Циклы паротурбинных установок (ПТУ)
Паротурбинная установка является основой современных тепловых и атомных электростанций. Рабочим телом в таких установках является пар какой-либо жидкости (водяной пар). Основным циклом в паротурбинной установке является цикл Ренкина.
Принципиальная схема ПТУ показана на рис.7.1 и процесс получения работы происходит в следующим образом. В паровом котле (1) и в перегревателе (2) теплота горения топлива передается воде. Полученный пар поступает в турбину (3), где происходит преобразование теплоты в механическую работу, а затем в электрическую энергию в электрогенераторе (4). Отработанный пар поступает в конденсатор (5), где отдает теплоту охлаждающей воде. Полученный конденсат насосом (6) отправляется в питательный бак (7), откуда питательным насосом (8) сжимается до давления, равного в котле, и подается через подогреватель (10) в паровой котел (1).
Рассмотрим цикл Ренкина на насыщенном паре. Схема установки отличается от предыдущей схемы тем, что в данном случае будет отсутствовать перегреватель. Поэтому на турбину будет поступать насыщенный пар. На рис.7.2,а изображен цикл Ренкина в TS-диаграмме.
Процессы:
3-1 – подвод теплоты от источника в воде q1, состоит из двух процессов: 3-3/ - кипение воды в котле;
3/-1 – испарение воды в пар при постоянном давлении;
1-2 – в турбине пар расширяется адиабатически;
2-2/ - пар конденсируется и отдает тепло q2 охлаждающей воде;
2/-3 – конденсат адиабатически сжимается.
Термический к.п.д. цикла Ренкина определяется по уравнению:
ht = (q1 – q2)/q1. (7.1)
Так как: q1 = h1 – h3; q2 = h2 – h2/,
то ht = [(h1 – h2) - (h3 – h2/)] /(h1 – h3) = l / q1. (7.2)
Полезная работа цикла равна разности работ турбины и насоса:
l = lт – lн,
где: lт = h1 – h2, lн = h3 – h2/.
В основном lт >> lн , тогда считая h3 = h2/, можно записать:
ht = (h1 – h2)/(h1 – h3). (7.3)
Теоретическуя мощность турбины рассчитывают по формуле:
Nт = (h1 – h2)·D/3600, [Вт] (7.4)
где: D = 3600·m – часовой расход, [кг/ч]; m – секундный расход, [кг/с]
Цикл Ренкина на перегретом паре применяется для увеличения термического к.п.д. цикла ПТУ. Для этого перед турбиной ставят перегреватель 2 (Рис.7.1), котрый увеличивает температуру и давление пара. При этом возрастает средняя температура подвода теплоты в цикле. Диаграмма цикла показана на рис.7.2,б Формулы расчета l, ht, Nт остаются без изменений.
Циклы двигателей внутреннего сгорания (ДВС)
Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания подразделяют на три группы:
· с подводом теплоты при постоянном объеме (карбюраторные ДВС);
· с подводом теплоты при постоянном давлении (компрессорные дизели);
· со смещанным подводом теплоты при постоянном объеме (безкомпрессорные дизели);
Основными характеристиками или параметрами любого цикла теплового двигателя являются следующие безрамерные величины:
степень сжатия (отношение удельных объемов рабочего тела в начале и конце сжатия)
e = n1 / n2 , (7.5)
степень повышения давления (отношение давлений в конце и в начале изохорного процесса подвода теплоты)
l = Р3 / Р2, (7.6)
степень предварительного расширения или степень изобарного расширения (отношение удельных объемов в конце и в начале изохорного процесса подвода теплоты)
r = n3 / n2. (7.7)
1). Рассмотрим цикл ДВС с подводом теплоты при постоянном объеме на примере четырехтактного двигателя.
Диаграмма реального двигателя представлена на рис.7.3.
а-1 (1 такт) – в цилиндр через всасывающий клапан поступает смесь воздуха и паров горючего (нетермодинамичемкий процесс);
1-2 (2 такт) – адиабатное сжатие (повышается температура);
2-3 – сгорание горючей смеси, давление быстро возрастает при постоянном объеме (подвод теплоты q1);
3-4 (3 такт) – адиабатное расширение (рабочий процесс, совершается полезная работа);
4-а – открывается выхлопной клапан и отработанные газы покидают цилиндр давление цилиндра падает (отводится тепло q2).
