I0. КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ ИЗЛУЧЕНИЯ И ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ИЗДУЧЕНИЯ С ВЕЩЕСТВОМ
Общие положения квантовой оптики
До начала XX века физики пристальное внимание уделяли изучению явлений и процессов, происходящих в макроскопических областях. В результате этого во второй половине XX века было практически закончено создание основных разделов классической физики, на которых она базировалась — механики и электродинамики — и с помощью которых удовлетворительно объяснялись все явления, происходящие в макроскопических областях пространства.
Однако во второй половине XIX и начале XX веков физики начинают интенсивно изучать микропроцессы, т.е. явления, происходящие в микроскопических областях — пространственных областях размером порядка .
Попытки применить аппарат классической физики к объяснению явлений микромира не дали результатов. На пути решения некоторых задач с позиций классической физики (излучение абсолютно черного тела, объяснение законов фотоэффекта и др.) возникли непреодолимые трудности.
|
|
Перед учеными встал вопрос о формировании новых физических основ и создании соответствующего математического аппарата, с помощью которых можно было бы решить эти вопросы (объяснить явления, происходящие в микромире).
Оказалось, что специфическим свойством процессов, происходящих в микромире, является явление квантования, заключающееся в том, что некоторые величины, с помощью которых описываются эти процессы, принимают дискретные значения. Впервые положение о дискретности возможных значений энергии гармонических осцилляторов, находящихся в тепловом равновесии с электромагнитным излучением, выдвинул в 1900 г. Макс Планк, которому удалось аналитически описать спектральное распределение энергии излучения в спектре абсолютно черного тела.
Дальнейшее развитие идеи Планка Альбертом Эйнштейном, предложившим принцип дискретности самого электромагнитного излучения (теория фотонов Эйнштейна, приведшая к корпускулярно-волновому дуализму излучения), теория Бора о строении водородоподобных атомов, основанная на идеях квантования энергетических уровней атомов (1913 г.), и сформулированный им принцип соответствия, а также выдвинутая де Бройлем гипотеза о корпускулярно-волновом дуализме частиц привели к созданию нового раздела физики, который был назван квантовой механикой. Основные положения и аппарат квантовой механики практически были сформулированы в 1925—1928 гг. де Бройлем, Шредингером, Гейзенбергом, Борном и Дираком.
Формула Планка
Статистическая теория излучения сыграла огромную роль в создании квантовой теории. Классическая электромагнитная теория света, объяснявшая широкий круг явлений, связанных с распространением света, и получившая всеобщее признание в конце XIX века и в начале XX века столкнулась с неопределенными трудностями в связи с вопросом об излучении абсолютно черного тела (теплового излучения). Объяснить излучение абсолютно черного тела и найти аналитическое выражение для спектральной плотности его излучения удалось Максу Планку. Планк представил абсолютно черное тело в виде набора осцилляторов, каждый из которых имеет запас энергии , кратный некоторому количеству энергии :
|
|
,
где .
Планк предполагал, что затруднения классической физики в описании излучения абсолютно черного тела связаны с неверным определением средней энергии осцилляторов. Поэтому, взяв за основу статистику Максвелла – Больцмана для частиц с дискретными значениями энергии он получил для среднего значения энергии следующее выражение:
.
Планк хотел устремить , и получить формулу для средней энергии одного осциллятора при непрерывном излучении энергии, однако получилась формула, совпадающая с формулой энергии классического осциллятора - . Тогда Планк предположил, что энергия может излучаться и поглощаться дискретными порциями . Подставив в формулу Релея — Джинса, он получил выражение для спектральной плотности излучения абсолютно черного тела в следующем виде:
(10.1)
где - постоянная, значение которой Планк определил как
Отметим, что спектральная плотность излучения связана со спектральной плотностью энергетической светимости (5.73) абсолютно черного тела соотношением:
и имеет размерность , то есть представляет собой объемную плотность излучения, приходящуюся на единичный спектральный диапазон частот.
Полученная формула правильно описывала излучение абсолютно черного тела, результаты хорошо совпали с опытными данными. А следовательно, и должна быть верной гипотеза Планка о том, что осцилляторы излучают энергию дискретными порциями, равными .
Теория фотонов Эйнштейна
Планк выдвинул знаменитый постулат: вещество не может испускать энергию излучения иначе как конечными порциями, пропорциональными частоте этого излучения. Можно было бы предположить, что и поглощение энергии осуществляется дискретными порциями.
Эйнштейн развил гипотезу Планка дальше. А именно, он предположил, что распространяющийся свет обладает корпускулярными свойствами, т.е. что само электромагнитное излучение состоит из отдельных корпускул — фотонов, несущих энергию, равную энергии кванта Планка. Эйнштейн предположил, что помимо количества энергии световой фотон должен обладать и определенным импульсом . Из теории относительности Эйнштейна известно, что полная энергия частицы с массой покоя равна
,
где и - скорость частицы.
Импульс частицы равен
.
Отсюда следует соотношение:
, (10.2)
где - полная энергия, - энергия покоя частицы.
Эти формулы справедливы для скоростей частиц, соизмеримых со скоростями света. Для тел, движущихся на земле можно считать .
Для фотона и . Следовательно Е можно устремить к бесконечности, если . Поэтому Эйнштейн сделал вывод, что масса покоящегося фотона равна нулю (). Если , то тогда
,
,
где — волновое число, - модифицированная постоянная Планка. Вводя понятие волнового вектора , где - единичный вектор направления движения фотона, мы можем теперь записать, что фотон характеризуется энергией и импульсом .
Эти формулы связывают волновые и корпускулярные свойства света. Это можно объяснить, если считать, что свет имеет двойственный характер, т.е. обладает одновременно корпускулярными и волновыми свойствами. Примиритель этого дуализма — постоянная Планка.
|
|
Дуализм света позволяет при рассмотрении оптического излучения использовать различные представления, а именно, представлять излучение или в виде световых волн, или в виде фотонных коллективов. При выполнении определенных условий, волновая оптика реализует свой предельный случай, отвечающий геометрической оптике.