Газодинамические характеристики

Газодинамическая характеристика представлена экспериментальными графиками зависимостей между основными показателями компрессора, аналогичными графикам характеристики лопастного насоса. Им придают различную форму в зависимости от условий нагнетания газа.

Наиболее частый случай эксплуатации машины — при постоянных условиях всасывания (р_н,Т_н) газа известного состава. По оси абсцисс откладывают значения объемного расхода газа на входе компрессора или подачи, а по оси ординат — конечного давления (или степени повышения давления), мощности (или внутренней мощности) и одного из относительных к. п. д. (внутреннего или общего) при одной (рис. 16.3, а) или нескольких частотах вращения (рис. 16.3, б).

При наличии регулирующих устройств графики строят для различных положений регулятора (например, входного направляющего аппарата).

Каждой частоте вращения или каждому положению регулирующего органа соответствует определенное минимальное значение , при котором наблюдается помпаж[1]. Совокупность таких точек на кривых — р_к образует границу помпажа. Работа в области помпажа недопустима даже кратковременно, и поэтому крупные машины снабжают антипомпажиыми устройствами. Точка начала помпажа к, расположенная вблизи максимума указанной кривой, называется критической; ей соответствует критическое значение .

Иногда на графике наносят условную границу пульсаций, соответствующую предпомпажным режимам и проходящую несколько правее от границы помпажа. Удаленность точки оптимального режима (максимума к. п. д.) от критической точки, характеризующаяся отношением (см. рис. 16.3, а), зависит от выходного угла наклона лопастей. Это отношение равно 1,3—2,2, и лишь у компрессоров с радиальными лопастями b_2л = 90°) оптимальный режим совпадает с критическим или близок к нему.

Другая особенность характеристик компрессора — их зависимость от начальной температуры Т_ни физических свойств газа. С изменением начальной температуры и состава газа и, следовательно, его плотности пропорционально последней изменяются давление и мощность компрессора. Кроме того, от температуры и состава газа зависит скорость звука , апри обтекании лопастей вследствие неравномерного распределения скоростей в потоке газа местная скорость может возрасти до звуковой или сверхзвуковой. При этом появляется дополнительное волновое сопротивление, связанное с возникновением скачков уплотнений и с отрывом потока[2]в связи с неустойчивостью его и обратным переходом к течению газа с дозвуковой скоростью.

Поток газа в ступенях с одинаковой геометрией характеризуют числом Маха, определяемым по какой-либо характерной скорости, например, по окружной скорости рабочего колеса и по скорости звука в условиях всасывания: М_и = u₂/а_н. Влияние числа Маха демонстрируют измерения потерь работы в неподвижных лопастных решетках в зависимости от угла атаки (рис. 16.3, в). При малых числах Маха потери x остаются небольшими в широком диапазоне углов атаки. С увеличением числа Маха потери возрастают, причем область приемлемых углов атаки сильно сужается.

В лопастных аппаратах компрессора характер течения более сложный, чем в неподвижной решетке, но влияние числа Маха проявляется аналогично. С увеличением М_иэффективность ступеней падает, а область устойчивой работы при безотрывном обтекании профилей сужается, вследствие чего увеличивается крутизна кривых характеристики (рис. 16.3, г).

Условия сложения кривых характеристик ступеней компрессора (или нагнетателей, включенных последовательно) иные, нежели в насосе. В многоступенчатом насосе все ступени действуют в одном режиме, вследствие чего диапазон подач у насоса такой же, как у одной из его ступеней. Иначе обстоит дело в компрессоре.

Рассмотрим действие двух одинаковых ступеней (или групп ступеней) при одинаковой частоте вращения. Вследствие различия начальных температур в обеих ступенях и чисел Маха характеристики ступеней — e несколько различаются, но незначительно. На рис. 16.4 они обе представлены кривой 2—2".Когда первая ступень действует в режиме 1, то плотность газа увеличивается, а объемный расход газа на входе во вторую ступень снижается так, что вторая ступень работает в режиме 2на границе помпажа. Если же режим первой ступени соответствует точке 1', то вследствие значительного подогрева газа происходит, наоборот, его расширение, и объемный расход на входе второй ступени увеличивается (точка 2'при e = 1), поскольку массовый расход газа в обеих ступенях одинаковый.

При сжатии идеального газа из формулы (16.7) и уравнения политропы путем исключения показателя политропы n_vнетрудно получить формулу для определения плотности газа на выходе из ступени (или группы ступеней):

(16.11)

где h_пол.в–внутренний политропический к.п.д.

Плотность газа снижается при или при

Умножением отношений давлений в ступенях можно вычислить степень повышения давлений в двух ступенях e=e₁ e₂ и построить кривую — e.

Как видно, в двухступенчатой машине диапазон изменения более узкий (от 1до 1'),чем в одноступенчатой (от 2 до 2').При e = 1 вторая ступень работает в режиме торможения (точка 2", e₂< 1). При этом давление во второй ступени снижается на величину, равную повышению давления в первой ступени.

[1] Подробнее о помпаже см. § 71.

[2] ¹ Скачком уплотнения (или ударной волной) в газодинамике называют скачкообразное изменение плотности, давления и температуры газа. Об отрыве потока — см. сноску параграфа 64.