1-а (4 такт) – выталкивание оставшихся в цилиндре газов.
Затем процесс повторяется.
Описанный процесс является необратимым (наличие трения, химической реакции в рабочем теле, конечные скорости поршня, теплообмен при конечной разности температур и т.п.).
Для анализа теории тепловых машин термодинамика рассматривает идеальные циклы обратимые циклы. Диаграмма идеального процесса двигателя внутреннего сгорания показана на рис.7.4.
Из этой диаграммы выводится формула для термического к.п.д. цикла с подводом теплоты при постоянном объеме, который имеет следующий вид:
ht = 1 – 1/eg, (7.8)
где: e –степень сжатия (основной показатель работы двигателя, чем выше е, тем выше экономичность ДВС); g – показатель адиабаты.
2). Идеальный цикл ДВС со смещанным подводом теплоты при постоянном объеме (безкомпрессорные дизели). Диаграмма цикла показана на рис.7.5.
1-2 - чистый воздух с температурой Т1 сжимается до температуры Т2, которая больше температуры воспламенения топлива. В этот момент в цилиндр через форсунки под давлением впрыскивается топливо.
2-3 – горючая смесь самовоспламеняется и к рабочему телу подводится тепло q1/, давление повышается до Р3.
3-4 – поршень перемешается обратно, поступление и сгорание топлива продолжается при постоянном давлении и подводится тепло q1//.
4-5 – поршень продолжает перемещаться в нижнюю мертвую точку, давление падает (адиабатное расширение);
5-1 – процесс отвода теплоты q2 при постоянном объеме (через выпускной клапан покидают отработанные газы).
Термический к.п.д. цикла определяется по формуле:
ht = l – (l·rg – 1) / eg-1·[(l - 1) + g·l·(r – 1)]. (7.9)
Цикл двигателей с подводом теплоты при постоянном давлении широкое применение не нашли, так как у этих циклов очень большой коэффициент сжатия.
Циклы газотурбинных установок (ГТУ)
Основными недостатками поршневых двигателей внутреннего сгорания явяляются ограниченность их мощности и невозможность адиабатного расширения рабочего тела до атмосферного давления, котрые отсутствуют в газотурбиннных установках. ГТУ рабочим телом являются продукты сгорания жидкого или газообразного топлива.
На рис.7.6 дана схема простейшей газотурбинной установки со сгоранием топлива при постоянном давлении. Топливным насосом 5 и компрессором 4 топливо и воздух через форсунки 6 и 7 поступают в камеру сгорания 1. Из камеры продукты сгорания направляются в комбинированные сопла 2, где они расширяются, и поступают на лопатки газовой турбины 3.
На рис.7.7 и рис7.8 представлены идеальный цикл ГТУ на PV и TS диаграммах.
1-2 - адиабатное сжатие до давления Р2; 2-3 – подвод теплоты q1 при постоянном давлении Р2 (сгорание топлива); 3-4 – адиабатное расширение до первоначального давления Р1; 4-1 – охлаждение рабочего тела при постоянном давлении Р1 (отвод теплоты q2);
Характеристиками цикла являются:
степень повышения давления - l = Р2/ Р1;
степень изобарного расширения - r = n3 /n2.
Работа турбины:
lт = h3 – h4. (7.10)
Работа компрессора:
lн = h2 – h1. (7.11)
Полезная работа ГТУ равна разности работ турбины и компрессора:
LГТУ = lт – lк. (7.12)
Термический к.п.д. цикла ГТУ имеет вид:
ht = 1 – 1/ l (g-1)/g. (7.13)
Теоретическая мощность газовой турбины, компрессора и установки (ГТУ):
Nт = lт·D/3600 = (h3 – h4)·D/3600, (7.14)
Nк = lк·D/3600 = (h2 – h1)·D/3600, (7.15)
NГТУ = lГТУ·D/3600 = [(h3 – h4) (h2 – h1) ]·D/3600. (7.16)
Действительный цикл ГТУ отличается от теоретического наличием потерь на трение и вихреообразование в турбине и компрессоре. Эффективными методами повышения экономичности газотурбинных установок являются: регенерация теплоты, ступенчатое сжатие и расширение рабочего тела и пр.