Параметры микроклимата

Микроклимат − климат внутренней среды помещений.

3.1 В помещениях жилых и общественных зданий следует обеспечивать оптимальные или допустимые нормы микроклимата в обслуживаемой зоне.

3.2 Требуемые параметры микроклимата: оптимальные, допустимые или их сочетания - следует устанавливать в нормативных документах в зависимости от назначения помещения и периода года.

3.3 Параметры, характеризующие микроклимат помещений:

температура воздуха;

скорость движения воздуха;

относительная влажность воздуха;

результирующая температура помещения;

локальная асимметрия результирующей температуры (температуры должна быть не более 2,5°С для оптимальных и не более 3,5 °С для допустимых показателей).

2. Из уравнения первого зако-а термодинамики для изобар­ою процесса dq = dh, заменяя dq на Tds получаем (ðh/ðs)_p = Т,

т.е. угловой коэффициент изо­бары равен абсолютной температуре и, следовательно, всегда положителен. В области влажного пара температура вдоль «обары не изменяется и она представляет собой наклонную прямую линию. После пересе­ления верхней пограничнойкривой, температура вдоль изобары возрастает и ее угловой коэффициент постепенно увеличива­ется. Чем больше давление, тем выше расположена изобара и тем круче она идет. Изобара р_к является касательной к линии, ограни­чивающей двухфазное состояние в точке к и критическая точка оказывается расположенной левее максимума на кривой, ограничивающей область насыщения.

Изотермы отделяются от изобар на верхней пограничной кривой. Вобласти перегретого пара они обращены выпуклостью вверх. По ере роста температуры и уменьшения давления их кривизна умень­шается, т.е. вдали от состояния насыщения изотермы асимптотически приближаются к горизонталям h = const.

Это связано с тем, что в идеальном состоянии изменение энтальпии при постоянной температуре равно нулю. Чем выше температура, тем выше располагается соответствующая изотерма.

Изохоры (на рисунке не показаны) в области влажного пара яв-1тяются прямыми наклонными линиями. Чем больше удельный объем, тем ниже располагается изохора. Ее угловой коэффициент в области насыщенного пара при переходе от больших значений v к малым постепенно увеличивается. В области перегретого пара изохоры стано­вятся кривыми, обращенными выпуклостями вниз.

Каждому состоянию пара отвечает вполне определенная точка на sh—диаграмме. Если положение точки задано, то все параметры пара, кроме его внутренней энергии, читаются на диаграмме непосредст­венно. Внутренняя энергия определяется по формуле u = h - pv.

Для расчетов процессов с водяным паром оказывается достаточ­ной лишь часть диаграммы, которая называется рабочей. Рабочая часть диаграммы охватывает область, расположенную вправо от кри­тической точки, и не содержит нижней пограничной кривой.

Расчет включает в себя два этапа:

1. Нахождение положений начальной и конечной точек рассмат­риваемого процесса и определение численных значений параметров и функций состояний в этих точках.

2. Вычисление членов уравнения первого закона термодинамики. Изменение внутренней энергии в произвольном процессе опреде­ляется по выражению

∆ u = u ₂ -u, =h₂ -h -(p₂v₂ –P₁V₁).

Теплота процесса в общем случае может быть приближенно под­считана по формуле

Q = (T₁ – T₂/2)* ∆s₁₂

Работа расширения и располагаемая работа находятся соответст­венно по первой и второй формам записи первого закона термодина­мики, т.е:

l = q-∆u, l₀ = q-Ah.

q' – количество тепла, необходимое для превращения 1 кг жидкости в кипящую жидкость при 0⁰С.

r – скрытая теплота парообразования, характеризующая количество тепла, необходимое для превращения 1 кг кипящей жидкости в сухой насыщенный пар.

q_sur – теплота перегрева, характеризующая количество тепла необходимое для превращения 1 кг сухого пара в перегретый.

Из рисунка видно,что площадь под процес­сом парообразования be (T=const, p=const) при повыше­нии давления делается меньше. В пределе при Т=Т_К (и р=р_к) г=0.

Нижняя пограничная кри­вая в sT— диаграмме слева начинается от температуры тройной точки (Т₀=273,16 К), принятой за начало отсчета энтропии. В расположенной изобары проходят близко к пограничной кривой и друг к другу.

Чем выше давление, тем выше располагается изобара, поэтому при невысоких давлениях в качестве изображения теплоты жидкости q' вместо площади под изобарой можно рассматривать площадь под нижней пограничной кривой. С приближением давления к р_к разли­чие между этими площадями увеличивается.

Справа от области влажного пара, т.е. начиная от верхней погра­ничной кривой, изобары представляют собой восходящие кривые, обращенные выпуклостью вниз. По мере удаления от пограничной кривой их вид все больше напоминает свойственный изобарам иде­ального газа.

Линии постоянной сухости (x=const) в sT- и vp — диаграммах строят с использованием отношения: Х = be/bc = s_x – s^//s^// - s^/ = v_x – v^//v^// - v^/

Билет 14. 7(1) и 13(1)

Билет 15. 13(2) и 7(1)

Билет 16. 12(2) и 12(1)

Билет 17. 11(2) и 13(1)

Билет 18. 10(2) и 12(1)

Билет 19. 9(2) и 11(1)

Билет 20. 8(2) и 10(1)

Билет 21. 7(2) и 9(1)

Билет 22. 6(2) и 8(1)

Билет 23. 5(2) и 7(1)

Билет 24. 4(2) и 6(1)

Билет 25. 4(1) и 5(1)