Розглянемо вольт-амперну характеристику газонаповнених детекторів (рис.5.2), яка являє собою залежність іонізаційного струму І від напруги Uміж електродами.
В першій області внаслідок низької напруги на електродах
значна частина заряджених частинок (іонів та електронів) не досягає відповідних електродів, рекомбінуючись(тобто возз'єднуючись)
в нейтральні молекули.
Починаючи з деякої напруги Uн іонізаційний струм в детекторі досягає насичення і практично не змінюється при збільшенні Uв певних межах. Це пов’язано із підвищенням кінетичної енергії заряджених частинок, що дозволяє практично всім їм досягати електродів. Лічильники, які працюють в області насичення, називаються іонізаційними камерами.
Подальше збільшення напруги (третя область) приводить до зростання іонізаційного струму за рахунок вторинної іонізації, коли електрони після іонізації одних молекул газу встигають під дією електричного поля набрати швидкість, достатню для іонізації інших молекул газу. Внаслідок вторинної іонізації відбувається лавиноподібне збільшення кількості заряджених частинок. Відношення заряду, що утворився на електродах, до первинного заряду називається коефіцієнтом газового підсилення, який може досягати величин 104 -107. В цій області працюють пропорційні лічильники.
Області: І-рекомбінації, ІІ-насичення, ІІІ-пропорційності, ІV-обмеженої пропорційності, V-Гейгера-Мюллера, VІ -самочинного розряду; частинки з енергіями: 1-високими,2-низькими.