Годовое изменение параметров Земли 12 страница

R_¥ = 2 p²m_ee⁴/ch³ = 109737,312 см^-1. (6.18').

Это уравнение, составленное из так называемых «фун­даментальных постоянных», знакомо всем физикам, хоть немного соприкасавшимся с квантовой механикой.

И по формальной логике результат решения уравнения (6.18') R_¥ тоже является величиной постоянной. Но какие параметры скрываются за «фундаментальными постоянными» неизвестно. Неизвестна и физическая сущность этой «постоянной». Известно только, что она связывает энергию электрона в атоме водорода с его главным квантовым числом (истинная постоянная?), что зависит и от массы электрона, и от массы протона и по­тому для каждого элемента имеет определенную коли­чественную величину (т.е. не совсем истинная постоян­ная) и то, что можно получить «постоянную» этих элементов, скорректировав массу протона на массу его ядра. Конечно все эти операции дают близкие к истине значения постоянной, но не проясняют физики явления.

Попробуем разобраться в ней, опираясь на работу [24] и учитывая, что Т.А. Лебедев исходит в них из сущест­вования вещественного эфира и взаимодействия дви­жущихся тел (в частном случае ¾ электрона) с окру­жающим эфиром (который он, следуя традициям физиков, называет вакуумом). Исходя из предположения о том, что к движущемуся объекту подводится энергия, он приравнивает кинетическую энергию движущегося электрона mv² энергии возмущенного вакуума hv.

mv² = h_вaкv (6.19)

Равенство (6.19) с использованием зависимости v = с/l_вак преобразуется в следующее уравнение:

mv²/ 2 = hс/l_вак. (6.20)

И определяем l_вак:

l_вак = 2 hc/mv². (6.21)

Уравнение (6.21) несколько напоминает формулу де Бройля, умноженную на безразмерный коэффициент ¾ удвоенную величину постоянной тонкой структуры a, но описывает оно распространение волн не в пустом ва­кууме, а в вещественном эфире. Возникающий волновой процесс с длиной волны l_вак зависит от взаимодействия движущегося объекта с массой т и скоростью v с веще­ственным пространством. Упростим уравнение (6.21) исходя из предположения о взаимном паритете количественных параметров взаимодействующих тел в опреде­ленной области п атома (табл. 24) и опираясь на КФР:

l_вакn = 2·2 pт_пv_na_nc_n/m_nv_n² = 4 pa_na, (6.22)

где l_вакп - длина волны, образованной в n -й области эфирного пространства атома от воздействия его ядра. Величина, обратная l_вакn, и является «постоянной» Ридберга для области пространства, определяемой радиусом а_n:

R_¥n = 1 /l_вак (6.23)

А теперь вернемся к классическому уравнению (6.18') и убедимся, с помощью КФР, что за «фундаментальны­ми постоянными» скрывается именно уравнение (6.23).

R_¥ = 2 p²т_ее⁴/ch³ = 2 p²m_em_е²а²v⁴/с 8 p³т_е³а³v³ = v/c 4 pa = 1/ l_ват.

Уравнение (6.23) без коррекции описывает только ве­личину, обратную длине волны атома водорода на боровской орбите, тогда как уравнение (6.22) справедливо для электронных орбит всех атомов. Поскольку вывод уравнения (6.22) получен Т.А. Лебедевым, считаю воз­можным формулу (6.23) назвать формулой Т.А. Лебедева.

Из формулы Лебедева следует, что длина волны эфира (вакуума) изменяется при переходе из одной области пространства атома в другую (т.е. при изменении радиу­са орбиты электрона). И это изменение есть следствие соответствующего изменения плотности пространства, сопровождающееся пропорциональным изменением как орбитальной скорости электрона, так и скорости света с разницей, равной постоянной тонкой структуры a. И, следовательно, фотоны, движущиеся вблизи поверхно­сти ядра атома (например, на расстоянии а – 10^-14 см) будут иметь скорость большую, чем скорость в вакууме. Покажем это:

аv² =0,529·10^-8·(2,188·10⁸) = 2,53·10⁸ = Å,

отсюда:

с = aÖ (Å/a') = 137,04Ö2,53·10⁸/10^-14 = 2·10¹² см/сек.

