Ведение. Явление поляризации диэлектриков

План

1. Введение. Явление поляризации диэлектриков. Стр. 1

1.1 Основные виды поляризации диэлектриков и их

классификация по виду поляризации. 2

1.2 Диэлектрическая проницаемость и диэлектрические потери в

диэлектриках и их температурно-частотная зависимость для

различных групп материалов (газообразных, жидких твердых;

органических и неорганических). 4

1. Резиновые материалы. Состав, структура и свойства. 11

2.1 Классификация резин по назначению. 13

2.2 Диэлектрические (кабельные) резины и их назначение. 14

3. Назначение и сущность химико-термической обработки сталей

на примере цементации. Термическая обработка после цементации

и свойства сталей. Технология цементации. 16

4. Полиморфные превращения в металлах. Кривая охлаждения

железа. 22

5. Литература.

Ведение. Явление поляризации диэлектриков.

Диэлектрик в рабочем состоянии всегда находится между токоведущими частями (металлическими проводниками), имеющими различные потенциалы (рис. 1.1).

Рис. 1.1 Твердый диэлектрик между электродами

Назначение диэлектрика- изоляция токоведущих частей. Таким образом, диэлектрик в рабочем режиме является средой, в которой действует электрическое поле, создаваемое токопроводящими частями.

Рассмотрим, как действует электрическое поле на диэлектрик. Будем считать диэлектрик идеальным, т.е. абсолютно непроводящим электрический ток. При таком допущении основным процессом, который возникает в диэлектрике при воздействии на него электрического поля, является поляризация диэлектрика. Что же собой представляет поляризация.

Поляризация - это ограниченное смещение связанных зарядов или ориентация дипольных молекул диэлектрика при воздействии на него электрического поля.

Поляризация не изменяет суммарного заряда в любом макроскопическом объеме внутри однородного диэлектрика. Однако она сопровождается появлением на его поверхности связанных электрических зарядов с некоторой поверхностной плотностью σ. Эти связанные заряды создают в диэлектрике дополнительное макроскопическое поле с напряженностью Е₁, направленное против внешнего поля с напряженностью Е₀. Результирующая напряженность поля Е внутри диэлектрика Е=Е₀-Е₁.