Потенциал. Разность потенциалов. Напряжение. | |
Потенциал электростатического поля — скалярная величина, равная отношению потенциальной энергии заряда в поле к этому заряду: - энергетическая характеристика поля в данной точке. Потенциал не зависит от величины заряда, помещенного в это поле. | |
Т.к. потенциальная энергия зависит от выбора системы координат, то и потенциал определяется с точностью до постоянной. За точку отсчета потенциала выбирают в зависимости от задачи: а) потенциал Земли, б) потенциал бесконечно удаленной точки поля, в) потенциал отрицательной пластины конденсатора. | |
- следствие принципа суперпозиции полей (потенциалы складываются алгебраически). | |
Потенциал численно равен работе поля по перемещению единичного положительного заряда из данной точки электрического поля в бесконечность. В СИ потенциал измеряется в вольтах: | |
Разность потенциалов | |
Напряжение — разность значений потенциала в начальной и конечнойточках траектории. Напряжение численно равно работе электростатического поля при перемещении единичного положительного заряда вдоль силовых линий этого поля. Разность потенциалов (напряжение) не зависит от выбора системы координат! | |
Единица разности потенциалов Напряжение равно 1 В, если при перемещении положительного заряда в 1 Кл вдоль силовых линий поле совершает работу в 1 Дж. | |
Связь между напряженностью и напряжением . | |
Из доказанного выше: → напряженность равна градиенту потенциала (скорости изменения потенциала вдоль направления d). | |
Из этого соотношения видно: 1. Вектор напряженности направлен в сторону уменьшения потенциала. 2. Электрическое поле существует, если существует разность потенциалов. 3. Единица напряженности: - Напряженность поля равна 1 В/м, если между двумя точками поля, находящимися на расстоянии 1 м друг от друга существует разность потенциалов 1 В. | |
Эквипотенциальные поверхности. ЭПП - поверхности равного потенциала. Свойства ЭПП: - работа при перемещении заряда вдоль эквипотенциальной поверхности не совершается; - вектор напряженности перпендикулярен к ЭПП в каждой ее точке. | |
Измерение электрического напряжения (разности потенциалов) Между стержнем и корпусом — электрическое поле. Измерение потенциала кондуктора Измерение напряжения на гальваническом элементе Электрометр дает большую точность, чем вольтметр. | |
Потенциальная энергия взаимодействия зарядов. | |
Потенциал поля точечного заряда | |
Потенциал заряженного шара а) Внутри шараЕ=0, следовательно, потенциалы во всех точках внутри заряженного металлического шара одинаковы (!!!) и равны потенциалу на поверхности шара. б) Снаружи поле шара убывает обратно пропорционально расстоянию от центра шара, как и в случае точечного заряда. | |
Перераспределение зарядов при контакте заряженных проводников. Переход зарядов происходит до тех пор, пока потенциалы контактирующих тел не станут равными. |
Основные уравнения электростатики и их общее решение в бесконечном пространстве.
|
|
|
|
Уравнения электростатики получаются, если в общих уравнениях Максвелла частные производные по времени и плотность тока положить равными нулю:
Первое уравнение позволяет ввести потенциал
Тогда второе уравнение дает уравнение
которое называется уравнением Пуассона.
Фундаментальное значение имеет уравнение для потенциала точечного заряда
где -дельта функция. Прямой проверкой показывается, что его решение есть
Это решение называется фундаментальным и позволяет написать общий вид решения уравнения Пуассона для произвольной плотности
Первый интеграл описывает вклад объемного заряда с плотностью и называется ньютоновским потенциалом. Второй интеграл описывает вклад поверхностных зарядов с плотностью и называется поверхностным потенциалом.
Используя связь потенциала и напряженности поля, получаем уравнение
Две последние формулы дают решение прямой задачи электростатики в бесконечном пространстве (определение поля по распределению заряда).
13. Прямые задачи электростатики в ограниченном пространстве.
Если пространство ограничено, то для определения единственного решения уравнения Пуассона необходимо указать граничное условие. Различают две задачи.
Задача Дирихле (на границе задан потенциал)
где -область, в которой поставлена задача, а -ее граница.
Задача Неймана (на границе задана нормальная производная потенциала)
Обе задачи имеют единственное решение.
14. Мультипольное разложение.
На расстояниях от системы точечных зарядов , много больших размеров системы, потенциал можно представить в виде сумму (разлагая в ряд Тейлора по малым ):
где
( -полный заряд или мультиполь нулевого порядка),
( -дипольный момент или мультиполь первого порядка),
( -квадрупольный момент или мультиполь второго порядка).
15. Некоторые методы решения задач электростатики.
Метод изображений.
Пусть сформулирована задача электростатики, в которой на некоторой поверхности задан постоянный потенциал. Тогда к реально существующим зарядам добавляются заряды изображения, величина которых и расположение подбираются так, чтобы в новой задачи указанная поверхность имела заданный потенциал. Примеры отражение в плоскости, отражение в сфере и так далее.
Метод инверсии.
К методу изображений близок метод инверсии, который основан на математической теореме об инверсии. Пусть есть потенциал системы зарядов расположенных в точках со сферическими координатами . Тогда
есть потенциал системы зарядов , расположенных в точках с координатами . Здесь -некоторое действительное число.
Теорема взаимности.
Пусть имеется система точечных зарядов . Тогда потенциалы каждого заряда равны
Пусть далее имеется другая система зарядов , в тех же точках. Тогда потенциалы равны
Умножим первое равенство на , второе на , оба просуммируем и вычтем одно из другого В результате получим
Нетрудно обобщить эту теорему и на неточечные проводники:
Если на проводниках при зарядах ,потенциалы равны , а при зарядах ,потенциалы равны ,тогда выполняется соотношение
16. Уравнения Лапласа в декартовой, цилиндрической и полярной системах координат.
Уравнением Лапласа называется уравнение
то есть это уравнение для потенциала при равной нулю плотности заряда.
|
|
Методом разделения переменных получается общий вид решения этого уравнения в различных системах координат.
В декартовой системе координат уравнение Лапласа имеет вид
В цилиндрической системе координат уравнение Лапласа имеет вид
В сферической системе координат уравнение Лапласа имеет вид
17. Уравнения теории для постоянных токов, граничные условия для токов.
В токостатике , но . Из уравнений Максвелла получаем
Отсюда следуют основные уравнения токостатики
Для постоянной удельной проводимости эти уравнения эквиалентны
Граничные условия для токов имеют вид
Задача токостатики в виде