Скорость света вблизи поверхности ядра 20 млн. км/сек. и превышает ее же в эфире на два порядка. Это превышение может быть зарегистрировано различными прибо­рами (например, на синхрофазотроне) и не фиксирова­лась она только потому, что такая скорость запрещена постулативно и никто не пытался поставить экспери­мента по проверке постулата. (Имеется информация, что еще большая скорость – 90 млн. км/сек зарегистрирована учеными Принстонского университета в 2000 г.)

Поскольку уравнение расчета длины волны вакуума одно для всех элементов и их изотопов то можно пред­положить, что каждый элемент и изотоп имеют свой ра­диус боровской орбиты и вычислить его по (6.23) для R_Н, R_Д, R_Т:

а_Н = 1/4 apR_н = 5,2946544·10^-9 см;

а_Д = 5,2932151·10^-9 см;

а_Т = 5,2927278·10^-9 см.

Таким образом, радиус атома водорода а_н = 5,2946544·10^-9 см уже в четвертом знаке отличается от теоретического радиуса первой боровской орбиты а_b = 5,291775·10^-9 см, а, следовательно, и находящийся на этой орбите электрон будет иметь иную величину пара­метров, включая скорость его движения по орбите.

Так как величина радиусов боровской орбиты водоро­да и его изотопов различна, то и радиусы орбит элек­тронов и их параметры, так же как и усредненные пара­метры радиусов ядер, будут различными. Зная, что поверхность ядра водорода лежит на расстоянии к⁶⁵ от «первого» радиуса, определим радиус ядер данных эле­ментов:

r_н = 1,5904537·10^-15см;

r_д = 1,5900213·10^-15 см;

r_т = 1,5898751·10^-15см.

Естественно, что это усредненные, чисто теоретиче­ские радиусы. Аналогично можно вычислить и про­странственное распределение электронных орбит в ато­ме и по ним рассчитать переходы электронов с орбиты на орбиту и спектральные длины волн испускаемых фо­тонов. Однако для нахождения этих длин радиусы орбит определять не обязательно. Можно обойтись и без урав­нения [142], определяющего длину спектральных линий:

l/ l₂₁ = R_¥ (1/ n₁² - 1 /n₂²). (6.24)

Это уравнение получено из условия целочисленного квантования и отображает испускание фотонов электро­нами не со всех электронных орбит, а только с части их, начиная с некоторой случайной 1. И например, у водорода эмпириче­ски фиксируется, почти на поря­док больше спектральных линий, чем то количество, ко­торое объясняется теоретически.

Поскольку уравнение (6.16) определяет пошаговый порядок вычисления спектральных линий каждого эле­мента, а длина шага, есть половина длины стоячей вол­ны, образуемой атомом, то и количество спектральных линий, которые могут быть испущены каждым элемен­том таблицы Менделеева, исчисляется от многих тысяч до десятков тысяч. Фактически наблюдается только не­которая часть из них. Это вызвано тем, что большая часть спектра испускания находится в глубоком ульт­рафиолете, другая часть еще не отождествляется с элементами, которыми она испускается, третья ис­пускается изотопами и не отделена от линий, испус­каемых элементами (так, например, в водородной серии Лаймана присутствует линия дейтерия. А серии Бальме­ра, Пашена и последующие, похоже, водородом не испускаются). И главное ¾ сами спектральные линии ис­пускаются элементами во множестве физических взаимодействий, а приборно замеряются с точной фик­сацией элемента испускания всего несколько видов (в пламени, разрядный, искровой, вероятно плазменный, от звезд ¾ вот, пожалуй, и все) и в очень узкой полосе разрежения, в основном атмосферного. Наконец, от­сутствует теория построения структуры испускания спектральных линий элементами, а существующая квантовая модель не может считаться удовлетвори­тельной уже потому, что не обеспечивает расчета спектральных линий даже такого всесторонне изучен­ного элемента, как водород.

Рассмотрим возможность построения структуры спек­тральных линий водорода не квантовыми методами. Рассмотрение начнем с анализа структуры наиболее известных серий спектральных линий водорода: серий Лаймона, Бальмера, Пашена, Брекета и Пфунда. Серий эти являются в некоторой степени классическими, поскольку рассчитываются методами квантовой механики по обобщенной формуле [148]:

w = R_¥ (1/ m² - 1/ n²), (6.25)

где w - частота излучаемого фотона, R_¥ - «постоянная» Ридберга, m - 1, 2, 3,..., п - т + 1.

