Самойлова И

Из Таблицы 3 следует взять поочередно значения коэффициента порядка фаз по закону тангенса K_h^tg, в дальнейшем - K_h₍_i₎, и провести расчеты величины высоты изгиба уточины в ткани h_wft₍_i₎ по формуле (69) и высоты изгиба нити основы h_wp₍_i₎ по формуле (68) для каждого (i) порядка фаз.

Для дальнейших расчетов необходимо знать величины полуосей эллипсовидного поперечного сечения нитей утка и основы a_wft₍_i₎ и b_wft₍_i₎ для каждого порядка фаз строения ткани.

Известно, что при исследовании 1÷4 фаз толщину ткани определяет равенство

T_h= h_wft + 2b_wft, (70)

а при исследовании фаз 6÷9 толщина ткани создается суммой

T_h= h_wp + 2b_wp (71)

После вычисления величины высоты волны изгиба уточины для каждой фазы h_wft₍_i₎по уравнению (69) и высоты волны изгиба нити основы h_wp₍_i₎по (68) можно перейти к вычислению толщины нитей в направлении малой полуоси эллипса.

(72)

Для фаз 0,2÷4: 2b_wft(i)= T_h – h_wft(i)и 2b_wp(i)= (1+K_h(i))h_wft – 2b_wft(i)

Для фаз 5÷9,8: 2b_wp(i)= T_h – h_wp(i)и 2b_wft(i)= (1+K_h(i))h_wp(i) – 2b_wp(i)

Далее необходимо определить размер нитей вдоль большой оси эллипса для каждой фазы.

Известно, что

и, (73)

откуда

a_wft(i)= (b_wft(i)×η^a_wft(i)) / η^b_wft и a_wp(i)= (b_wp(i)×η^a_wp(i)) / η^b_wp(i)

Чтобы ускорить процесс расчета размера a_wft₍_i₎, а затем и a_w_р(_i₎, предлагается более простая методика, суть которой хорошо видна на Фиг.21.

Фиг.21

После размещения горизонтальных линий на Фиг.21 на удалении от базовой (N_F = 0) на расстояния h_wft₍_i₎достаточно изобразить всего два параметра a_wft₍₉₎ и a_wft₍₁₎ и провести две наклонные линии, определяющие границы варьирования a_wft₍_i₎ и a_wft₍_i₎ при любой фазе. Знание тангенса угла Ψ_wft поможет вычислить a_wft₍_i₎ и a_wft₍_i₎.

(74)

Применительно к данной фазе свыше первой (i>1, N_F =1,0→9,8) вычисляем:

∆h_wft(1-i)= h_wft(1)- h_wft(i)

∆a_wft(i-1)= ∆h_wft(1-i)_× tgψ

a_wft(i) = a_wft(1)+ ∆a_wft(i-1)

Для порядка фаз меньше первого N_F = 1→0,2 (i < 1):

∆h_wft(i-1)= h_wft(i)– h_wft(1)

∆a_wft(1-i)= ∆h_wft(i-1)× tgψ

a_wft(i) = a_wft(1)- ∆a_wft(1-i)

Для нитей основы вычислять значения a_w_р(_i₎ не требуется. Для их определения достаточно руководствоваться указанными на Фиг.21 равенствами, например, a_w_р(1)= a_wft₍₉₎ и h_p₍₁₎= h_wft₍₉₎.

Знание размеров эллипсовидного сечения нити основы и уточины применительно к каждой фазе строения позволяет вычислить оба структурных угла β_wft₍_i₎^lim и α_τ_wp₍_i₎^lim по формулам (19) и (22) для каждой фазы.

Затем следует вычисление tgβ_wft₍_i₎ и расстояния между центрами уточин L_wft₍_i₎^limпо формуле (26),

Размер «свободного хода» воздуха (зазора) между нитями утка определяется величиной L_wft₍_i₎^limи большой полуосью а_wft₍_i₎:

S_wft(i)^lim = L_wft(i)^lim - 2a_wft(i) (75)

Равенство нулю зазора между уточинами S_wft^lim = 0 перпендикулярно толщине ткани получается при

L_wft(i)^lim = 2a_wft(i) (76)

Практический интерес представляет определение граничногое значения основного параметра строения ткани - структурного угла b_wft^s, при котором просвет S_wft₍_i₎^lim между уточинами в поперечном направлении к ткани будет равен нулю.

Для этого случая из Фиг. 6,b имеем:

tgb_wft = h_wft/2a_wft (77)

С учетом (69) получаем выражение для определения критического значения структурного угла b_wft^s при S_wft₍_i₎^lim = 0, дальнейшее увеличение которого приводит к перекрытию уточин в ткани на величину “– S_wft^”:

(78)