Подставляя (7) в (6), получим

i = i_нас (e^±qU/kT- 1) (8)

На рис.3 показан график вольт - амперной характеристики p-n-перехода, отвечающий уравнению (8). Он вычерчен в разном масштабе для прямой и обратной ветвей, так как в масштабе, в котором нанесен прямой ток, график для обратного тока слился бы с осью абсцисс. Отношение прямого тока к обратному при одном и том же значении напряжения называется коэффициентом выпрямления

k = I_пр /I_обр. (9)

Коэффициент выпрямления может достигать значений ~10⁹, что свидетельствует о том, что p-n-переход обладает практически односторонней (униполярной) проводимостью, проявляя высокие выпрямляющие свойства.

С ростом температуры выпрямляющая способность p-n-перехода уменьшается и при некоторой температуре исчезает совсем. Это объясняется тем, что концентрация основных носителей определяется концентрацией примесей и от температуры практически не зависит, а концентрация неосновных носителей резко увеличивается с повышением температуры. Таким образом, при нагревании можно достичь такой температуры, при которой концентрация неосновных носителей станет равной концентрации основных и потенциальный барьер исчезнет.