И считается, что полученные по формуле (6.25) спек­тральные линии относятся именно к водороду, охваты­вают все его линии, а сами серии являются как бы спектроотображением наличия водорода в структуре то­го элемента, в котором встречается хотя бы несколько линий данных серий. К тому же все они давно уже за­фиксированы спектроскопическими методами.

И все же есть достаточно веские основания для со­мнения в истинности таких представлений. Можно по­казать теоретически, что многие линии данных спектров (кроме линий серии Лаймана) не входят в структуру системы линий, образуемых в результате испускания фотонов атомом водорода. Построим таблицу всех пяти спектральных линий водорода (табл. 26) с использова­нием коэффициента Ридберга R_¥ = 106677,6 и квадрата коэффициента темперированной секунды музыкального ряда k = 1,0594.... Отметим, что две спектральные ли­нии серии Лаймана с длиной волны l = 1215,67 и l' = 1026,02 при умножении на коэффициенты: 4; 2,2449241; 1,7817974; 1,58740105 дают последовательно длины волн линий серий Бальмера, Пашена, Бреккета, Пфунда:

Сер. Сер. Сер. Сер. Сер.

Лаймана Бальмера Пашена Бреккета Пфунда

1,216·10^-5х4=4,863·10^-5х2,245=1,092·10^-4х1,762=1,954·10^-4х1,587 = 3,088·10^-4.

1,026·10^-5х4=4,104·10^-5х2,245=9,213·10^-5х1,762=1,642·10^-4х1,587 = 2,508·10^-4.

(В табл. 26 указаны стрелками.)

Процессы последовательного сквозного перехода ве­личин спектральных линий из одной серии в другую при умножении на коэффициенты, являющиеся степенью одного и того же иррационального числа k = 1.0594... темперированной секунды музыкального ряда. Квадрат k² = (1,0594,..)² = 1,1224... похоже, определяет шаг попе­речной волны, в узлах которой и располагаются электроны числа: 4 = (1,12246)¹²; 2,2449241 = (1Д2246)⁷; 1,7817974 = (1.12246)⁵; 1,58740105 = (1,12246)⁴,… и так далее..., которые на сегодня не замечены в квантовой механике, случайностью быть не могут и отображают, по всей видимости, такую взаимосвязь между всеми ли­ниями серий, при которой наличие любой линии в спек­тре свидетельствует о существовании смежных, через коэффициенты, линий и в других сериях. А, следователь­но, серии спектральных линий водорода, занесенные в табл. 26, по меньшей мере не полны. И если проводить деление всех уже известных линий названных серий, начиная с серии Пфунда, на соответствующие коэффи­циенты, то в столбце каждой последующей серии поя­вятся новые спектральные линии, которые в настоящее время не отождествляются с водородом и будут обна­ружены при анализе уже имеющихся спектрограмм. Но все же основное заключается в том, чтобы понять, ли­нии каких элементов включают в себя серии от Бальмера до Пфунда и почему квантовая механика допускает возможность совмещения в одной серии линий спек­тров, относящихся к другим элементам или изотопам.

Подчеркну, что величина темперированной секунды есть одна двенадцатая степень от числа 2. И в своем степенном возрастании секунда проходит все числа на­турального ряда таким образом, что величина образуе­мых ею чисел близка к числам натурального ряда. Сле­довательно, при знании радиуса любой из орбит атома, последнюю можно обозначить номером 1, что обуслов­ливает нахождение радиусов некоторых других орбит, кратных степени коэффициента k и потому совпадаю­щих с числами натурального ряда, а по ним и многих спектральных линий данного элемента. Именно включе­ние в «постоянную» Ридберга теоретического радиуса боровской орбиты электрона, совпадающей с точно­стью до четвертого знака с фактическим радиусом од­ной из электронных орбит атома водорода и обуслови­ло выявление части спектра водорода в виде спектральных серий, той части, которая соответст­вовала степени чисел натурального ряда и потому ока­залась как бы подтверждением квантовой структуры расположения орбит в атоме. Для других элементов такое совпадение отсутствует, а потому и не удается теоретическое построение спектральных линий этих элементов.

Рассмотрим таблицу спектральных линий от Бальмера до Пфунда, полученную расчетом по формуле (6.16) с использованием коэффициента k = 1,12246... и коэффи­циента Ридберга, равного 109677,5 (табл. 26).

