Распределение интенсивности можно получить и путем векторного сложения колебаний. В этом случае каждое гармоническое колебание описывается вектором , длина которого равна Рис.3
амплитуде (для заданного угла ), а фаза учитывается путем поворота на угол относительно вектора при . Векторные диаграммы для показаны на рис.3
В точках колебания синфазны (напряженности электрического поля во всех волнах одновременно достигают максимального значения и одновременно обращаются в нуль). Суммарная амплитуда в этих точках максимальна (главные максимумы, векторная диаграмма на рис.3, a).
С увеличением угла каждая следующая волна запаздывает по фазе от волны на . На такой же угол повернутся векторы относительно друг друга (диаграмма на рис.3, б). Амплитуда A результирующего колебания уменьшается, уменьшается и интенсивность. Дополнительные построения на рис.3, б позволяют легко найти амплитуду А и интенсивность .
Когда угол , увеличиваясь, достигает значения , при котором разность фаз равна , векторная диаграмма имеет вид правильного N -угольника (диаграмма на рис.3, в).
|
|
Аналогичным образом можно построить векторные диаграммы для других характерных точек интерференционной картины (см. рис.3, точки г, д).