2015-05-25
294
В соответствии с законом Фарадея ЭДС на контуре, лежащем в плоскости х-у е ху определяется выражением
дВ z
е ху = – S ——; (5.1)
дt
где S – площадь контура, В z – магнитная индукция В z = μН z; μ – магнитная проницаемость; Н z – напряженность магнитного поля (рис.1.1).
Из этого закона видно, что изменение во времени напряженности магнитного поля вызывает по его периферии соответствующую ЭДС. На этой основе сложилось устойчивое убеждение в том, что всегда при изменении напряженности магнитного поля всегда появляется ЭДС. Закон Фарадея при этом никак не учитывает влияния магнитных полей, находящихся вне контура.
Между тем это далеко не всегда так, поскольку в сплошной среде обязательно будет происходить компенсация влияния магнитных полей, находящихся внутри и вне контура. Это происходит вследствие того, что соседние однонаправленные вихри эфира, имея в сопредельных областях потоки эфира, направленные в противоположные стороны, создают взаимную компенсацию полей (рис. 5.1).
Рис. 5.1. Компенсации полей: а — магнитного поля в распределенной системе токов; б — электрического поля в распределенной системе магнитных потоков
При равномерном распределении поля в пространстве поля будут полностью скомпенсированы, в результате чего возникнет, казалось бы, парадоксальная ситуация: переменное магнитное поле существует, а электрическое поле при этом не возникает. Соответственно и наоборот: при переменном электрическом токе в среде в ней не возникает магнитного поля. Правда, если из некоторого объема среды изъять ток путем помещения в среду изолятора, то на границах этого объема возникнет магнитное поле (рис. 5.2).
Следовательно, учет внешних относительно контура полей приобретает принципиальное значение.
Рис. 5.2. Возникновение магнитного поля на границе среды и внутри среды при помещении в нее изоляционного объема