Таблица 26

Таблица 27

Серия	Серия	Серия	Сертия	Серия
Лаймана	Бальмера	Пашена	Бреккета	Пфунда
3112,9 Ü	12451Ü	27953 Ü	49807 Ü
2463,9 Ü	9855,8 Ü	22125 Ü	39423Ü
2077,9 Ü	8311,6 Ü	18659Ü
1938,8 Ü	7755,2 Ü	17409 Ü	31020 Ü
1644,1 Ü	6576,5Ü
1641,2 Ü	6564,7 Ü	14737 Ü	26258Ü
1511,6 Ü	6046,6 Ü	13547 Ü	24186Ü
1410,41 Ü	5641,6 Ü	12665 Ü
1368,4Ü	5473,6 Ü	12288 Ü	21894Ü
1330,8 Ü	5323,2 Ü	11950 Ü	21293 Ü
1215,6Ü	4862,5Ü	10916 Ü	19450 Ü
1137,4 Ü	4549,8 Ü	10214 Ü	18189 Ü
1133,0 Ü	4532,0 Ü	10074 Ü
1082,2 Ü	4328,7 Ü	9717,8 Ü	17315 Ü
1060,5 Ü	4242,2 Ü	9523,5 Ü
1026,0Ü	4104,0Ü	9213,3 Ü	16416Ü
1000,6 Ü	4000,6 Ü	8981,2Ü
994,75 Ü	3979,0Ü
972,52 Ü	3890,1 Ü
959,35 Ü	3837,4 Ü
949,13Ü	3796,5Ü

Покажу, опираясь на длины волн табл.26, какие спек­тральные линии, отсутствующие в современных спра­вочниках, образуются посредством деления длин сери­альных линий на коэффициенты: 4, 2,2449..., 1,7817..., 1,5874... и т.д. и могут быть обнаружены (табл. 27) при анализе спектров водорода. В сериях табл. 27 полужир­ным шрифтом обозначены длины линий всех известных серий, а простым, те из линий, которые в настоящее время не относятся к спектру водорода.

Вернемся к структуре атома и совокупности стоячих волн, определяющих взаимодействие ядра с электрона­ми, входящими

в состав атома. Собственная пульсация ядра возбуждает в области его поверхности возникнове­ние волн разрежения и сжатия эфира. Возникающая объемная волна имеет два определяющих параметра: продольную и поперечную длину волны. Продольная длина волны l пропорциональна расстоянию от центра ядра до его поверхности, т.е. радиусу атома а, и опреде­ляется произведением; l = 2 pа.

Аналогично продольная длина n -й волны равна: l_n = 2 pа_n. Особенность продоль­ной волны в том, что она имеет неизменяемую по длине плотность и в момент возникновения отделяется от по­верхности ядра, движется, удлиняясь к периферии ато­ма. Практически в любом месте она представляет собой длину круга единой плотности, не имеющего попереч­ного направления. Вот это поперечное направление, оп­ределяемое удлинением радиуса ядра, и становится «ис­тинной» длиной волны. Истинной потому, что именно в этом направлении происходит чередование сжатий и разрежений эфира, т.е. происходят те качественные из­менения пространства, которые и образуют волну. (На­звание «истинное» дано для того, чтобы не было ассоциации с современным представлением поперечной волны.) Но двигаются они не одни. Навстречу им от других ядер в том же пространстве эфира двигаются истинные волны от окружающих ядер, имея ту же самую длину волны, амплитуду и фазу. (Если параметры волн не сов­падут по количественной величине, то такие ядра пере­мещаются относительно друг друга до тех пор, пока не будет достигнуто совпадение этих параметров.) В ре­зультате сложения движущихся навстречу друг другу сжатий — разрежений эфира все межъядерное про­странство «расчерчивается» стоячими волнами с чере­дующимися узлами и пучностями. То есть само про­странство как бы квантуется стоячими волнами строго определенной поперечной длины, равной через узел длине двух несимметричных полуволн (l_р - ради­альная, рис. 82).

Отмечу, что движение поперечных волн происходит в пространстве изменяемой плот-ности эфира и потому гео-метрическая длина волны l_р, находящейся ближе к поверх-ности ядра, будет меньше длины волны l_р1 нахо­дящейся далеко от Рис. 82. ядра (эффект изменения плотности пространства), хотя физическая длина их останется не­изменной.

