Теоретический напор рабочего колеса при бесконечно большом количестве лопастей согласно уравнению Эйлера определится по формуле
Нт= , м (4.1)
где g — ускорение силы тяжести в м/с2 (g = 9,81);
u2 и c2, u1 и c1 — окружная и абсолютная скорости движения частицы жидкости в м/с соответственно на входе в канал рабочего колеса и на выходе из него.
Обычно в центробежных насосах жидкость входит в каналы рабочего колеса радиально, т. е. при угле α = 90°. При этом cos α = 0 и выражение теоретического напора рабочего колеса примет вид:
Нт = , м. (4.2)
Окружная спорость u2 на внешней окружности колеса равна
u2= , м/с (4.3)
где D2 — диаметр рабочего колеса;
n — скорость вращения в об/мин.
Действительный напор насоса H, создаваемый рабочим колесом, будет всегда меньше теоретического: во-первых потому, что число лопастей в колесе не может быть бесконечным, а во-вторых потому, что и внутри самого колеса имеются гидравлические сопротивления, на преодоление которых тратится часть напора h.
Понижение напора по первой причине учитывается введением в формулу (3.2) поправочного коэффициента k на конечное число лопастей (k<1), а понижение напора по второй причине — введением в формулу гидравлического КПД - ηг.
|
|
Напор, развиваемый одним колесом центробежного насоса, пропорционален квадрату числа оборотов насоса и квадрату внешнего диаметра колеса
Н=kn2 , (4.4)
где n – число оборотов насоса в минуту,
D2 – внешний диаметр рабочего колеса, м;
K – коэффициент пропорциональности, зависящий от размеров рабочего колеса, качества изготовления насоса и величины угла выхода лопатки на внешнюю окружность колеса; для ориентировочных расчетов рекомендуется брать для насосов без направляющего аппарата k = (1.1 – 1,3)*10-4, а для насосов с направляющим аппаратом k = (1,1 – 1,4)*10-4.