Как и для несжимаемой жидкости, газ представляет «ньютоновскую» среду, подчинённую известному обобщённому закону Ньютона о линейной связи между тензором напряжений и тензором скоростей деформаций .
В отличие от несжимаемой жидкости, в случае газа, который будем считать, так же средой изотропной формула обобщённого закона Ньютона примет вид:
(10)
Или в матричной форме:
Для вывода уравнений динамики вязкого газа используем уравнение в напряжениях, что при выводе уравнений Стокса:
(12)
Или подставляем из(10) получим:
Проведя все операции преобразования как для уравнений Стокса (несжимаемой изотермической жидкости) получим уравнения Навье – Стокса для сжимаемого неизотермического вязкого газа. В проекциях на оси координат получим:
При решении задачи течения газа к этим уравнениям добавляется уравнение неразрывности:
(17)
Формула Саттерленда для вычисления коэффициента вязкости:
(18)
( постоянная Саттерленда, известна из таблиц для всех газов)
Уравнение состояния газа, в предположении, что газ совершенен, т.е. давление , плотность и температура газа удовлетворяют уравнению Клайперона:
|
|
(19)
Наличие неизотермического течения газа () делает систему уравнений незамкнутой. Число неизвестных - семь, а уравнений 6.
Чтобы получить замкнутую систему уравнений, составим ещё уравнение баланса тепла в движущемся газе. С этой целью используем уравнение баланса энергии в дифференциальной форме:
(20)
Вспомним, что энтальпия (где и - удельные теплоёмкости газа при постоянном давлении и объёма – константы не зависят от Т и следовательно )
Кроме того, будем считать, что приток тепла имеет место только через теплопроводность:
,
Где коэффициент теплопроводности является функцией температуры и пропорционален , т.е. число Прандтля рассматривается как физическая константа газа.
Кроме этого заменяя в выражении (20) тензор напряжения его выражением (10) получим:
Рассмотрим отдельно:
Т.к. (23)
С учётом (23) и (22) уравнение (21) примет вид:
(24)
Добавляя это уравнение баланса тепла мы замыкаем систему уравнений