На сегодняшний день способов определения длины истинной волны, похоже, не найдено. Однако можно полагать, что

длина эта пропорциональна темпериро­ванной секунде k = 1,05964... гармоничной русской мат­рицы, и квадрат этой секунды k² = 1,122462... есть та ве­личина, на которую изменяется радиус ядра DR при пульса-ции, и это изменение становится длиной попе­речной волны. (Однако полной уверенности в этом еще нет и не исключено, что именно коэффициент k, а не его квадрат определяет полную длину истинной волны. То­гда ее приведенный радиус равен: аn = l_n/ 2 p). А истин­ной волны вычисляется по формуле:

l = а_nkⁿ - а. (6.26)

Найдем величину l_n, начиная, например, от боровской орбиты.

Длина полуволны от боровской орбиты во вне равна:

а_бk = 5,292·10^-9·1,059463... = 5,6067·10^-9 см,

l²/ 2 = а_о - а_бk = 3,1468·10^-10 см.

Аналогично можно рассчитать длину истинной волны в любой области атома. Она разделяется узлом на две части. Узел это та область пространства атома, ко­торую может занимать, а может не занимать («пус­той» узел) один из электронов атома (возможно, не­сколько?). Таким образом, узлы волн «квантуют» пространство электрона пропорционально k, «созда­вая» зону орбитального «обитания» электронов. Воз­можность перемещения электронов на другие орбиты ограничена их собственными свойствами, в первую оче­редь энергией, частотой самопульсации, и пучностями, отделяющими один узел от другого. Эта возможность, похоже, реализуется только в двух случаях, когда изме­нение свойств электрона медленно передвигает его че­рез зону пучности в зону другого узла и он, передвига­ясь, совершает «малый» скачок без испускания кванта, и когда плотность тела электрона превышает порог пере­хода узла (т.е. плотностный порог от a к a'), и происхо­дит испускание фотона «большим» скачком (переход с орбиты на орбиту).

В этом случае электроны, достигнув порога a' (порога четырехмерной плотности), испускают четырехплотностный фотон, и, оставляя тем самым свою «разрыхлен­ную» трехмерную плотность a, перемещаются (точнее «загоняются» напряженностью ядра) на более близкую к ядру орбиту, на ту, где полностью «восстанавливается» их трехмерностность пропорционально коэффициенту Ридберга. Вернемся к нему (6.19) и рассмотрим составляю­щую его структуру:

R_¥ = 1/4 paа_б = 1/2 al. (6,27)

Из (6.27) ясно, что испускание фотона есть следствие достижения электроном данной орбиты предельной плотности трехмерного состояния 2 a (Возможно об­разование внутри электрона трехмерной плотности не­коего керна плотности четырехмерной.) «Сосущество­вание» двух тел различной плотности нарушается, и тело четырехмерной плотности (керн), покидая элек­трон, улетает в виде фотона за пределы атома, а «об­легченный» по плотности электрон перемещается на ту орбиту, которая пропорциональна его вновь «на­бранной» плотности и установившейся длине волны. В этом процессе важно то, что фотон вылетает до начала перемещения электрона на новую орбиту. Именно это обстоятельство сужает ширину спектральной линии фо­тона.

Исходя из уравнения (6.16)

l_np = 1 / (R_¥n - R_¥p),

заменив в (6.16) R_¥, на правую часть (6.27) и проведя преобразования, находим классическое (не квантовое) уравнение, определяющее длину волны испускаемого фотона для тех случаев, когда нам известно расстояние от центра ядра до орбиты, с которой испущен фотон а_п, и орбиты, на которую он перемещается а_р:

l_np = 4 paa_nа_p /(a_p - a_n). (6.28)

Используя уравнение (6.28), можно по одной из­вестной спектральной линии определить теоретически весь спектр испускаемых некоторым элементом фото­нов и, следовательно, сам элемент. Отмечу, что теоретически испускание фотонов может начинаться электронами с первой от ядра орбиты (электрон после ис­пускания падает на ядро?), со всех последующих орбит, кончая теми электронами, которые обращаются на гра­ничной межатомной зоне. Это, конечно, в случае моно­тонного изменения эфирной плотности от ядра к пери­ферии. Однако и плотность изменяется не монотонно, а скачкообразно, образуя «отграниченные» сферы различ­ной плотности, находящиеся у атомов каждого элемента на различных расстояниях от ядра. А потому электроны элементов «активнее» испускают фотоны в отграничен­ных областях атомов, что и делает спектр каждого эле­мента серийно индивидуальным, а элементы ¾ распозна­ваемыми по спектру.

