Решение. Пренебрегая рассеянием магнитного потока в зазоре, можно принять, что индукция в зазоре равна индукции магнитного поля в сердечнике (1.11)

Пренебрегая рассеянием магнитного потока в зазоре, можно принять, что индукция в зазоре равна индукции магнитного поля в сердечнике (1.11), т.е. В_n1=В_n2=В. Для расчета необходимого числа ампер-витков воспользуемся теоремой о циркуляции вектора Н (1.10) (т.к. имеется среда). Силовые линии магнитного поля в тороидальном сердечнике представляют собой окружности, лежащие внутри сердечника, поэтому в качестве контура интегрирования возьмем окружность L с радиусом средней линии тороида (рис. 1.11). Применение теоремы о циркуляции дает

,

где Н₁ - напряженность магнитного поля в сердечнике, Н₂ - напряженность в зазоре (воздушном промежутке), I - сила тока в обмотке тороида, N - число витков обмотки, (I×N) - число ампер-витков.

Учитывая, что для воздуха m=1 найдем, что

Н₂=В/m_о.

Величину Н₁ найдем по графику зависимости индукции в железе от напряженности В=¦(Н) [Приложение 1].

Н₁=1700 А/м (для В=1,4 Тл).

Теперь можно найти число ампер-витков

N∙I=1700×0,895+(1,4×5×10^-3)/4×3,14×10^-7@7100 А-витков.