поверхностями.
В рассмотренных случаях выражения коэффициентов теплоотдачи получены в предположении, что нагретое тело находится в неограниченном пространстве: газ (жидкость), нагреваясь у поверхности тела за счет конвекции, уносится в окружающую среду, охлаждение его протекает где-то вдали и не влияет на процесс теплообмена.
В прослойках между поверхностями процессы нагревания и oxлаждения протекают вблизи друг от друга и их невозможно разделить. В этом случае сложный процесс теплообмена принято рассматривать как передачу тепла от одной поверхности к другой за счет некоторой эквивалентной теплопроводности среды λэ, заключенной между этими поверхностями. Другими словами, полагается, что прослойка между поверхностями представляет некоторое тело с коэффициентом теплопроводности λэ (рис.1.2).
Рис.1.2. Прослойка с эквивалентной теплопроводностью.
Приняв поверхности изотермическими, тепловой поток, переносимый кондукцией от одной поверхности к другой через такую прослойку, в соответствии с (3.12) и (3.13) будет равен
где t1 t2 - температура поверхностей;
δ и S - толщина прослойки и площадь поверхности.
Введя понятие конвективно - кондуктивного коэффициента теплопередачи
получим выражение, аналогичное закону Ньютона
P = k (t1-t2) S. (1.15)
В конечном итоге при определении теплового потока Р задача сводится к определению коэффициента теплопередачи k.