Особенность предлагаемого метода определения длин волн заключается в том, что он, в принципе, позволяет по одной спектральной линии из любой области спек­тра, используя уравнение (6.28), восстановить всю гам­му остальных спектральных линий и коэффициент, по­добный коэффициенту Ридберга, для данного элемента. Поскольку операция восстановления достаточно проста, опустим ее и вернемся к электронам, находящимся не за пределами атомов, а внутри их. Еще раз отмечу, что плотность эфирного пространства от периферии (ней­тральной зоны) атома к ядру возрастает, что и обуслов­ливает сокращение геометрического расстояния между электронными орбитами и уплотнение тел самих элек­тронов. (Происходит то же самое, что наблюдается у планет Солнечной системы. Более близкие к Солнцу планеты меньшего размера имеют большую поверхно­стную плотность, чем отдаленные.) Понятно поэтому, что именно плотность соответствующего простран­ственного размера определяет все параметры движе­ния электронов и испускаемых ими фотонов. Надо по­лагать, что плотностные условия значительно «замедляют» как процесс накопления энергии для «вы­работки» фотонов-кернов, так и процесс выхода их из ядра в межядерную зону. Естественно при этом, что, двигаясь наружу из внутренней области ядра, фотоны, перемещаясь в пространстве уменьшающейся плотно­сти, изменяют все параметры своей пульсации и поэто­му длина волны фотона, вылетевшего, допустим, из средней области атома в межатомную зону, может быть на несколько порядков больше, чем в области его испус­кания. По формуле (6.28) можно получить длину волны l_n любого фотона в той области атома, в которой он был испущен электроном. Для компенсации плотности эфи­ра и нахождения длины волны фотона в межатомном пространстве необходимо умножить l_n на коэффициент k в степени n, где п - количество длин поперечных волн от места его испускания до межъядерного пространства:

l_р = kⁿl_n.

Эта операция не применяется к фотонам, испущенным водородом за «пределами» атома, потому, что соответ­ствующие орбиты электронов появляются вследствие разрежения атмосферы, изменяющей эфирную плотность атомов водорода и «разуплотняющей» электроны. Изменение пространственной плотности вызывает обра­зование «дополнительных» орбит, как бы во вновь обра­зовавшемся пространстве, за пределами атомного раз­мера, что способствует ускорению испускания фотонов с находящихся на них электронов.

Следует отметить поэтому, что количество электро­нов в атомах веществ может не соответствовать их атомному номеру, поскольку не электроны обусловливают свойст­ва веществ, а их расположение в атоме существенно не влияет на физические и химические характеристики элементов. Всё свойства веществ определяются в пер­ вую очередь средней плотностью нейтральных зон, ядер и пространства атомов, их самопульсацией, а также межъядерным расстояни­ем. Плотность и расстояние между ядрами (иначе говоря, плотностные объемы атомов) ¾ вот те факторы, которые определяют прочностные параметры и строят весомые тела. Но это отдельная и большая тема, на которой здесь останавливаться не бу­дем.

6.7. Единство механики, электродинамики

и квантовой механики

Уже три четверти века, с легкой руки А. Эйнштейна, фи­зики грезят «великим объединением» четырех «фунда­ментальных законов» взаимодействий природы в рамках единой теории всего сущего. Однако задача оказалась достаточно сложной и, как показывает опыт значитель­ных затрат времени и усилий, решение ее затягивается. Это затягивание обусловлено не отсутствием мощных коллайдеров, не низким быстродействием вычислитель­ной техники и не слабостью математического аппарата, а теми мировоззренческими принципами и постулатами, которые заложены в основание современных физиче­ских теорий. Не останавливаясь на их гносеологическом анализе, отмечу, что вопрос о необходимости объедине­ния, как уже говорилось, есть следствие предваритель­ного, еще со времен Ньютона, постулативного разъеди­нения описания единой природы на несколько обособленных научных направлений и выбора первич­ного понятийного аппарата, обусловившего это разделе­ние.

Принципиальным вопросом, определяющим необхо­димость объединения или иного восстановления едино­го описания природных процессов, является вопрос о структурной изотропии или анизотропии материального мира.

Надо сначала понять ¾ представляет ли из себя мир монотонную бесструктурную изотропную вещественно-невещественную систему, образуемую макро- и микро­миром, в которой Действуют взаимоисключающие зако­ны (например, законы классической механики отлича­ются от законов электродинамики, а квантовые законы принципиально несовместимы с классическими).