Интерференцией называется явление наложения волн, при котором происходит устойчивое во времени их взаимное усиление в одних точках пространства и ослабление в других в зависимости от соотношения между фазами этих волн. Основным условием наблюдения интерференции волн является их когерентность – постоянство во времени разности фаз складываемых волн в области регистрации. Интерферировать могут только те когерентные электромагнитные волны, в которых колебания происходят в одной плоскости (то есть поляризованные в одной плоскости).
Рассмотрим две бегущие плоские гармонические волны, распространяющиеся в среде, свойства которой одинаковы во всех точках и не зависят от направления (то есть однородной и изотропной).
Р А q θ d В D=dSinq Рис. 3.1. Интерференция волнот двух источников. |
При сложении векторов напряженности этих волн можно использовать как тригонометрическую (1.1), так и экспоненциальную формы записи. Первая чаще используется при расчете интерференционной картины от двух источников. Пусть два источника А и В (рис. 3.1), находящиеся на расстоянии d друг от друга, излучают когерентные плоскополяризованные волны, уравнения которых в окрестностях некоторой точки регистрации Р имеют вид:
|
|
и
. (3.1)
Тогда уравнение результирующей волны определяется как сумма
. (3.2)
После возведения этого соотношения в квадрат и усреднения можно получить формулу для расчета интенсивности результирующей волны в точке Р
, (3.3)
где I1 и I2 – интенсивности волн в точке наблюдения при работе источников по отдельности. Учитывая, что векторы и однонаправлены и волновые числа когерентных волн одинаковые, разность можно преобразовать к виду r. Величина Dr является разностью хода волн.
Согласно (3.3) результирующая интенсивность I принимает максимальное значение, когда Сos(kΔr+(φ01-φ02))=1. Для этого должно выполняться условие
, (3.4)
которое называется условием максимумов интерференции. Соответственно условием минимумов является соотношение
. (3.5)
Напомним, что величина Dr зависит от положения точки наблюдения. Поэтому в пространстве наблюдается чередование максимумов и минимумов, называемое интерференционной картиной. Часто при удаленной точке Р наблюдения интерференции (ri >> d) можно считать, что практически параллелен , и , где q - угол, указывающий направление на точку наблюдения (рис.3.1). Тогда в случае равенства начальных фаз условие максимумов при интерференции от двух источников запишется в виде:
|
|
при , (3.6 а)
а условие минимумов
d Sinθ =(2n+1) λ/2 при . (3.6 б)
При рассмотрении интерференционной картины от многих источников удобно складывать уравнения бегущих волн в экспоненциальной форме.