На рис. 2.9 представлены магнитные оси фаз, создаваемых фазными токами, направление которых указано на рисунке. Положение ротора фиксируется углом
γ = ωt + α относительно неподвижной магнитной оси фазы а.
Магнитные оси СМ сдвинуты друг относительно друга на 120, а угол между продольной d и поперечной q осьюсоставляет 90 электрических градусов.
Собственные индуктивности каждой из фазных обмоток являются периодическими функциями угла между магнитной осью фазы и продольной осью ротора. Исходя из физической сущности, индуктивность фазы не может быть равна нулю при любом значении угла , т. е. она будет иметь постоянную составляющую и переменную, изменяющуюся по синусоидальному закону, поскольку магнитное поле в воздушном зазоре в соответствии с принятыми упрощениями синусоидально.
Рассмотрим для примера изменение индуктивности фазы а (рис. 2.10, а). При , что соответствует совпадению магнитной оси фазы а с осью полюсов (осью d), индуктивность фазы а максимальна; при развороте ротора на угол 90º она минимальна и достигает снова максимального значения при . Отсюда следует, что переменная часть индуктивности фазы а изменяется по закону косинуса с периодом π, а индуктивность фазы а можно представить функцией:
|
|
Учитывая, что оси фаз сдвинуты друг относительно друга на 120°, можно записать выражения для собственных индуктивностей фаз b и с:
|
Lc = lср + l2 cos2(g + 120°).
Im=5.9997; fk=1.5284;Ta=0.075; t=0:0.000001:0.3;
ip=Im*sin(314.*t-fk); ia=Im*(-sin(-fk).*exp(-t/Ta));
ipr=ip+ia; plot(t,ipr); grid on; hold on; plot(t,ip); plot(t,ia)
Рис. 2.10. К определению собственной индуктивности фазы - (а) и взаимной индуктивности между двумя фазами - (б)
В (2.9) l ср - среднее значение индуктивности; l2 - амплитудное значение индуктивности двойной частоты, которые определяются по выражениям:
где l max, l min - максимальные и минимальные индуктивности фаз статора.
Взаимная индуктивность между двумя фазными обмотками статора также зависит от положения ротора. Она всегда отрицательна и достигает наименьшего абсолютного значения при совпадении продольной оси ротора с биссектрисой угла, образованного между этими фазными обмотками (рис. 2.10, б). Взаимная индуктивность достигает максимального значения при последующем развороте ротора на 90º и при этом поперечная ось совпадает с биссектрисой угла между осями фаз.
Минимальное абсолютное значение взаимной индуктивности между фазами a и b (Mab) будет иметь место при gab = 0 (), рис. 3.10, б; при gab = 90° () Mab по абсолютному значению максимальна. Взаимная индуктивность изменяется гармонически с периодом π и при последующем повороте ротора до 2π повторяется предыдущий цикл изменения.
|
|
Учитывая, что gab = g - 60°, gас = g + 60°; gbc = g + 180° – (см. рис. 2.10, б), получим выражения для взаимных индуктивностей фаз:
|
В (2.10):
Рис. 2.11. К определению взаимных индуктивностей фазных обмоток статора и обмоток ротора
Взаимные индуктивности между фазной обмоткой статора и обмотками ротора (возбуждения и демпферной в продольной оси)имеют наибольшее значение, когда продольная ось совпадает с осью фазной обмотки. При изменении угла γ от нуля до 360º взаимная индукция изменяется в соответствии с функцией косинуса с периодом 2π. По такому же закону изменяются взаимные индуктивности между фазными обмотками и поперечной демпферной, но максимальное положительное значение взаимной индуктивности будет иметь место при совпадении поперечной оси q с соответствующими фазными осями.
Выражения для определения взаимных индуктивностей приведены в (2.11–2.13).
|
|
|
В (2.11)–(2.13) Mf, Md, Mq максимальные значения взаимоиндукции фаз статора с обмотками возбуждения и демпферными по осям d и q.
Собственные индуктивности обмотки возбуждения и демпферных в продольной и поперечной осям – постоянные величины.
Пример 3.1. Расчет данных для построения зависимостей индуктивностей и взаимных индуктивностей СМ от угла γ.
Потокосцепление фазы а статора СМ в соответствии с (3.8.1) без учета демпферных обмоток:
где фазные токи: индуктивности и взаимные индуктивности в соответствии с (3.9) и (3.10):
, Mab = - mср + m 2 cos(2 g - 120º), Mac = -mср + m 2 cos(2 g + 120°).
Решение уравнения (Пр.1), подставив в него токи и индуктивности, имеет вид:
Индуктивность статорной обмотки по оси d определим как отношение потокосцепления фазы а к проекции амплитудного значения тока на ось d:
При фазных токах, определенных как
для поперечной синхронной индуктивности получим:
Индуктивность нулевой последовательности определим таким же способом, подставив токи нулевой последовательности, протекающие по статору в (Пр.1):
Для индуктивности нулевой последовательности получим:
Разностью l 2 – m 2 можно пренебречь, поскольку l 2 ≈ m 2 , и тогда
Решив совместно (Пр.2) – (Пр.4), находим:
Для гидрогенератора СВ 627/230-20Т, [ 9 ] c каталожными параметрами Sн=127,7 МВА, cosφ = 0,9:
получим:
При расчете учитывалось, что в относительных единицах индуктивности равны соответствующим индуктивным сопротивлениям: (см. подраздел 2.5.2).
Рис. 2.12. Кривые изменения индуктивностей и взаимных индуктивностей обмоток машины в зависимости от положения ротора
Искомые зависимости индуктивностей от угла γ будут иметь вид:
На рис. 2.12 приведены кривые изменения индуктивности фазы а и взаимных индуктивностей от угла поворота ротора γ для гидрогенератора СВ 627/230-20Т, рассчитанными в соответствии с (Пр.5).