Рассмотрим систему с одной степенью свободы, совершающую финитное движение. Для таких систем фазовое пространство двумерно, а преобразование вида
(1)
осуществимо всегда. Для описания динамики удобна полярная система координат с и . Тогда движение при заданном
будет происходить по окружности с радиусом .
Изменяя радиус, получим множество вложенных концентрических окружностей. Фазовое пространство разбито окружностями на совокупность колец. Скорость движения по индивидуальной окружности в общем случае зависит от : .
Для системы с двумя степенями свободы фазовое пространство четырехмерно. Динамика таких систем: движение по окружности с центром , образованной переменными и одновременно по окружности с центром (в плоскости, перпендикулярной плоскости окружности ), образованной переменными .
Суперпозиция таких движений задает движение по поверхности тора, размерность которого равна двум.
Траектория, располагающаяся на торе, называется обмоткой тора.
|
|
Рассмотрим систему двух гармонических осцилляторов единичной массы, динамика которой в нормальных координатах описывается гамильтонианом
. (2)
Фазовое пространство такой системы четырехмерно. Редуцированное пространство двухмерно. Проделаем каноническое преобразование по формулам, которые были получены ранее
, , (3)
.
Новый гамильтониан не зависит от переменных
. (4)
Поэтому
. (5)
Далее
, . (6)
В силу произвольности все фазовое пространство оказывается расслоенным на совокупность вложенных друг в друга торов. Аналогичная картина будет иметь место для любой интегрируемой гамильтоновой системы с Фазовые траектории будут располагаться на концентрических двухмерных торах.
При этом для нелинейных систем частоты обращения будут изменяться от тора к тору
, . (7)
Пусть
, - целые числа. (8)
Зададим интервал времени
. (9)
Тогда
, (10)
. (11)
Поэтому через время траектория возвращается в точку, из которой она вышла в момент .
Вывод: если частоты и соизмеримы, движение системы является периодическим с периодом и фазовая траектория представляет собой замкнутую непересекающуюся линию на торе.
При несоизмеримых частотах фазовая траектория образует всюду плотную обмотку тора. Такое движение называется квазипериодическим.
Пусть динамическая система является интегрируемой и . В этом случае фазовое пространство - мерно и в переменных действие – угол имеет структуру множества определенных - мерных торов, определяемых величинами и набором частот:
, , …, . Любая траектория располагается на одном из них.
|
|
Опр. - мерный тор называется резонансным, если выполняется соотношение
. (12)