Гармонічними називаються коливання, які відбуваються за законом синуса або косинуса. Найпростішою моделлю, що здійснює гармонічні коливання, є гармонічний осцилятор. Це є закріплена на пружині кулька, яка рухається без тертя, причому вважається, що вся маса осцилятора зосереджена в кульці, а вся пружність (деформаційна здатність) зосереджена в пружині. Гармонічні коливання осцилятора відбуваються під впливом пружної сили, яка лінійно залежить від зміщення
. (6.1)
Тоді, згідно другого закону Ньютона (), рівняння руху гармонічного осцилятора вздовж напрямку х записується у вигляді:
(6.2) або . (6.2a)
Це є диференціальне рівняння (другого порядку), розв’язок якого знаходиться у вигляді рівняння синусоїдальних або косинусоїдальних коливань, наприклад x (t)= A cos(w0 t +j), де w0 – частота цих коливань. Після підстановки цього рівняння і його другої похідної в рівняння (6.2а) знайдемо, що – це є так звана циклічна частота власних коливань гармонічного осцилятора (або пружинного маятника – невагомої пружини жорсткості k з кулькою, маса якої т), тобто коефіцієнт перед х у (6.2а) дорівнює . Частота коливань n (кількість коливань за одну секунду) зв’язана з циклічною частотою w0 співвідношенням: w0=2pn.
|
|
Математичний маятник також здійснює гармонічні коливання у випадку малих кутів відхилення. Під математичним маятником розуміють невелике тіло (матеріальну точку), підвішене на довгій нерозтяжній і невагомій нитці (такій, що розмірами тіла можна знехтувати порівняно з довжиною нитки ). У фізичному експерименті, для зменшення сили опору повітря при русі тіла, на нитці (або дротині) підвішують металеву кульку (рис.6.1). Покажемо, що рівняння руху математичного маятника має вигляд, аналогічний (6.2а).
Рис. 6.1
|
Рух кульки відбувається під дією результуючої двох сил . Вектор сили (також і вектор швидкості) напрямлений по дотичній до траєкторії руху, тобто до дуги кола, радіус якого , а отже є перпендикулярним до нього. Тому момент сили відносно осі, що проходить через точку підвісу, дорівнює
. (6.3)
Використаємо рівняння обертового руху (рівняння моментів), згідно якого
, (6.4)
де N – момент імпульсу, J – момент інерції маятника відносно осі обертання, який для точкового тіла дорівнює . Кутова швидкість , прирівнюючи вирази (6.4) і (6.3) одержуємо рівняння
, (6.5)
яке при малих кутах відхилення маятника, коли , набирає вигляду
|
|
або , (6.6)
тобто аналогічно рівнянням (6.2). Знак “мінус” взятий через те, що момент сили тяжіння надає маятнику кутового прискорення, зворотного кутовому відхиленню. Це рівняння показує, що j (або х) повинні бути такою функцією часу t, щоб друга похідна від цієї функції в будь-який момент дорівнювала самій функції, помноженій на величину (або ), тобто на . Отже, якщо зміна якоїсь фізичної величини описується рівнянням, аналогічним (6.2), значить вона здійснює гармонічні коливання з циклічною частотою w0. В даному випадку зміна кута з часом описується рівнянням , де частота коливань , а період коливань
. (6.7)
Наявність сили тертя опору повітря при русі кульки приводить до зменшення амплітуди коливання: енергія маятника витрачається на роботу сили тертя і в кінцевому випадку розсіюється як теплова енергія в навколишнє середовище, тобто зростає енергія теплового руху навколишніх молекул повітря. Коливання стають затухаючими.
Приймається, що сила тертя пропорційна швидкості кульки F т= –a v, (a – коефіцієнт опору), тому диференціальне рівняння коливного руху вздовж напрямку х приймає вигляд (у рівнянні (6.2) з’являється сила тертя, а у рівнянні (6.5) – момент сили тертя М т = ℓ ×a v = ℓ 2aw):
(). (6.8)
Розв’язком цього рівняння є функція (дивись рис. 6.2)
Рис. 6.2 |
. (6.9)
– амплітуда коливань, яка зменшується з часом за експоненціальним законом з показником затухання ,
А 0 – початкова амплітуда.
Циклічна частота затухаючих коливань w менша за циклічну частоту власних коливань w0 (не затухаючих) і визначається за формулою:
; . (6.10)
Логарифмічним декрементом затухання q називається натуральний логарифм відношення двох амплітуд, взятих через період Т. Він зв’язаний з величинами b і a співвідношенням:
. (6.11)
Якщо зробити заміну b=1/t, то формула для амплітуди затухаючих коливань запишеться у вигляді , де t - так званий “характеристичний час” або час релаксації – час за який амплітуда коливань зменшиться в е» 2,718 раз (це видно, якщо прирівняти t = t). Отже добуток bt = 1, і тоді q = Т /t = 1/ N e, де N e – кількість коливань, через які амплітуда зменшиться в е раз.
V. МЕТОДИКА ЕКСПЕРИМЕНТУ
Лабораторна робота виконується на установці, яка устаткована автоматичним фіксуванням часу коливань і числа повних коливань за допомогою універсального секундоміра РМ-14 і фотоелектричного датчика (див.рис.7.2). На передній стінці установки є три кнопки “СЕТЬ”, “СТОП”, “СБРОС”: “СЕТЬ” – вмикач мережі. Натиснувши на цю кнопку, вмикаємо джерело струму. Візуально це супроводжується свіченням цифрових індикаторів і лампочки фотоелектричного датчика. “СБРОС” – встановлення нуля вимірювача. Натиск цієї кнопки викликає скид показів секундоміра і генерацію сигналу дозволу на вимірювання. “СТОП” – закінчення вимірювання.
При допомозі двох кронштейнів, нижній із яких містить фотодатчик, регулюється довжина нитки маятника. При малій амплітуді коливань маятника його період визначається за формулою (6.7), де - довжина маятника, яка вираховується за формулою (L – довжина нитки, d – діаметр кульки) або вимірюється безпосередньо лінійкою від точки підвісу до центру кульки. Робоча формула для обчислення прискорення сили земного тяжіння є такою:
. (6.12)
VI. ПОРЯДОК ВИКОНАННЯ РОБОТИ