Затруднения классической и теории

Классическая теория смогла объяснить законы Ома и Джоуля-Ленца, и дать ка­чественное объяснение закону Видемана- Франца. Однако на некоторые вопросы дать ответы классическая теория не смогла: 1) из s=½ne²l/(mn) следует, что r=1/s должно быть µ ÖТ, ½mn²=½3КТ, n µ ÖТ, но этот вывод противоречит опытным данным, согласно которым r µ Т линейно растет с температурой. 2) из молекулярной физики известно, что теп­лоемкость простых химически известных твердых тел = 3 R. Молярная теплоем­кость идеального газа = ½3R, следова­тельно, молярная теплоемкость металла, в котором есть кристаллическая решетка, и газа должна быть в полтора раза выше, чем у диэлектриков (т.к. у них отсутству­ет электронный газ) - в действительности теплоемкость металлов заметно не отли­чается от теплоемкости диэлектриков.

Закон Видемана-Франца

Из опыта известно, что у металла не только высокая электропроводность, но и высокая теплопроводность. Видеман и Франц уста­новили опыт и закон, согласно которому, отношение коэффициента теплопровод­ности к коэф. электропроводности для всех металлов практически одинаково. c/s~T (качественно ус­танавливает такую зависимость коэффи­циентов пропорциональности, не соотв. опытным данным).

Магнитный поток, теорема Гаусса.

Поток вектора магнитной индукции через любую замкнутую поверхность = 0. ”BndS=”Bds=0. Дифференциальная форма теоремы Остроградского Гаусса для магнит-ного поля является одним из уравнений Максвелла для электромагнитного поля. y=NF – полный магнитный поток. Закон полного тока – циркуляция вектора индукции магнитного поля вдоль замкнутого контура в вакууме пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром: Bdl=mSIi. Закон полного тока может быть описан в форме циркуляции вектора H –циркуляция вектора напряженности магн. поля по не­которому контуру равен алгебраической сум­ме макроскопических токов, охватывае­мых этим контуром. _L”HDl=SI_i. Если контур не охватывает токов, то циркуляция вектора H вдоль такого контура равна 0.