Первое начало термодинамики:
,
где Q – количество теплоты, сообщенное системе или отданное ею; ∆U – изменение её внутренней энергии; А – работа системы, совершаемая против внешних сил.
Работа расширения газа:
(в общем случае);
(при изобарном процессе);
(при изотермическом процессе);
, или (при адиабатном процессе), где – показатель адиабаты.
Уравнения Пуассона, связывающие параметры идеального газа при адиабатном процессе:
, ;
.
Термический кпд цикла:
,
где Q1 – теплота, полученная рабочим телом от теплоотдатчика; Q2 – теплота, переданная рабочим телом теплоприемнику.
Термический кпд цикла Карно:
,
где Т1 и Т2 – термодинамические температуры теплоотдатчика и теплоприем-ника.
Изменение энтропии –
,
где А и В – пределы интегрирования, соответствующие начальному и конечному состояниям системы. Так как процесс равновесный, то интегрирование не зависит от формы пути.
Формула Больцмана:
,
где s – энтропия системы; W – термодинамическая вероятность ее состояния; k – постоянная Больцмана.