Намагничивающая сила однофазной обмотки

Рассмотрим в начале простой случай, 2-х полюсную обмотку однослойную 2Р = 2, Р = 1 с полным шагом у = t = q = 1, т.е. катушка и будет фаза. Намагничивающая сила катушки F = i×W_k, а на полюс F_k =1/2×i×W_k. Так как любая магнитная силовая линия сцеплена с одним и тем током i и число витков W, то н.с. на полюсном делении будет в пространстве постоянной, т.е. в пространстве намагничивающая сила катушки имеет форму прямоугольника, а во времени изменяется по синусоидальному закону, т.к.

. Максимум

Первая пространственная гармоника ;

Амплитуда намагничивающей силы катушечной группы однослойной обмотки

Амплитуда намагничивающей силы катушечной группы двухслойной обмотки с укороченным шагом

Намагничивающая сила фазы для двухслойной обмотки

Чаще используют амплитуду н.с. на один полюс

или

Запишем закон изменения н.с. однофазной обмотки.

Для оси фазы

Намагничивающая сила в любой точке пространства и в любой момент времени определится

, или

Это выражение пульсирующей волны намагничивающей силы фазы. Более удобно иметь дело с вращающейся намагничивающей силой, но с постоянной амплитудой. Заменим пульсирующую н.с. двумя бегущими волнами, используя тригонометрическую формулу

, отсюда

, тогда

F^’ F^’’

- прямая волна, - обратная волна.

Представим графически, что пульсирующая волна равна сумме двух бегущих волн в разные стороны с постоянной амплитудой. Условием бегущей волны является постоянство аргумента при синусе, т.е. для прямой волны

, продифференцируем ,