Рассмотрим однородную стенку толщиной δ, коэффициент теплопроводности которой постоянен и равен λ. На наружных поверхностях стенки поддерживаются постоянные температуры t с1 > t с2. Температура изменяется по толщине (по оси х). В этом случае температурное поле одномерно, изотермические поверхности плоские и располагаются перпендикулярно оси х -
Рисунок – Однородная плоская стенка.
На расстоянии х выделим внутри стенки слой толщиной dx, ограниченный двумя изотермическими поверхностями. На основании закона Фурье уравнение (6.1):
или . (А)
Величина q при стационарном тепловом режиме постоянна в каждом сечении, поэтому
. (В)
Постоянная интегрирования С определяется из граничных условий, а именно при х = 0 t = t c1 = C, а при х = δ t = t c2.Подставляя эти значения в уравнение В
. (С)
. (6.4)
Следовательно, количество тепла, переданное через 1 м2 стенки в единицу времени, прямо пропорционально коэффициенту теплопроводности λ и разности температур наружных поверхностей Δ t и обратно пропорционально толщине стенки δ.
|
|
Отношение λ/δ называется тепловой проводимостью стенки [Вт/(м2∙К], а обратная величина δ/λ= Rλ – ее тепловым или термическим сопротивлением [м2∙К/Вт].
При постоянном значении λ температура однородной стенки изменяется по линейному закону.