Термодинамическая пара

В широком плане явление термодинамической пары, которому появящена настоящая книга, было предсказано общей теорией [8-12, 14]. Согласно закону состояния, каждый интенсиал зависит от всех экстенсоров ансора. Коэффициенты пропорциональности в уравнениях состояния (26) и (250) в свою очередь также являются функциями экстенсоров и поэтому имеют неодинаковые значения у различных тел. Отсюда следует, что если соединить концами два таких тела и создать между спаями некоторую разность первого интенсиала DР₁, тогда на границах соприкосновения тел возникнут неодинаковые скачки второго интенсиала dР₂, т.е.

DР₁ = Р₁^” - Р₁^’ ¹ 0; dР₂^’ ¹ dР₂” ¹ 0. (458)

Одним и двумя штрихами вверху обозначены первый и второй спаи пары соответственно.

Наличие нескомпенсированных скачков второго интенсиала должно сопровождаться появлением многочисленных эффектов – круговой циркуляции второго экстенсора, контактной и линейной диссипации и т.д.

Общее количество различных термодинамических пар неограниченно велико, ибо оно определяется числом существующих степеней свободы и ансоров. В этих парах должно проявляться бесчисленное множество разнообразных эффектов.

Опыт подтверждает правильность этого прогноза общей теории. Оказалось, что некоторые уже известные явления представляют собой типичную термодинамическую пару (термопара Зеебека, гальванический элемент и электрический аккумулятор), а многие другие являются составными ее частями. При этом было экспериментально обнаружено большое число новых эффектов, предсказанных общей теорией, о которых более подробно говорится ниже.