с уменьш. длины волны увелич-ся; следов., величина dn/dl по модулю также увелич-ся с умен-ем l. Такая дисперсия наз-ся нормальной. Ход кривой n(l) — кривой дисперсии — вблизи линий и полос поглощения будет иным: n умен-ся с умен-ем l. Такой ход зависимости nотl назыв. номальной дисперсией. Из макроскопич. электромагн. теории Максвелла следует, что абсолютный показатель преломления среды , где e — диэлектрич. проницаемость среды, m — магн. проницаемость. В оп­тич. области спектра для всех веществ m»1, поэтому .

22. Поляризация света. Естественный и поляризованный свет. Степень поляризации. ЗаконМалюса. Следствием теории Максвелла яв-ся поперечность световых волн: векторы напряженностей электрич-о Е и магн. Н полей волны взаимно перпен-ны и колеблются перпен-о вектору скорости vраспр-ия волны (перпен-о лучу. Свет со всевозможными равновероятными ориентациями вектора Е (и, следовательно, Н) назыв. естественным. Свет, в кот. направления колебаний светового вектора каким-то образом упорядочены, назыв. поляризованным. Степенью поляризации называется величина где I_max, и I_min — соответственно макс. и мин. интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого анализатором. Для естественного света I_max = I_min и Р= 0, для плоскополяризованного I_min =0 и Р= 1.ЗаконМалюса *: где I ₀ и I — соответственно интенсивности света, падающего на второй кристалли вышедшего из него